WWW.METODICHKA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Методические указания, пособия
 
Загрузка...

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 10 |

«ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ Под редакцией докт. техн. наук проф. А. Е. Каплянского И ЗДАНИ Е ВТОРОЕ Допущено Министерством высшего и среднего специального образования СС СР е ...»

-- [ Страница 1 ] --

Е. КАПЛЯНСКИЙ, А. П. ЛЫСЕНКО, Л. С. ПОЛОТОВСКИЙ

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ

ОСНОВЫ

ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ

Под редакцией

докт. техн. наук

проф. А. Е. Каплянского

И ЗДАНИ Е ВТОРОЕ

Допущено

Министерством высшего и среднего

специального образования СС СР

е качестве учебного пособия



для студентов электротехнических и энергетических высших учебных заведений и факультетов

ИЗДАТЕЛЬСТВО «ВЫСШАЯ ШКОЛА»

М о с к в а — 19 6П 2.

К У Д К 6 21.3 Каплянский А.

Е. и др.

К 20 Теоретические основы электротехн ики. Изд. 2-е. Учеб посо­ бие дл я электротехнических и энергетических специальностей в у ­ зов. М., «В ы сш ая ш кола», 1972.

448 с. с илл.

П еред загл. авт.: А. Е. К аплянски й, А. П. Л ы сенко, Л. С. П олотовский В книге рассм атриваю тся элементы электрических цепей, их и н е л и н ей н ы е парам етры, ОСНОВЫ теории ИСТОЧНИКОВ И линейны е прием ников, осущ ествляю щ их взаимное преобразование эл ек тро­ магнитной и механической энергии. И злагаю тся теория линейных и нелинейных цепей с сосредоточенными парам етрам и при посто­ янном и переменном токе, при переходны х процессах, установив­ ш иеся и переходны е процессы в цепях с распределенными п ара­ метрами и теория постоянного и переменного электром агнитного поля.

3-3-8 6П2.

96-72 Р ец ен зен т ы • П роф ессор К аф едра теоретической М осковского энергетического электротехники института, У ральского политехнического докт. техн. наук института В. Е. Боголю бов им. С. М. К ирова

ПРЕДИСЛОВИЕ

Во втором издании предлагаемой книги авторы по-прежнему ставили себе задачу создать учебное пособие, отражающее современное состояние теоретической электротехники и соответствующее утвер­ жденной программе курса.

Краткость изложения материала достигнута благодаря широкому использованию аналогий между полями и цепями различной физиче­ ской природы, применению более простых выводов и доказательств, а такж е за счет исключения некоторых вопросов, входящих в програм­ му специальных электротехнических и радиотехнических курсов, например технической электроники.

Большое внимание уделено связи теории с практикой — в самом общем виде рассмотрены электроизмерительные приборы различных систем, электрические машины, линии передачи, кабели, экраны и т. д. Изучение материала по электроизмерительной технике повы­ сит качество лабораторных работ по теоретической электротехнике, проводимых до изучения курса электрометрии, но основанных на и з­ мерении электрических величин.

Первая часть книги посвящена элементам электрических и магнит­ ных цепей — параметрам линейных и нелинейных цепей, источникам и приемникам, осуществляющим прямое и обратное преобразование механической энергии в электрическую. Здесь в инженерном аспекте используются и, следовательно, повторяются известные из курса физики законы электромагнетизма и физическая сущность указанных элементов цепей.

Во второй части книги излагаются методы расчета установившихся процессов в линейных цепях постоянного тока с сосредоточенными параметрами. Это концентрирует внимание учащегося именно на изу­ чении методов расчета цепей в отличие от одновременного рассмотре­ ния физической сущности и расчета цепей переменного тока.

Затем излагаются методы расчета нелинейных цепей постоянного тока. Это дает методические преимущества и сокращает объем по срав­ нению с распространенным сейчас изложением сравнительно простого раздела нелинейных цепей постоянного тока после изучения устано­ вившихся и переходных процессов в линейных цепях постоянного и переменного тока с сосредоточенными и распределенными парамет­ рами.

В аналогичной последовательности излагаются теория и расчет линейных и нелинейных магнитных цепей при постоянном потоке.

В третьей части книги, посвященной цепям переменного тока, вы­ держан тот же принцип — сначала излагаются теория и расчеты пе­ риодических процессов в линейных цепях с сосредоточенными пара­ метрами, а на их основе — в нелинейных цепях. Затем в той же после­ довательности изучаются переходные процессы в этих цепях.

1* По сравнению с первым изданием расширены разделы нелинейных цепей с рассмотрением запоминающих элементов вычислительной тех­ ники, дана теория импульсного интеграла Дюамеля и обобщенная тео­ рия линейных цепей — их расчет методами определителей, матриц, ненаправленных и направленных графов. Расширен раздел синтеза электрических цепей — изложены методы цепных и простых дробей.





После теории цепей с сосредоточенными параметрами излагаются установившиеся и переходные процессы в цепях с распределенными параметрами.

Четвертая часть учебника посвящена теории электромагнитного поля. Рассмотрение методов расчета постоянных полей, независимо от их природы по виду уравнений, позволило значительно сократить объем этого раздела. Затем излагается теория переменного электро­ магнитного поля и на ее основе излучение волн, их распространение и поверхностный эффект. Изложен ряд новых вопросов, пока не входя­ щих в программу курса ТОЭ. К ним относятся электромагнитное экр а­ нирование, переходные процессы в электромагнитном поле, электро­ магнитное поле в движущ ихся средах и основы магнитогидродинами­ ки, являю щ иеся теоретической базой новых направлений электро­ техники — импульсной техники, прямого преобразования тепловой энергии в электрическую в магнитогидродинамических генераторах, электрореактивных двигателей, исследования околоземного и косми­ ческого пространства и т. п.

Автором первой части книги является канд. техн. наук, доц.

Л. С. Полотовский, второй и третьей — докт. техн. наук, проф.

А. Е. К аплянский, четвертой — Л. С. Полотовский (главы 21, 26—30 и 32) и докт. техн. наук, проф. А. П. Лысенко (главы 22—25 и 31).

Авторы благодарят докт. техн. наук, проф. А. М. Бамдаса и канд.

техн. наук, доц. О. Е. Гольдина за критические замечания по первому изданию, а такж е выражают признательность рецензентам рукописи второго издания — докт. техн. наук, проф. В. Е. Боголюбову, канд.

техн. наук, доц. Ю. Е. Нитусову и кафедре теоретической электротех­ ники Уральского политехнического института им. С. М. Кирова, ру­ ководимой докт. техн. наук, проф. А. А. Янко-Триницким, за ценные указания, способствовавшие улучшению книги.

Авторы будут благодарны читателям за критические замечания, особенно связанные с опытом использования учебного пособия в пре­ подавании, посланные по адресу: г. Москва, К-51, Неглинная. 29/14, издательство «Высшая школа».

–  –  –

ЭЛЕКТРОТЕХНИКА И ЕЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ

Одной из основных задач техники является преобразование при­ родных энергетических запасов в используемые виды энергии — в механическую, тепловую, световую и т. п., что требует транспорти­ ровки энергетического сырья к месту его использования.

Электрическая энергия легко передается на большие: расстояния и с высоким коэффициентом полезного действия преобразуется в д ру­ гие виды энергии. Общепринятым является преобразование природных энергетических запасов в электрическую энергию с помощью так на­ зываемых генераторов и ее передача посредством проводов к месту потребления, где в преобразователях и приемниках она преобразуется в нужный вид энергии. Беспроводная передача энергии осущ ествля­ ется с помощью радиосвязи.

Преимущества генерирования, передачи, распределения и преобра­ зования электрической энергии обеспечили широкое применение элект­ ротехники.

Новые производственные отношения в нашей стране, отсутствие частной собственности на запасы энергетического сырья, средства и орудия производства, государственное планирование являю тся мощ­ ным фактором развития электротехники и всеобъемлющего охвата ею всех отраслей нашего народного хозяйства, быта и культуры.

Составленный под руководством В. И. Ленина план ГОЭЛРО по­ строения 30 электростанций общей мощностью 1,75 млн. кет был вы­ полнен в решающих позициях за 10 лет.

В послевоенные годы электрификация СССР развивается невидан­ ными темпами: в 1960 г. мощность электростанций составила 66,7 млн.

кет, а за пятилетку 1966— 1970 гг.

введены 54 млн. кет, в том числе самая мощная в мире К расноярская гидроэлектростанция (6 млн. кет) и Б елоярская атомная электростанция (600 тыс. кет). В Директивах X X IV съезда КПСС по пятилетнему плану развития народного хозяй­ ства СССР на 1971— 1975 гг. предусмотрено ввести в действие электро­ станции мощностью 65—67 млн. кет, в том числе 6—8 млн. кет на атомных электростанциях. Соответственно увеличилась и увеличится мощность потребителей — устройств, преобразующих электрическую энергию в другие виды.

Электрическая энергия — это энергия электромагнитного поля, являющегося видом материи. Поле имеет две составляющие — электри­ ческое и магнитное поля, что можно показать на примере линии пере­ дачи постоянного тока (рис. В. 1). При передаче энергии провода линии, изолированные друг от друга, находятся под напряжением U. Следо­ вательно, между проводами возникает электрическое поле, изобра­ женное пунктиром на рис. В.1 в виде силовых линий, В проводах про­ текает ток 7, следовательно, в проводах и вне их создается магнитное поле, показанное сплошными линиями. На рис. В.1 видно характерное различие между электрическим и магнитным полями: силовые линии электрического поля незамкнуты, они начинаются и оканчиваются на заряж енных проводах; магнитные силовые линии всегда замкнуты;

они не имеют ни начала, ни конца.

К ак известно из курса физики, электрическое поле в каждой точке характеризуется в е к т о р о м н а п р я ж е н н о с т и Е, равным силе, воздействующей на единичный положительный заряд, помещен­ ный в эту точку, и в е к т о р о м электрического сме­ щения D = еЕ, где е—диэлектричес­ кая проницаемость среды.

Электрическое поле в проводящей среде создает ток, характеризуемый в каждой точке поля в ектором плотности тока Ь = уЕ, где V— у д е л ь н а я п р о в о д и м о с т ь сре­ ды. Ток сопровождается появлением магнитного поля и переходом части энергии электромагнитного поля в тепло, причем мощность этого процесса в единице объема р 0 = Е& = уЕ*.

Магнитное поле в каждой точке характеризуется в е к т о р о м магнитной и н д у к ц и и В, величина которого равна силе, действующей на движущ ийся единичный положительный заряд, ско­ рость которого равна единице, а направление В — перпендикулярно этой силе и скорости, а такж е в е к т о р о м н а п р я ж е н н о с т и B I Н= И' где ц — м а г н и т н а я, п р о н и ц а е м о с т ь среды.

Передача, генерирование, преобразование и потребление электри­ ческой энергии, равной \U Id t (где t — время), возможны лиш ь при наличии электрического и магнитного полей, т. е. при существовании электромагнитного поля. Примером могут служить рассмотренные поля линии электропередачи. При беспроводной передаче движение энергии такж е связано с существованием электромагнитного поля в пространстве между передающей и приемной антеннами.

В науке об электричестве связь электрических и магнитных яв ­ лений была установлена в двадцатых годах прошлого века, когда Ампер и Эрстед доказали, что электрический ток сопровождается воз­ никновением магнитного поля; окончательно связь электрического и б магнитного полей была подтверждена Фарадеем, открывшим явление электромагнитной индукции (1831 г.).

Электротехника, зародивш аяся в тридцатых годах прошлого века, вначале развивалась как техника постоянного тока. Только после соз­ дания М. О. Доливо-Добровольским системы трехфазного тока и трехфазного двигателя (1891 г.) переменный ток стал вытеснять постоян­ ный. Передача электрической энергии стала осущ ествляться такж е трехфазным током.

Теория электромагнитного поля в законченной математической форме была создана Максвеллом в 1873 г. Подтвержденная многочис­ ленными опытами ряда ученых, она была окончательно принята в н а­ чале нашего века.

Введенное Максвеллом представление об электромагнитных вол­ нах, экспериментально подтвержденное работами Герцг!, позволило А. С. Попову в 1895 г. осуществить передачу сигнала без проводов, что послужило началом новой области электротехники — радиотех­ ники.

Электротехника и ее теоретические основы непрерывно развива­ ются. Например, совершенствуются электронные, ионные и полупро­ водниковые приборы и аппараты, с помощью которых осуществляют прямые и обратные преобразования переменного тока в постоянный, усиление напряж ения и мощности и создают электронные вычисли­ тельные машины. Увеличивается дальность и возможности провод­ ной связи, радиотехники и телевидения, развивается электроавтома­ тика, в энергетике осуществляется переход к большим напряжениям (1500 кв) и мощностям генераторов (1 200 ООО кет и выше), разраба­ тываются и испытываются магнитогидродинамические прямые преоб­ разователи тепловой энергии в электрическую и т. д.

Так как все электротехнические устройства основаны на использо­ вании электромагнитного поля их систем, состоящих из заряж енных тел и контуров с токами, для решения многих задач необходимо прив­ лечение теории этого поля со сложными математическими зависимо­ стями. Однако в большинстве устройств используются ограниченные пути электрического тока и магнитного потока — изолированные про­ водники малого сопротивления и магнитопроводы из материала с вы­ сокой магнитной проницаемостью, называемые э л е к т р и ч е с к и ­ м и и м а г н и т н ы м и ц е п я м и. Их расчеты могут быть зн а­ чительно упрощены, так как не требуют знания составляющих поля в каждой точке устройств. Теория этих цепей основана на использова­ нии интегральных величин: напряжения U = ^ Edl, заряда Q = = ^DdS, тока / = jj6dS, магнитного потока Ф = ^BdS, намагничиваю­ щей силы (н. с.) F = §Hdl (I — длина, S — площадь) взамен Е, D, 6, Н и В, характеризую щих поле. Взамен характеристик среды е, ц и у используются интегральные характеристики носителей поQ „ леи: электрического — емкость C = j j, магнитного — индуктивность

L —y (Ч? потокосцепление), а такж е преобразователя энергии поля

в тепловую энергию — сопротивление R = j. Эти величины можно называть п а р а м е т р а м и ц е п е й.

Если эти параметры не зависят от токов и напряжений, уравнения теории цепей, связывающие интегральные величины, будут линейными;

такие цепи называют л и н е й н ы м и. В ряде случаев, весьма важ ­ ных для современной электротехники, эти параметры являю тся функ­ циями напряжений и токов; тогда уравнения и цепи становятся н е линейными.

Осуществление грандиозных планов дальнейшей электрификации нашей страны, эксплуатация существующих и создание новых электро­ технических устройств требуют от инженера-электрика глубокого по­ нимания физических процессов и умения производить их технический расчет. Фундаментом электротехнического образования является курс теоретических основ электротехники (ТОЭ), базирующийся на сведениях, сообщенных в курсах физики, математики и механики.

Настоящее учебное пособие ТОЭ построено в соответствии с изло­ женным. Вначале даны параметры цепей, потом основы теории источ­ ников и приемников электрической энергии. Затем следует анализ электрических и магнитных цепей при постоянном и переменном токе — линейных и на их основе нелинейных. Курс заверш ается теорией по­ стоянного и переменного электромагнитного поля.

В книге принята М еждународная система единиц СИ и рационали­ зованная форма написания уравнений, предложенная Хевисайдом, в которой основные соотношения для электрического и магнитного по­ лей имеют симметричный вид, а множители 4л и 2л входят лишь в те соотношения, где они соответствуют характеру симметрии — сфери­ ческой (4л) и осевой (2л).

ЧАСТЬ ПЕРВАЯ

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В НИХ

ГЛАВА ПЕРВАЯ

ПАРАМЕТРЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ

–  –  –

Электрической ц е п ь ю называется совокупность уст­ ройств, состоящая из источников, преобразователей и приемников электрической энергии и соединяющих их проводов, образующих зам­ кнутые пути для электрического тока.

Часть цепи, не содержащая источников электрической энергии, называется п а с с и в н о й, а часть цепи, содержащая источники, называется а к т и в н о й.

Как было показано во введении на примере линии передачи, элект­ рическая цепь характеризуется тремя параметрами: сопротивлением R, емкостью С и индуктивностью L. Этими параметрами обладают все элементы цепей, например р е з и с т о р ы, в которых основную роль играет их сопротивление, к о н д е н с а т о р ы с основным п ара­ метром — емкостью, и к а т у ш к и и н д у к т и в н о с т и, в ко­ торых основной является их индуктивность.

Из изложенного so введении очевидно, что параметры линии пере­ дачи равномерно распределены по всей длине линии. Параметры рас­ пределены такж е в отдельных элементах цепи. Например, в катуш ке индуктивности сопротивление, индуктивность и емкость распределены по ее длине, так как каждый виток с током имеет сопротивление и соз­ дает магнитное поле, а отдельные витки изолированного проводника обладают друг по отношению к другу некоторой емкостью.

Этим свойством обладают все реальные электрические цеп и — они являю тся цепями с р а с п р е д е л е н н ы м и п а р а м е т р а м и.

Так как в ряде технически важных задач не требуется знания элект­ ромагнитных процессов в каждой точке всей цепи и ее элементов, необходимо учесть только их интегральные свойства; такие цепи могут быть представлены в виде цепей с с о с р е д о т о ч е н н ы м и па­ р а м е т р а м и, состоящих из сопротивлений, индуктивностей и ем­ костей. Например, катуш ка индуктивности может быть представлена в виде схемы с последовательным соединением сопротивления R, ин­ дуктивности L и с параллельно приключенной к ним емкостью С.

При включении цепи на постоянное напряжение в течение корот­ кого времени от источника потребляется энергия на создание электро­ магнитного поля. После этого запасенная в С и L энергия сохраняет свою величину неизменной и не отраж ается на работе цепи, а источ­ ники доставляют энергию только на покрытие тепловых потерь в сопро­ тивлениях. Поэтому при расчете цепей постоянного тока следует учи­ тывать только сопротивление R. В цепях переменного тока энергия, запасаемая в С и L, и мощность потерь в R непрерывно изменяются.

Поэтому при расчете этих цепей необходимо учитывать все три п ара­ метра.

Многие электрические цепи нелинейны. Так, например, темпера­ тура, а следовательно, и сопротивление проводника при прохождении по нему тока изменяются; индуктивность катушки со стальным сер­ дечником зависит от тока, так как с величиной тока будет меняться магнитная проницаемость р, сердечника, а следовательно, и индуктив­ ность L. Однако в большинстве случаев цепи можно рассматривать как линейные, считая параметры R, L и С постоянными.

В устройствах современной электротехники главным образом ис­ пользуется энергия магнитного поля, поэтому их основным параметром является индуктивность L. Д ля этих устройств вводится понятие магнитной ц е п и как совокупности тел, большей частью ферромагнитных, в которых создается магнитный поток.

При постоянном токе методы анализа магнитных цепей анало­ гичны методам расчета электрических цепей, содержащих лишь один параметр — сопротивление R. Его аналогом в магнитных цепях яв­ ляется м а г н и т н о е с о п р о т и в л е н и е R m.

Эта глава посвящена элементарным методам расчета параметров устройств, поля которых имеют простые виды симметрии. Более слож ­ ные случаи рассматриваются в теории электромагнитного поля.

–  –  –

Д ля электрических цепей наибольший интерес представляет си­ стема двух проводящих тел в диэлектрической среде, заряды + Q и — Q которых отличаются только знаком, являю щ аяся по существу конденсатором. Емкость конденсатора равна отношению его заряда Q, под которым понимается абсолютное значение разноименных з а р я ­ дов, к напряжению U между обкладками:



Емкость конденсатора, определяемая размерами и формой тел и их взаимным расположением, пропорциональна диэлектрической про­ ницаемости е среды между обкладками. Емкость измеряется Б ф ара­ дах (ф), заряд в кулонах (к), напряжение в вольтах (в).

Д л я расчета емкости конденсатора по заряду и напряжению необ­ ходимо предварительно рассчитать его электрическое поле, исходя из общих соотношений для электрического поля.

Связь между зарядом и вектором смещения D = еЕ определяется обобщенной теоремой Гаусса:

ф DdS = eErfS = Q, справедливой для линейных и нелинейных сред и являю щ ейся основ­ ным соотношением для электрического поля. В правой части этого ра­ венства стоит суммарный заряд, заключенный внутри замкнутой по­ верхности, в левой — поток вектора смещения. Смещение измеряется в к/м 2, напряженность электрического поля — в в/м, диэлектрическая проницаемость в ф/м.

Поле в каждой точке характеризуется п о т е н ц и а л о м р; его производная по любому направлению со знаком минус равна состав­ ляющей напряженности поля по этому направлению.

Н апряж ение V АВ между точками А и В, имеющими потенциалы и фв, равно:

в и АВ= \ Ы \ = у А — ц в.

А

–  –  –

Коаксиальный кабель представляет собой два проводящих соосных цилиндра с радиусом внутреннего цилиндра гъ внутренним радиусом внешнего цилиндра г2, длиной цилиндров I (рис. 1.1). Пусть внутрен

–  –  –

ний цилиндр — жила кабеля — заряж ен положительно и изолирован диэлектриком с проницаемостью е от оболочки — обратного провода, являющегося внешним цилиндром и несущим заряд обратного знака, а напряжение между жилой и оболочкой равно U.

При выполнении условия t г2, можно пренебречь искажением поля у концов кабеля и считать, что заряды распределены равномерно

–  –  –

В последние выражения не входит радиус гх жилы, благодаря чему поле вне ее может рассчитываться как поле электрической оси с тем ж е зарядом т, совпадающей с геометрической осью жилы.

Н апряж ение на кабеле

–  –  –

т. е. при — = е = 2,718 так как вторая производная больше нуля.

ri При таком соотношении радиусов кабель, очевидно, обладает наи­ большей электрической прочностью.

–  –  –

Ш ироко используемые в электротехнике двухпроводные линии передачи представляют собой систему двух прямых параллельны х про­ водов кругового сечения (рис. 1.2). Провода оказываются зар я ж ен ­ ными разноименно, когда линия включена на напряжение.

Т ак как длина проводов I велика по сравнению с расстоянием d между их осями, искажением электрического поля у концов заряж ен ­ ных проводов можно пренебречь.

Поэтому распределение поля в пространстве остается неизмен­ ным в любой плоскости, перпен­ дикулярной осям проводов.

Пусть двухпроводная линия Рис. 1-2 подвешена настолько высоко, что влиянием земли можно пренебречь. Н апряж ение на линии равно U, величина заряда на единицу длины — -г, радиус проводов — г0.

В отличие от коаксиального кабеля, где вследствие равномерного распределения заряда по поверхности жилы ее электрическая ось сов­ падает с геометрической, плотность зарядов на проводах линии больше на частях их поверхностей, обращенных друг к другу из-за притяж е­ ния разноименных зарядов. Поэтому расстояние между электриче­ скими осями проводов становится тем меньше расстояния между их d геометрическими осями, чем меньше отношение —.

ТО Д ля воздушных линий d г0, и электрические и геометрические оси можно считать совпадающими. В точке М, лежащ ей на линии центров сечений проводов на расстоянии г от оси левого провода, на­ пряженности поля, создаваемые каждым из проводов, совпадают по направлению, поэтому суммарная напряженность в этой точке

–  –  –

с.г С 1= V ilu, ® ) в..

определяются всеми четырьмя телами системы и отличаются от ем­ кости каждого из этих конденсаторов, определенной при отсутствии другого.

При определении ёмкости Сг условие U2 = 0 означает, что второй конденсатор замкнут накоротко; при этом под воздействием поля пер­ вого конденсатора обкладки второго получили разноименные заряды.

Соответственно, при определении С2 накоротко замыкается первый конденсатор.

Взаимоемкость т. е. равна отношению заряда на обкладках накоротко замкнутого одного конденсатора, когда его заряд создается напряжением другого, к этому напряжению.

Взаимоемкость определяется конфигурацией тел, образующих конденсаторы, их взаимным расположением и пропорциональна ди­ электрической проницаемости среды.

При несовпадении знаков собственных зарядов, обусловленных ем­ костью, и взаимных зарядов, обусловленных взаимоемкостью, знак пе­ ред вторыми членами в выражениях (1.2) будет отрицательным. В заи­ моемкость такж е измеряется в фарадах (ф).

Д ля системы многих конденсаторов, соответственно, заряд Qk конденсатора k определяется всеми напряжениями:

= CkpUp, kytp где Си — собственная емкость конденсатора к;

Ckp = Cpk — взаимоемкость между конденсаторами k и р.

Взаимоемкость между конденсаторами k и р равна отношению з а ­ ряда конденсатора k, созданного напряжением конденсатора р, к это­ му напряжению. При этом все конденсаторы, кроме p -того, замкнуты накоротко.

2. Взаимоемкость двух параллельных двухпроводных линий

Примером системы из четырех тел, рассматриваемой как совокуп­ ность двух конденсаторов, могут служить две параллельные линии, расположенные симметрично одна над другой (рис. 1.4). Пусть радиус проводов г0, расстояния между проводами в каждой линии dt и rf2, расстояние между плос­ костями обеих линий d, длина линий I ; г0.

Заряды на проводах первой линии замкнутой накоротко (U1 = 0) можно найти как раз­ ность зарядов, создаваемых н а­ пряжением Ui через емкости Са между парами проводов на од­ ной стороне линий с расстоянием между этими проводами а = _ + d2 и между парами противолежащих проводов С*

–  –  –

т. е. диэлектрическая проницаемость пропорциональна тангенсу угла наклона а этой прямой; коэффициент k равен отношению масштабов по осям ординат и абсцисс.

Д ля линейных диэлектриков, к которым относится большинство используемых в технике материалов, диэлектрическая проницаемость лишь в несколько раз больше д и э л е к т р и ч е с к о й п о с т о я н ­ ной

–  –  –

называемая с т а т и ч е с к о й п р о н и ц а е м о с т ь ю и пропор­ циональная тангенсу угла а наклона секущей в данной точке, и называемая д и ф ф е р е н ц и а л ь н о й проницаемостью и пропорциональная тангенсу угла (3 наклона касательной в той же точке. Обе величины являются функциями напряженности поля.

Первая используется для расчета статических режимов при неизмен­ ном значении напряженности поля, вторая определяет изменение смещения с изменением напряженности поля и используется для рас­ чета динамических процессов при достаточно медленных изменениях напряженности поля.

При быстрых изменениях поля характеристика D (В) называется д и н а м и ч е с к о й и отличается от приведенной на рис. 1.5, б статической характеристики. Проницаемость, определяемая значеdD нием производной ^ из динамическои характеристики, называется динамической проницаемостью.

В периодически изменяющихся электрических полях в сегнетоэлектриках имеет место явление д и э л е к т р и ч е с к о г о ги­ с т е р е з и с а (рис. 1.6), заключающееся в несовпадении кривой D (Е ) при возрастании напряженности поля (abc) с кривой при убыва­ нии поля (cda). К ривая Ос, соединяющая вершины Ветель гистерезиса, соответствующих разной максимальной н апш ж еШ рсти, называется основной кривой п о л я р и з а и & и - к р и в а я практи­ чески совпадает с кривой первоначальной д а т г ж х Ш к. Сегнетоэлектрические свойства зависят от температурь Л я лишь в опре­ деленном ее интерв аjiX J L. / О Л Л 4\ \% з

–  –  –

Расчет емкости нелинейного конденсатора может быть произведен, если задана зависимость D (Е) или е (Е). Так как эти зависимости теоретически не выводятся, то для приближенного решения подбирают по кривой D (Е ) аппроксимирующую функцию.

Д алее приведен пример подобного расчета плоского конденсатора, для которого

–  –  –

В общем случае надо рассматривать сопротивление системы двух электродов, разделенных проводящей средой, с удельной проводи­ мостью, значительно меньшей проводимости материала электродов.

Д л я нахождения сопротивления необходимо предварительно рассчи­ тать электрическое поле в проводящей среде исследуемой системы.

–  –  –

Ф У Следовательно, решения ряда задач для одного вида поля могут быть использованы, как показано далее, для получения готовых решений аналогичных задач для другого вида поля. Вместе с тем сле­ дует помнить, что указанная аналогия является формальной, расчет­ ной и не отраж ает различия в физических процессах. Так, в проводя­ щей среде расходуется энергия на ее нагрев, тогда как в идеальном диэлектрике этих потерь нет.

–  –  –

Основной характеристикой резистора является зависимость напря­ жения U от тока / — в о л ь т а м п е р н а я характеристик а.

Вольтамперная х а р а к те р и с т и к а л и н е й н о го резистора, сопротив­ ление которого не зависит от тока, представляет собой прямую, про­ ходящую через начало координат (прямая а на рис. 1.9).

Д ля нелинейного резистора вольтамперная характеристика отлична от прямой, например кривая б; такие резисторы характеризую тся с т а т и ч е с к и м и д и ф ф е р е н ц и а л ь н ы м, а при быстрых, изменениях тока д и н а м и ч е с к и м сопротивлением или обрат­ ными им проводимостями.

Статическое сопротивление (рис. 1.10)

–  –  –

где Р — угол наклона касательной в этой точке; здесь k — масштаб­ ный коэффициент. Эти сопротивления являются функциями тока или напряжения.

Примерами нелинейных резисторов могут служить л а м п ы н а к а л и в а н и я с нитью из вольфрама, имеющего положительный тем­ пературный коэффициент сопротивления (см. кривую б на рис. 1.9), и из угля, температурный коэффициент сопротивления которого отри­ цателен (см. кривую в на рис. 1.9). К ривая г на рис. 1,9 является вольтамперной характеристикой б а р е т т е р а — железной нити, помещенной в сосуд, заполненный водородом. В определенных преде­ лах изменения напряж ения (от Uj до U2) ток не изменяется, что ис­ пользуется для стабилизации тока в цепях. Э л е к т р и ч е с к а я д у г а имеет падающую вольтамперную характеристику (см. кривую б на рис. 1.10). Важно отметить, что для падающей характеристики диф­ ференциальное сопротивление R A = k tg р х становится отрицательным, тогда как статическое сопротивление R ст = k tg а х всегда положи­ тельно.

В рассмотренных случаях вольтамперная характеристика сим­ метрична относительно начала координат, т. е. при перемене знака напряжения и тока вид зависимости U (/) сохраняется. Примером несимметричной вольтамперной характеристики может служ ить х а ­ рактеристика п о л у п р о в о д н и к о в о г о в е н т и л я (кривая

–  –  –

Основным соотношением для магнитного поля является п р и н цип непрерывности магнитного потока:

т. е. поток, входящии внутрь замкнутой поверхности, равен потоку, выходящему из нее, поэтому линии вектора магнит­ ной индукции всегда зам кну­ ты, не имея ни начала, ни конца.

Магнитное поле контура с V-3 1-3 током характеризуется его п о токосцеплением равным сумме произведений магнитного потока Ф = ^ BdS на число витков wk контура, сцепляю ­ щегося с этим потоком:

= 2 * ф *На рис. 1.12, а и б проиллюстрировано различие между потоком и потокосцеплением, причем число линий в условном масштабе равно величине потока.

Индукция измеряется в тесла (т л), магнитный поток и потокосцеп­ ление — в веберах (вб).

Индуктивность уединенного контура, равная отношению потоко­ сцепления к току:

пропорциональна магнитной проницаемости среды, в которой он н а­ ходится, и определяется конфигурацией контура. Единицей ин­ дуктивности является генри (гн).

Д ля расчета индуктивности контура необходимо предварительно рассчитать его магнитное поле по основному соотношению — з а ­ кону п о л н о г о тока:

§Hdl = J, устанавливающему связь между напряженностью магнитного поля Н — — и полным током I — алгебраической суммой токов, сцепляю ­ щихся с путем интегрирования. При этом положительное направление тока / связано с направлением d\ обхода правилом правого винта.

Напряженность магнитного поля измеряется в а/м, магнитная проницаемость — в гн/м.

Если потокосцепление контура изменяется во времени, то в контуре появляется э. д. с. индукции е, величина и направление которой опре­ деляется з а к о н о м электромагнитной индукции:

— f, где Е — вектор напряженности наведенного в контуре электрического поля.

Таким образом, закон электромагнитной индукции связывает между собой изменение магнитного поля с возникающим электриче­ ским полем.

М аксвеллом было постулировано обобщение этого закона, заклю ­ чающееся в том, что электрическое поле возникает при изменении маг­ нитного поля в любой среде, а не только в проводящем контуре.

Закон электромагнитной индукции, открытый Фарадеем в 1831 г., был дополнен Ленцем в 1832— 1834 гг. Им было установлено общее правило: з. д. с. индукции всегда стремится создать ток, направлен­ ный так, чтобы препятствовать изменению потока, сцепляющегося с контуром.

При изменении тока в контуре изменяется потокосцепление созданное этим током, и в контуре наводится э. д. с. самоиндукции

2. Индуктивность тороида и соленоида Если на кольцевой сердечник — тороид, выполненный из мате­ риала проницаемостью fi |х0, нанести обмотку не по всей его длине (рис. 1.13), то только часть потока проходит по сердечнику, остальная часть — п о т о к р а с с е я н и я — замыкается в воздухе. Тороид же, содержащий витки, плотно и равномерно распределенные по всей длине сердечника (рис. 1.14), замечателен тем, что практически весь магнитный поток сосредоточивается в сердечнике, т. е. потока рассея­ ния нет. Линии вектора напряженности поля представляют собой ок­ ружности, сцепляющиеся со всеми витками. Ввиду симметрии н ап р я­ женность поля в каждой точке окружности по величине постоянна;

по направлению она совпадает с касательной к окружности.

Тороиды широко применяются в трансформаторах, магнитных уси­ лителях и электроизмерительных приборах.

Пусть тороид имеет прямоугольное сечение высотой Н, с радиусами г1 и г2, магнитная проницаемость материала fi.

По закону полного тока для окружности с радиусом г (гг ^ г г2) ф Hcfl = Hdl = Н § d l = Н2пг — w l, откуда т. е. напряженность поля убывает по мере приближения к наружному краю тороида. Это в равной мере относится и к индукции

–  –  –

Обычно в реальных тороидах отношение ~ ; 1,5, что приво­ дит при этих приближенных формулах к погрешности, не превышающей 1,2 %.

Последняя формула для индуктивности может быть применена и к длинному соленоиду, рассматриваемому как часть тороида беско­ нечно большого радиуса. Д ля соленоида конечной длины с (х = ц.0 где k 1 — коэффициент,учитывающий, что в таком соленоиде не весь поток пронизывает все витки.

Как показывает точный расчет, этот коэффициент зависит от отноше­ ния диаметра D катушки к ее длине I (рис. 1.15). При у = 0,1 коэф­

–  –  –

Двухпроводная линия (рис. 1.16, а) состоит из двух параллельны х проводов одинакового радиуса г0, имеющих большую длину I по с р а в ­ нению с расстоянием d между ними. М агнитная проницаемость м а­ териала проводов (г, окружающей среды — р.0. Токи / в прямом и обратном проводах отличаются лишь направлением; начало координат взято в центре сечения левого провода.

Д ля отдельного провода ввиду его осевой симметрии, при пренебре­ жении искажением поля у его концов, применение закона полного тока к окружности радиуса х г0 дает:

–  –  –

Эти ж е формулы справедливы и для х ^ —г0 и х ^ d 4- г0, т. е.

снаруж и линии, но здесь они дают разность полей.

Внутри левого провода линии (—г0 х г0) напряженность поля и индукция от обоих проводов будут:

–  –  –

На рис. 1.16, б представлено распределение напряженности поля и индукции вдоль оси х для магнитной проницаемости материала про­ водов р. р,0. Посередине между проводами поле минимально, но в нуль не обращается. Поле такж е не равно нулю на осях проводов.

Н а внутренней стороне проводов напряженность поля и индукция больше, чем на внешней. В отличие от напряженности поля индукция имеет разрыв у поверхности проводов.

Д л я вычисления индуктивности линии необходимо найти потоко­ сцепление. Элементарный поток, проходящий через площадку Idx в воздухе между проводами,

–  –  –

одновременно является внешним потокосцеплением, так как сцеп' ляется с контуром один раз. Поэтому а соответствующая ему внешняя индуктивность Д л я большинства линий расстояние d между проводами значи­ тельно превышает радиус г0 проводов. В этом случае Д ля определения внутренней индуктивности, соответствующей внутреннему потоку, при d ; г0 поле внутри провода линии может вычисляться как поле уединенного провода, так как поле, создаваемое вторым проводом внутри первого, по сравнению с полем первого, пренебрежимо мало. Тогда элементарный поток внутри провода

–  –  –

Пусть две параллельные двухпроводные линии расположены сим­ метрично так, как это было показано на рис. 1.4. При условии d г0 внутренним потоком в проводах по сравнению с внешним можно пре­ небречь.

Магнитный поток, пронизывающий первую линию и созданный током / 2 второй, может быть найден как сумма потоков, создаваемых каждым из проводов второй линии в отдельности.

Тогда магнитный поток, пронизывающий первую линию,

–  –  –

расстояния от провода линии 1 до проводов линии 2.

Магнитный поток Ф одновременно является потокосцеплением Чг12 первой линии, так как сцепляется с ней один раз; поэтому

–  –  –

Д ля уменьшения коэффициента связи между линиями связи / и передачи 2 применяют т р а н с п о з и ц и ю линии связи, заключаю ­ щуюся в перекрещивании проводов линии связи через равные рас­ стояния; тогда суммарное потокосцепление Ч\ 2 будет равно нулю.

§ 1.9. Линейные и нелинейные катушки индуктивности

–  –  –

У л и н е й н ы х м а т е р и а л о в магнитная проницаемость р, не зависит от напряженности поля и характеристика В (Я) = р Я для них изображается прямой линией (рис. 1.18, а). Магнитная про­ ницаемость пропорциональна тангенсу угла а наклона этой прямой:

–  –  –

где k — масштабный коэффициент.

К н е л и н е й н ы м м а т е р и а л а м относятся ф е р р о м а г ­ н е т и к и — железо, никель, кобальт и гадолиний. Важное значение в электротехнике имеют первые три элемента, главным образом в виде сплавов. У нелинейных материалов магнитная проницаемость очень велика (ц р,0) и зависит от напряженности поля.

Подобно нелинейным диэлектрикам по к р и в о й первона­ чального н а м а г н и ч и в а н и я В (Н ) (рис. 1.18, б) могут быть определены с т а т и ч е с к а я м а г н и т н а я п р о н и ц а е ­ мость

–  –  –

в очень чистом железе и в некоторых сплавах, например в пермаллое (сплав железа и-никеля с различными присадками), в сотни тысяч раз превышают м а г н и т н у ю п о с т о я н н у ю fi0 = 4n • 1 0 '7 гн/м, равную магнитной проницаемости вакуума.

В переменных магнитных полях в ферромагнетиках имеет место явление м а г н и т н о г о гистерезиса (рис. 1.19), заклю ­ чающееся в несовпадении кривой В (Н ) при возрастании напряж ен­ ности поля с кривой при убывании поля. Кривая, соединяющая вер­ шины петель гистерезиса, называется о с н о в н о й к р и в о й н а ­ м а г н и ч и в а н и я и практически совпадает с кривой первоначаль­ ного намагничивания,Ферромагнитные свойства зависят от темпе­ ратуры и проявляю тся лишь в определенном ее интервале.

Д ля расчета индуктивности основной является зависимость пото­ косцепления от тока /, называемая в е б е р а м п е р н о й х а ­ рактеристикой.

–  –  –

Расчет нелинейного тороида может быть произведен, если задана зависимость В (Я ) или р, (Я ). Так как эти зависимости теоретически не выводятся, то для приближенного решения подбирают по кривой В (Я) аппроксимирующую функцию.

Пусть аппроксимирующая функция для характеристики В (Я) (рис. 1.20) материала сердечника тороида будет В = аН -Ь Н \ где а и b — постоянные.

Т ак как для тороида с ферромаг­ нитным однородным сердечником нап­

–  –  –

откуда статическая индуктивность а дифференциальная индуктивность Кривые зависимости этих индуктивностей от тока представлены на рис. 1.20.

ГЛАВА ВТОРАЯ

ЭНЕРГИЯ В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ И ЕЕ ПРЯМОЕ

И ОБРАТНОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ В МЕХАНИЧЕСКУЮ ЭНЕРГИЮ

–  –  –

В современной электротехнике используются процессы прямого и обратного преобразования электрической энергии — энергии элект­ ромагнитного поля — в другие виды энергии. В большинстве электро­ технических устройств распределение энергии электромагнитного поля между электрическим и магнитным полями таково, что одним из этих полей можно пренебречь. Поэтому далее теория преобразования энергии электрического поля системы заряженных тел и энергии маг­ нитного поля контуров с токами излагается раздельно применительно к наиболее важному преобразованию в механическую энергию.

Силы, возникающие в этих полях, используются для создания не только преобразователей энергии, но и измерительных приборов р аз­ личных систем, а такж е служ ат для управления движением заряж ен ­ ных частиц, что широко используется в различных электротехниче­ ских устройствах — электронных осциллографах, различных ваку­ умных и ионных приборах, ускорителях различных систем, установ­ ках для нанесения различных покрытий, а такж е в новых прямых преобразователях тепловой энергии в электрическую.

2* § 2.2. Энергия системы заряженных проводящих тел

1. Энергия линейной системы варяжеиных проводящих тел

–  –  –

а вся энергия, запасенная в системе, Потенциал каждого из тел связан с зарядами всех тел линейной зависимостью:

ф* = ot*i7x + + • • • + a knQn, где a ftl, a kn — постоянные.

Согласно закону сохранения энергии, работа, затраченная на соз­ дание энергии системы, не зависит от порядка сообщения заряда отдельным телам системы. Если для расчета принять, что заряды всех тел изменяются пропорционально друг другу:

–  –  –

4-------------- 2------------~ — 2-------'-----2----состоит из суммы с о б с т в е н н ы х э н е р г и й каждого из кон­ денсаторов и в з а и м н о й э н е р г и и Cn U iU 2, зависящей от рас­ положения конденсаторов. Взаимная энергия может иметь разный знак; поэтому энергия системы будет больше суммы собственных энер­ гий конденсаторов при совпадении знаков собственного и взаимного зарядов или меньше — при противоположных знаках этих зарядов.

Однако суммарная энергия системы заряженных конденсаторов всегда положительна.

Энергия системы из нескольких конденсаторов, состоящая из суммы собственных и взаимных энергий конденсаторов,

–  –  –

кой (рис. 2.2, б). Эта площадь может быть больше, равна или меньше QM0 площади треугольника в зависимости от вида характеристики и от значения напряж ения U0, т. е. энергия нелинейного конденсатора не определяется конечными значениями Q0 и /0.

При периодическом изменении напряж ения в пределах от (J0 до — UQ на нелинейном конденсаторе в нем проявляется диэлектри­ ческий гистерезис. Если петля гистерезиса построена в координатах q и и (рис. 2.3), то потеря энергии за один цикл W T= § u d q = S t равна площади петли гистерезиса. Эти потери, превращающиеся в тепло, в большинстве современных сегнетоэлектриков пока еще зна­ чительны. В настоящее время ведется большая работа по устранению этого недостатка.

–  –  –

В случае неоднородного поля эти выражения могут быть исполь­ зованы для бесконечно малого объема dV, в пределах которого поле может считаться однородным. Д л я конечного объема V энергия поля

–  –  –

В таком виде выражение для энергии было постулировано М акс­ веллом для любых линейных и нелинейных сред и полей, как угодно изменяющихся во времени и пространстве. Это обобщение, используе­ мое в теории электромагнитного поля, подтверждается совпадением выводов этой теории с опытом.

–  –  –

В системе подвижных заряженных тел энергия электрического поля изменяется, преобразуясь в другие виды энергии, в том числе в механическую. Если пренебречь тепловыми потерями и излучением, что теоретически справедливо при бесконечно медленном движении тел (аналогично п. 1 § 2.2), то, согласно закону сохранения энергии, работа внешних источников cLA = h(ptdqk равна сумме изменения энергии системы d W и механической работы d A M ex:

2d ~^ -)- dA мег Отдельные члены этого равенства могут иметь различные знаки в зависимости от характера преобразования энергии — электриче­ ской в механическую (двигатели) или механической в электрическую (генераторы).

Известно, что состояние системы тел, как механической системы, может быть описано с помощью обобщенных геометрических коорди­ нат X, число которых равно числу степеней свободы. В соответствии с обобщенными координатами вводятся совпадающие с ними по на­ правлению обобщенные силы F, умножение которых на изменение обобщенной координаты дает механическую работу, совершаемую при «перемещении» по обобщенной координате, так что d A мех = ^ FkdX.fr.

Если обобщенной координатой является обычная координата, то обобщенной силой — обычная сила; если X — угол поворота, то F — вращающий момент и т. п.

Пусть в рассматриваемой системе заряженных тел изменяется лишь одна из обобщенных координат, тогда основное соотношение примет вид р td q k = d W + F d X.

Это равенство, справедливое при любых соотношениях между зарядами и потенциалами тел, легко может быть исследовано лишь в двух частных случаях, рассматриваемых далее.

1. Если система отключена от источников, то заряды тел не изме­ няются (dqk — 0) и d W + F d X = 0, откуда F dX = — dW.

Это означает, что механическая работа в системе совершается за счет уменьшения энергии, запасенной в ней. В реальных условиях механическая работа будет меньше энергии, отданной системой, так как часть этой энергии идет на покрытие неизбежных потерь.

И так, можно сделать общий вывод, что система, отключенная от источников, всегда стремится занять положение, соответствующее возможному для этой системы минимуму ее энергии.

2. Д л я системы заряж енных тел, подключенных к источникам по­ стоянных потенциалов (рА = const), из выражения энергии

–  –  –

и равная сумме механической работы и увеличения энергии, вдвое больше. Следовательно, система, подключенная к источникам с посто­ янными потенциалами, всегда стремится занять положение, соответ­ ствующее возможному для этой системы максимуму ее энергии, т. е.

максимуму зарядов.

Так как в реальной системе может быть сосредоточена лиш ь конеч­ ная энергия, то и в случае ср* = const система не может служ ить для непрерывного преобразования энергии электрического поля в меха­ ническую.

Из приведенных соотношений могут быть вычислены обобщенные силы, действующие на тела, находящиеся в электрическом поле. При постоянстве зарядов обобщенная сила

–  –  –

Здесь взята частная производная, так как в рассматриваемом случае изменение энергии соответствует изменению лишь одной из обобщенных координат.

При постоянстве потенциалов обобщенная сила \ д Х ] р=* const Это выражение отличается от приведенного выше. Однако резуль­ таты вычисления по этим формулам всегда совпадают, так как сила в данный момент определяется значениями зарядов и потенциалов тел в этот момент и не зависит от характера их изменения в дальнейшем.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 10 |
Похожие работы:

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К ВЫПОЛНЕНИЮ ПРАКТИЧЕСКИ РАБОТ По дисциплине: Информатика и ИКТ Для специальностей: 23.02.03 Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта 11.02.02 Техническое обслуживание и ремонт радиоэлектронной техники (по отраслям) 13.02.11 Техническая эксплуатация и обслуживание...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению практических работ учебной дисциплины ОП.05 Информационные технологии в профессиональной деятельности для специальности190631 Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта Тольятти 2014 г. «Утверждаю» Заместитель директора по учебной работе ГАОУ СПО ТЭТ _Т.А....»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению практических занятий учебной дисциплины ЕН.03 Экологические основы природопользования для специальности 210414 Техническое обслуживание и ремонт радиоэлектронной техники (по отраслям) Тольятти 2014 г. «Утверждаю» Заместитель директора по учебной работе ГАОУ СПО ТЭТ _Т.А. Серова...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЕГАЗОВЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» ИНСТИТУТ КИБЕРНЕТИКИ, ИНФОРМАТИКИ И СВЯЗИ Кафедра «Электроэнергетика» МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ К КУРСОВОЙ РАБОТЕ по дисциплине «Переходные процессы в электроэнергетических системах с распределенными параметрами» на тему: «РАСЧТЕТ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ» для студентов...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению практических работ учебной дисциплины ОП.10 Информационные технологии в профессиональной деятельности для специальности 210414 Техническое обслуживание и ремонт радиоэлектронной техники (по отраслям) Тольятти 2014 г. Перечень практических работ 1. Создание текстового документа...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет “ЛЭТИ” имени В.И. Ульянова (Ленина)» (СПбГЭТУ) Учебно-методическое обеспечение для подготовки кадров по программам высшего профессионального образования для тематического направления ННС «Нанотехнологии для систем безопасности» Примерная основная образовательная программа высшего профессионального образования...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ СЕВЕРО-КАВКАЗСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГУМАНИТАРНО-ТЕХНОЛОГИЧЕСКАЯ АКАДЕМИЯ М. Х. Дудов СОБСТВЕННЫЕ ЭЛЕКТРОСТАНЦИИ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ, МАЛЫЕ ГЭС И ГАЭС Методические указания для самостоятельной работы для студентов направления подготовки 140400.62 Электроэнергетика и электротехника всех форм обучения Черкесск УДК 621.31 ББК 37.27 Д81...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ, МОЛОДЕЖИ И СПОРТА УКРАИНЫ ХАРЬКОВСКАЯ НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ ГОРОДСКОГО ХОЗЯЙСТВА МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ И КОНТРОЛЬНЫЕ РАБОТЫ ПО РУССКОМУ ЯЗЫКУ (для иностранных студентов 2 курса направлений подготовки: 6.030504 «Экономика предприятия»; 6.030509 «Учёт и аудит»; 6.030601 «Менеджмент»; 6.060101 «Строительство»; 6.060102 «Архитектура»; 6.050701 «Электротехника и электротехнологии») ХАРЬКОВ ХНАГХ Методические указания и контрольные работы по русскому языку (для...»

«Н. Х. САВЕЛЬЕВА НЕМЕЦКИЙ ЯЗЫК DEUTSCH Учебно-методическое пособие Министерство образования и науки Российской Федерации Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б. Н. Ельцина Н. Х. Савельева НЕМЕЦКИЙ ЯЗЫК Deutsch Учебно-методическое пособие Рекомендовано методическим советом УрФУ для студентов 1 курса заочного отделения технических специальностей 150400 «Металлургия», 190100 «Наземные транспортно-технологические комплексы», 270800 «Строительство», 240100 «Химическая...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики, электротехники и автоматики Лабораторные работы 7-10 АВТОМАТИЗАЦИЯ ЭЛЕКТРОПРИВОДА И УПРАВЛЕНИЕ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИМИ ПРОЦЕССАМИ Методические указания к лабораторным работам для студентов всех форм обучения по направлениям подготовки: 270800.62 «Строительство», 230400.62 «Информационные системы и технологии», 280700.62 «Техносферная безопасность» Казань УДК 621.317 ББК...»

«Наименование Автор Год Издательство Ермуратский П. В., Лычкина Г. 1 Электротехника и электроника 978-5-94074-688-1 П., Минкин Ю. Б. 2011 Москва:ДМК Пресс Киреева Г.И., Курушин В.Д., Мосягин А.Б., Нечаев Д.Ю., 2 Основы информационных технологий 978-5-94074-458-0 Чекмарев Ю.В. 2009 Москва:ДМК Пресс Администрирование 3 структурированных кабельных систем. 978-5-94074-431-3 Семенов А.Б. 2011 Москва:ДМК Пресс Волоконно-оптические подсистемы 4 современных СКС 5-98453-025-2 Семенов А. Б. 2007...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра автоматики и электротехники ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ МАШИНЫ Методические указания к лабораторным работам для студентов направлений подготовки: «Архитектура», «Строительство», «Технология транспортных процессов», «Информационные системы и технологии», «Техносферная безопасность», «Профессиональное обучение», всех форм обучения Казань УДК 621.313 ББК 31.26 Е30 Е30 Электрические...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ФГБОУ ВПО«Брянский государственный технический университет» Факультет энергетики и электроники Кафедра «Электронные, радиоэлектронные и электротехнические системы» УТВЕРЖДАЮ Первый проректор по учебной работе _А.Н. Прокофьев «_»2015 г. УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС по дисциплине:«Радиоавтоматика» Код и название направления подготовки: 210400 – «Радиотехника» Квалификация (степень) выпускника: бакалавр Форма обучения: очная Брянск 2015 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КАЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики, электротехники и автоматики Лабораторные работы 7-10 АВТОМАТИЗАЦИЯ ЭЛЕКТРОПРИВОДА И УПРАВЛЕНИЕ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИМИ ПРОЦЕССАМИ Методические указания к лабораторным работам для студентов всех форм обучения по направлениям подготовки: 270800.62 «Строительство», 230400.62 «Информационные системы и технологии», 280700.62 «Техносферная безопасность» Казань УДК 621.317 ББК...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению практических работ учебной дисциплины ОП.05 Информационные технологии в профессиональной деятельности для специальности190631 Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта Тольятти 2014 г. «Утверждаю» Заместитель директора по учебной работе ГАОУ СПО ТЭТ _Т.А....»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению лабораторных работ Профессиональный модуль ПМ.01 Организация технического обслуживания и ремонта электрического и электромеханического оборудования МДК 01.01 Электрические машины и аппараты Специальность 140448 Техническая эксплуатация и обслуживание электрического и...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ СЕВЕРО-КАВКАЗСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ ГУМАНИТАРНО-ТЕХНОЛОГИЧЕСКАЯ АКАДЕМИЯ М. Х. Дудов СОБСТВЕННЫЕ ЭЛЕКТРОСТАНЦИИ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ, МАЛЫЕ ГЭС И ГАЭС Методические указания для самостоятельной работы для студентов направления подготовки 140400.62 Электроэнергетика и электротехника всех форм обучения Черкесск УДК 621.31 ББК 37.27 Д81...»

«Б А К А Л А В Р И А Т С.М.Аполлонский А.Л.Виноградов ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОТЕХНИКИ Рекомендовано ФГБОУ ВПО «Московский государственный технологический университет «СТАНКИН» в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлениям подготовки «Электроэнергетика и электротехника», «Электроника и микроэлектроника». Министерство образования и науки Российской Федерации ФГАУ «Федеральный институт развития образования» Регистрационный номер рецензии № 081...»

«Обзор красноярских СМИ cо 02 по 08 декабря 2013 года Обзор красноярских СМИ за 02 декабря 2013 года Профессору кафедры электротехнологии и электротехники Политехнического института СФУ Ю.Перфильеву распоряжением Правительства Российской Федерации присуждена премия в области образования. Проведены социологическое исследование по изучению мнения студентов-отличников об организации учебного процесса и анализ экспертных мнений работодателей по основным проблемам профессионального образования. Даны...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ АВТОНОМНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ТОЛЬЯТТИНСКИЙ ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКИЙ ТЕХНИКУМ Методические указания к выполнению практических занятий учебной дисциплины ОДБ.06 Химия для специальности 23.02.03 Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта для специальности 11.02.02 Техническое обслуживание и ремонт радиоэлектронной техники (по отраслям) для специальности 13.02.11 Техническая...»





Загрузка...




 
2016 www.metodichka.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Методички, методические указания, пособия»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.