WWW.METODICHKA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Методические указания, пособия
 

«Т.Н. Сафонова. Физика. Часть Т.Н. Сафонова. Физика. Часть Содержание Введение Определение погрешностей на примере измерения плотности твёрдого тела косвенным методом Определение ...»

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть

Содержание

Введение

Определение погрешностей на примере измерения плотности твёрдого тела

косвенным методом

Определение ускорения свободного падения при помощи машины Атвуда.. 10

Изучение законов вращательного движения на крестообразном маятнике

Обербека

Проверка законов сохранения при помощи баллистического пистолета........

Определение модуля Юнга методом изгиба



Исследование термодинамического цикла и определение отношения теплоемкостей газов (компьютерное моделирование)

Изучение термодинамики поверхностного натяжения

Движение тела в диссипативной среде

Явления переноса в газе при его течении через узкую трубку

Литература

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть

ВВЕДЕНИЕ

Чтобы занятия по физическому практикуму проходили успешно, студенты должны к нему готовиться, используя при этом рекомендуемую литературу: учебники физики и методические пособия по выполнению лабораторных работ.

Приступая к выполнению лабораторной работы, необходимо внимательно прочитать теоретические сведения, ознакомиться с приборами и принадлежностями, уяснить идею работы. Поскольку теоретические сведения изложены кратко, они не могут заменить собой учебника, поэтому для уточнения и более глубокого изучения некоторых вопросов теории следует познакомиться с рекомендуемой литературой.

Прочитав работу, нужно законспектировать теоретические сведения, зарисовать схемы приборов, подготовить таблицы для занесения экспериментальных данных. После этого можно приступать к выполнению лабораторной работы, придерживаясь последовательности, указанной в описании, а также используя практические советы и указания преподавателя.

Внимательная подготовка и аккуратное проведение измерений обеспечивают хорошие результаты. Небрежности, допущенные при записи измерений, могут привести к грубым ошибкам и неправильным выводам.

Результаты всех измерений и вычислений, а также вычисленные погрешности измеряемых величин показывают преподавателю. Работа считается выполненной, если преподаватель даст хорошую оценку полученным результатам.

Отчёт о выполненной лабораторной работе составляют и сдают преподавателю в день её выполнения или не позже следующего занятия. Отчёт пишут в специальной тетради для лабораторных работ или на двойных листах из тетради в клетку. В отчете указывают название лабораторной работы, её цель, краткие теоретические сведения, включающие в себя методы исследования и расчетные формулы, описание экспериментальной установки и её схематический рисунок, таблицу записи результатов эксперимента.

Вычисление искомой величины и расчёт погрешностей производится в системе СИ. В конце работы приводится вывод, где указывается оценка полученного результата, погрешность его определения, а также перечисляются полученные закономерности и даются их объяснения.

Задачей настоящего физического практикума является изучение основных физических явлений, овладение методами физического исследования, ознакомление с современной

–  –  –

Цель работы: определение погрешностей при проведении косвенных измерений.

Приборы и принадлежности: пробное тело, весы, мерный стакан.

Теоретические сведения

Погрешности, возникающие при измерениях, делятся на два больших класса:

погрешности случайные и погрешности систематические.

Погрешности, сохраняющие величину и знак от опыта к опыту, носят название систематических. Если природа и значение их известны, такие погрешности могут быть исключены из конечного результата путем введения соответствующей поправки.

К систематическим погрешностям принадлежат погрешности измерительного прибора, у которого указан класс точности; погрешности, связанные с неравноплечностью весов, с неправильным весом гирь, с неточной разбивкой шкалы измерительных линеек и т.д.

Случайными погрешностями называются погрешности, изменяющие свою величину (и знак!) от опыта к опыту. Они проявляются в хаотическом изменении результатов повторных наблюдений, когда последние отличаются один от другого и от истинного значения вследствие беспорядочных воздействий весьма большого числа случайных факторов.

Выделяют в отдельную группу погрешности, названные промахами. Эта погрешность возникает в результате небрежности или ослабления внимания экспериментатора. Промахи должны быть исключены из результатов наблюдений.





Разделение ошибок на случайные и систематические чаще всего лежит в природе самих этих ошибок, и связано с методом измерений, с применяемой аппаратурой. При измерении длины с помощью линейки неточность нанесения штрихов на линейке проявляется всегда одинаково и носит характер систематической ошибки. То обстоятельство, что попавшая в наши руки линейка имеет именно такие, а не какие-либо другие ошибки, связано при этом чаще всего со случайными погрешностями, возникающими при изготовлении линеек. Если мы будем производить измерения с помощью нескольких линеек (лучше всего, изготовленных на разных фабриках), то ошибки, связанные с неточностью шкал, будут иметь разную величину и знаки и превратятся в случайные ошибки.

Из сказанного не следует, конечно, делать вывод, что различие между систематическими и случайными ошибками является несущественным. Во всяком данном

–  –  –

Проведение эксперимента

1. Определяем массу тела при помощи весов. Находим наиболее вероятную погрешность массы по формуле (1.3).

2. Определяем объём тела при помощи мерного стакана, находим наиболее вероятную погрешность объема по формуле (1.5).

3. Результаты измерений и вычислений заносим в таблицу 1.1.

4. Находим наиболее вероятную плотность тела

–  –  –

Контрольные вопросы

1. Дайте определение систематическим и случайным погрешностям.

2. Как избавиться от этих погрешностей?

3. Как определяют погрешность при прямых и косвенных измерениях?

–  –  –

Цель работы: исследовать законы прямолинейного движения тел в поле силы тяжести, определить ускорение свободного падения.

Приборы и принадлежности: машина Атвуда, секундомер, набор грузов и перегрузков.

Теоретические сведения Машина Атвуда предназначена для исследования закона движения тел в поле земного тяготения. Лучше всего изучать этот закон, исследуя свободное падение тел. Этому мешает, однако, большая величина ускорения свободного падения. Такой опыт возможен либо при очень большой высоте (много большей высоты комнаты), либо при помощи специальных методов, позволяющих точно измерять промежутки времени (доли секунды). Машина Атвуда позволяет избежать этих трудностей и замедлить движение до удобных скоростей.

Машина Атвуда (рис. 2.1) имеет вертикальную шкалу с делениями. На верхнем конце шкалы имеется легкий блок, вращающийся с небольшим трением.

–  –  –

Таким образом, цель работы, заключается в установлении равноускоренного характера движения (пропорциональность S и t2), определении ускорения a и вычислении с его помощью ускорения свободного падения g.

Проведение эксперимента

1. Замыкают цепь электромагнита. Груз Б опускают до соприкосновения с электромагнитом. На груз А кладут перегрузок.

2. Столик поднимают до соприкосновения с грузом А и по шкале отмечают начальную высоту. Затем столик опускают на некоторое расстояние S (не слишком малое).

3. Размыкают цепь электромагнита, одновременно пуская секундомер. При соприкосновении груза А со столиком секундомер выключают.

4. Повторяют опыт 5 раз для одного положения столика и постоянной массы перегрузка.

5. Пункты 1-4 повторяют для 3 значений положений столика.

–  –  –

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 Контрольные вопросы

1. Сформулируйте и запишите второй закон Ньютона.

2. Дайте определение момента силы, момента инерции.

3. Как изменится ускорение системы, если увеличить массу постоянных грузов А и Б (не меняя массы перегрузка и сил трения)?

4. Почему не рекомендуется ставить платформу слишком близко к началу шкалы?

–  –  –

Маятник состоит из четырех спиц (1), укрепленных на втулке под прямым углом друг к другу. Втулка и два шкива различных радиусов (2) насажены на общую ось. Ось закреплена в шарикоподшипниках, так что вся система может свободно вращаться вокруг горизонтальной оси. Момент инерции прибора можно изменять, передвигая грузы m1 вдоль спиц. На один из шкивов маятника навита тонкая нить. Привязанная к ней лёгкая платформа известной массы служит для размещения перегрузков.

Вращающий момент создаётся силой натяжения нити Т:

M = rT (3.8) где r – радиус шкива.

Силу Т можно найти из уравнения движения платформы с перегрузком:

mg – T = ma, где m масса платформы с перегрузком. Отсюда

–  –  –

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 моменте инерции (положение грузов m1 фиксировано). Из данных этого опыта определяют момент инерции системы I, а также момент сил трения Мтр, действующих на ось маятника.

Во второй части изучается вращательное движение маятника при различных значениях момента инерции. Момент инерции системы варьируют, изменяя расстояние R грузов от оси вращения. Измеренные значения момента инерции сравнивают с расчетными. Поскольку грузы m1 имеют форму цилиндров с радиусом r и образующей, то момент инерции у всей системы можно вычислить по формуле

–  –  –

где I0 – момент инерции системы без грузов m1.

Проведение эксперимента

1. Добейтесь безразличного равновесия маятника при некотором расстоянии R грузов m1 от его оси. Расстояние R нужно измерить и записать.

2. Увеличивая натяжение нити T с помощью перегрузков, найдите минимальное значение массы m0, при котором маятник начнёт вращаться. Оцените величину момента сил трения.

3. Возьмите перегрузок mm0 и, проведя опыт, измерьте время падения груза как можно точнее. Проведите опыт 5 раз. Усредните найденные значения t. Используя формулы (3.8определите угловое ускорение и вращающий момент M.

4. Данные занесите в таблицу 3.1.

5. Повторите этот опыт для 5 различных значений m. Данные занесите в таблицу 3.1.

6. Результаты экспериментов представьте в виде графика, по оси ординат которого отложите величину М, а по оси абсцисс – угловое ускорение.

7. Из графика определите момент инерции системы I и момент сил трения Мтр. Оцените ошибки в определении этих величин.

8. Для двух различных значений момента инерции системы получающихся при максимальном и минимальном удалении грузов m1 от оси вращения повторите измерения описанные в пп. 1-7. Результаты измерений занесите в таблицу 3.1.

9. Сравните результаты определения Мтр во всех экспериментах, зависит ли величина Мтр от момента инерции системы? Усредните найденные значения Мтр.

–  –  –

Поскольку случайная погрешность гораздо больше систематической погрешности электронного секундомера (10-3с), то в качестве полной погрешности необходимо принимать только её.

Для оценки погрешности I и Мтр по графику представим уравнение (17а) в виде y = a+bx, то есть Мн=Мтр +I Чтобы найти погрешность в определении параметра а, нужно смещать прямую вниз параллельно самой себе, пока выше неё не окажется вдвое больше точек, чем снизу. Это положение отмечается пунктиром. Затем прямую смещают вверх, пока снизу не окажется в двое больше точек, чем сверху. Расстояние между ними по оси y будет a, тогда погрешность в определении а равна:

a a / n, где n – полное число точек на графике.

Погрешность в определении параметра b находится аналогично. Участок, где находятся рабочие точки, делится на три равные части, средний в дальнейшем не учитывается. Для определения b прямая поворачивается так, чтобы на левом участке оказалось в двое больше точек, чем на правом, затем наоборот. Разница в угловых коэффициентах обозначается b,

–  –  –

Контрольные вопросы

1. Какая физическая величина, называется моментом инерции материальной точки и тела?

2. Что называется моментом силы? Плечом силы?

3. Какую из величин в данном эксперименте следует измерять наиболее точно?

4. Сформулируйте теорему Штейнера.

–  –  –

остаётся постоянной. Эта величина называется кинетической энергией частицы.

Из формулы (4.5) видно, что кинетическая энергия зависит от массы и скорости тела, то есть кинетическая энергия есть функция состояния её движения Однако, тело, кроме кинетической энергии может обладать и потенциальной энергией.

Потенциальная энергия механической системы тел определяется их взаимным расположением и характером сил взаимодействия между ними.

Пусть взаимодействие тел осуществляется посредством силовых полей (например, поля упругих сил, поля гравитационных сил), характеризующихся тем, что работа, совершаемая действующими силами при перемещении тела из одного положения в другое, не зависит от того, по какой траектории это перемещение произошло, а зависит только от начального и конечного положений. Такие поля называются потенциальными, а силы, действующие в них

- консервативными. Если же работа, совершаемая силой, зависит от траектории перемещения тела из одной точки в другую, то такая сила называется диссипативной, её примером является сила трения.

Тело, находясь в потенциальном поле сил. Обладает потенциальной энергией П. Работа консервативных сил при элементарном (бесконечно малом) изменении конфигурации системы равна приращению потенциальной энергии, взятому со знаком минус, так как работа совершается за счет убыли потенциальной энергии.

dA=-dП (4.6) Работа dА выражается как скалярное произведение силы F на перемещение dr и выражение (4.6) можно записать в виде Fdr=-dП (4.7).

Следовательно, если известна функция П(r),то из формулы (4.7) можно найти силу F.

Потенциальная энергия может быть определена исходя из формулы (4.7) как

П=- FdrC,

где С - постоянная интегрирования, то есть потенциальная энергия определяется с точностью до некоторой произвольной постоянной. Это, однако, не отражается на физических законах, так как в них входят или разность потенциальных энергий в двух положениях тела, или производная П по координатам. Поэтому потенциальную энергию тела в каком-то определенном положении считают равной нулю (выбирают нулевой уровень отсчета), а энергию тела в других положениях отсчитывают относительно нулевого уровня.

–  –  –

Конкретный вид функции П зависит от характера силового поля. Например, потенциальная энергия тела, массой m, поднятого на высоту h над поверхностью Земли, равна П=mgh, (4.11) где высота h отсчитывается от нулевого уровня, для которого П0=0. Выражение (4.11) вытекает непосредственно из того, что потенциальная энергия равна работе силы тяжести при падении тела с высоты h на поверхность Земли.

Так как начало отсчета выбирается произвольно, то потенциальная энергия может иметь отрицательное значение (кинетическая энергия всегда положительна!). Если принять за нуль потенциальную энергию тела, лежащего на поверхности Земли, то потенциальная энергия тела, находящегося на дне шахты (глубина h1), П=-mgh1.

Найдём потенциальную энергию упругодеформированного тела (пружины). Сила упругости пропорциональна деформации Fx.упр= - kx, где Fх.упр- проекция силы упругости на ось х, k-коэффициент упругости (для пружины жесткость), а знак минус показывает, что Fх.упр направлена в сторону, противоположную деформации х.

–  –  –

Потенциальная энергия системы является функцией состояния системы. Она зависит только от конфигурации системы и ее положения по отношению к внешним телам.

Рассмотрим систему тел, в которой действуют только консервативные силы.

Физическая величина W равная сумме кинетической и потенциальной энергий называемая механической энергией системы. W=П+Т.

Допустим, что рассматриваемая нами консервативная система является замкнутой. Это означает, что в ней действуют только внутренние силы. Работа внутренних сил равна изменению кинетической или потенциальной энергии А=Т2-Т1 А=П1-П2 Т2-Т1=П1-П2 Т1+П1=П2+Т2, (4.13) то есть сумма кинетической и потенциальной энергии в замкнутой системе сохраняется.

Если же на тело действуют, внешние силы закон сохранения механической энергии не выполняется.

Силы трения совершают, как правило, отрицательную работу, Поэтому наличие сил трения в замкнутой системе приводит к уменьшению её полной механической энергии со временем. Действие сил трения приводит к превращению механической энергии в другие, немеханические виды энергии. В этом случае выполняется более общий закон сохранения: в изолированной от любых внешних воздействий системе остается постоянной сумма всех видов энергии (включая и немеханические).

–  –  –

Переменное движение называется ускоренным, если скорость материальной точки все время возрастает по величине, то есть, для любых t2t1, v2v1, а0. Замедленным называется движение точки, скорость которой убывает по абсолютной величине. Для всех t2t1, v2v1, а. Во многих случаях движение тел удобно изображать в виде графиков (рис. 4.1).

Для равномерного прямолинейного движения кинематический закон движения имеет вид:

x = x0 vxt

–  –  –

Проведение эксперимента Двусторонний баллистический пистолет (рис. 4.3) состоит из полого цилиндра, снабженного двумя фиксаторами и уровнем. Внутрь цилиндра вставляется одна из пружин и снаряды.

–  –  –

.

Для проверки закона сохранения импульса пистолет оставляем в том же положении.

При двустороннем выстреле пружина действует на оба снаряда одновременно, причём в любой момент времени с одинаковой на каждый снаряд силой.

Отсюда сообщаемые каждому снаряду импульсы сил F t одинаковы.

Из равенства импульсов следует, что полученные снарядами количества движения m1v1 и m2v2 должны быть между собой равны.

Равенство m1v1=m2v2 легко проверить опытным путём, для этого вычисляем по дальностям полётов снарядов скорости v1 и v2 и умножаем их соответственно на массы снарядов. Целесообразно вначале проделать опыт со снарядами одинаковой массы, затем с помощью снарядов различных масс и различных пружин показать, что при взаимодействии тел изменения величины mv этих тел всегда равны между собой, независимо от массы тел и характера действующих сил.

Примечание. Если скорость снарядов и пружины алгебраически обозначить через v1, v2, v3, то закон сохранения импульса точнее выразится равенством: m1v1+m2v2+m3v3=0, а не m1v1+m2v2=0, как это сделано выше.

Измеренные в ходе опыта величины записываем в виде таблицы 4.1.

Погрешность измерений определяем как

–  –  –

Ср.

знач.

2. Дальность полёта при горизонтальном выстреле Устанавливаем пистолет горизонтально. Нажимаем на один из фиксаторов, наблюдаем полёт освобождённого снаряда.

kх 2 Энергия пружины, при нажатии на один из фиксаторов, переходит в кинетическую

–  –  –

где h - разность высот места падения и места вылета снаряда.

Сопоставляем вычисленную дальность полёта с результатом опыта.

Измеренные в ходе проведения опыта величины записываем в таблицу 4.3.

–  –  –

Цель работы: методом изгиба определить модуль упругости испытуемых балок.

Приборы и принадлежности: стойка для изгибания балок, набор исследуемых балок (алюминий, сталь, латунь), набор грузов, индикатор часового типа, линейка, штангенциркуль, микрометр.

Теоретические сведения При воздействии друг на друга соприкасающихся тел их размеры и форма изменяются, возникают деформации (в некоторых случаях, например при всестороннем сжатии или растяжении, форма тела может сохраняться). При деформации твердого тела происходит смещение частиц из первоначальных положений равновесия в новые положения.



Этому препятствуют силы взаимодействия между частицами, вследствие чего в деформированном теле возникают упругие силы, которые уравновешивают (до момента разрушения тела) внешние силы, приложенные к телу.

Рассмотрим простейший вид деформации – удлинение стержня или проволоки под действием некоторой растягивающей силы F. Пусть первоначальная длина стержня под действием силы F увеличивается на. Опыт показывает, что при упругой деформации величина пропорциональна растягивающей силе F и длине стержня, обратно пропорциональна площади поперечного сечения стержня S и зависит от упругих свойств вещества, из которого сделан стержень.

Существуют следующие виды деформации: растяжение, сжатие, изгиб, кручение, сдвиг. Деформацию называют упругой, если после прекращения действия силы она исчезает и тело принимает свою прежнюю форму и размеры. При пластической деформации происходит изменение формы и размеров тела после прекращения действия силы.

Как показывает опыт, упругая сила F, возникающая при малых деформациях любого вида, пропорциональна величине деформации (закон Гука).

F=-kx, где -k - коэффициент упругости, x - смещение (величина деформации). Знак минус означает, что упругая сила всегда имеет направление, противоположное направлению отсчета деформации.

–  –  –

1 F, (5.1) 0 Е S где F - сила, вызывающая удлинение;

S – площадь поперечного сечения тела;

E – модуль Юнга – постоянная для каждого материала величина, называемая модулем упругости.

Напряжением называют силу упругости, действующую перпендикулярно на единицу площади поперечного сечения образца =F/S. Численно модуль Юнга равен напряжению, которое бы вызвало удвоение длины стержня, если бы такую деформацию можно было получить.

При статическом изгибе (рис 5.1) мерой деформации является так называемая стрела прогиба (), т.е. величина смещения средней части образца под действием деформирующей силы. Она тем больше, чем больше нагрузка. В теории сопротивления материалов доказывается, что если к стержню длиной, шириной а (основание поперечного сечения), толщиной b (высота поперечного сечения) приложить силу Р, то стрела прогиба находится и модуль Юнга связаны формулой:

–  –  –

Проведение эксперимента

1. Измерьте расстояние между ребрами призм.

2. Определите ширину и толщину балки Для этого проведите измерения указанных параметров в не менее чем пяти разных точках. Результат усредните.

3. Исследуемую балку поместите на стойке, снимите зависимость стрелы прогиба от величины нагрузки. Измерения провести как при возрастающей так и при убывающей нагрузке.

4. Проведите эксперимент с различными балками.

5. Результаты измерений заносим в таблицу.

–  –  –

Цель работы: экспериментальное определение показателя адиабаты для воздуха.

Приборы и принадлежности: персональный компьютер.

Теоретические сведения Адиабатным (адиабатическим) называют термодинамический процесс, происходящий в термодинамической системе без подвода теплоты. Получим уравнение адиабатного процесса для идеального газа в координатах давление-объем.

Первое начало термодинамики для произвольного термодинамического процесса имеет вид Q dU A (6.1) Здесь Q - бесконечно малое количество теплоты, подводимое к термодинамической системе; dU - бесконечно малое изменение внутренней энергии системы; A - бесконечно малая работа, совершаемая термодинамической системой в результате данного процесса. Для адиабатного процесса соотношение (6.1) имеет вид

–  –  –

Здесь - количество вещества; C v - молярная теплоемкость при постоянном объеме;

p - давление; dT и dV - бесконечно малые изменения температуры и объема, соответственно.

Подставляя (6.3), (6.4) в (6.2), получим

–  –  –

Уравнение (6.11) называют уравнением адиабаты (уравнением Пуассона), а показатель - показателем адиабаты (показателем Пуассона). Если считать воздух при атмосферном давлении и комнатной температуре идеальным газом, состоящим, в основном, из жестких двухатомных молекул (i= 5), то теоретическое значение показателя адиабаты для воздуха

–  –  –

Описание экспериментальной установки и программы Основными частями экспериментальной установки (см. рис. 6.1а) являются баллон Б, наполненный воздухом; жидкостный (водяной) манометр М и компрессор (подключён к баллону, на рисунке 6.1а не показан, на рис.6.1 б - насос). Клапан 1 (К1) соединяет баллон с атмосферой. Поперечное сечение Клапана 1 велико. При его открывании процесс установления атмосферного давления в баллоне происходит достаточно быстро. Это быстрое изменение давления происходит практически без теплообмена с окружающей средой, и процесс, происходящий с воздухом в баллоне при открывании Клапана 1 можно считать адиабатным. С помощью Клапана 2 (К2) баллон может быть соединен с компрессором, накачивающим воздух в баллон.

–  –  –

где р0 – атмосферное давление; р' -избыточное давление воздуха, которое можно определить по показаниям манометра.

Рассмотрим некоторое количество воздуха в баллоне вдали от клапана, занимающее объем V1. Если открыть на короткое время Клапан 1, то часть воздуха выйдет из баллона, Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 давление станет равным атмосферному, а рассмотренное количество газа увеличит свой объем от V1 до V2 (процесс 1 a на рис.6.2). Температура в баллоне понизится, так как при вытекании из баллона воздух совершает положительную работу против окружающей атмосферы за счет уменьшения своей внутренней энергии.

Рисунок 6.2 - Графическое изображение основных процессов в координатах давлениеобъем Считая процесс 1 a адиабатным, из (6.

1) получим

–  –  –

В формулу (6.18) значения избыточного давления можно подставлять в любых одинаковых единицах. В этой работе удобнее всего выражать р' и р’’ в сантиметрах водяного столба, тогда

–  –  –

Здесь h'лев и h'пр - отсчеты уровней в правой и левой трубках манометра при измерении р'. Величины h''лев и h''пр определяются аналогично при измерении р". Чтобы определить р", необходимо закрыть Клапан 1 точно в момент окончания адиабатического процесса. Трудность состоит в том, что адиабатический процесс занимает малые доли секунды, и момент его окончания неизвестен. Поэтому р" определяется следующим косвенным методом. При одинаковом начальном давлении р', но разной длительности t открытия Клапана 1 измеряют конечное давление ~" (t). Закономерности теплообмена p

–  –  –

точка пересечения экспериментально найденного линейного графика с вертикальной линией при t=0 позволяет найти ln p" и определить p" (рис. 6.3).

Порядок проведения измерений 1). Часть условий проведения опыта (температура T0, давление р0) заносятся в отчёт автоматически. Приборными погрешностями секундомера ( t) пренебрегаем, так как Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 процессы достаточно медленные. Приборные погрешности уровней жидкости ( h) в трубках манометра следует занести в отчёт самостоятельно.

2) Приведите клапаны в начальное состояние:

Клапан 1, соединяющий баллон с атмосферой – закрыт.

Клапан 2, соединяющий баллон с компрессором – закрыт.

Клапан 3, соединяющий баллон с манометром - открыт.

Клапан можно закрыть или открыть, щелкнув по нему ”мышью”.

3) Включите электропитание компрессора, щелкнув ”мышью” по кнопке «сеть» на лицевой панели насоса.

4) Откройте Клапан 2, соединяющий баллон с компрессором, и наблюдайте за ростом давления в баллоне по водяному манометру. Накачивайте воздух в баллон до такого начального давления, при котором разница уровней в правой и левой трубках манометра h'пр

- h'лев =(60 70)см.

5) Закройте Клапан 2, затем выключите насос. Учтите, что при выключенном насосе и открытом Клапане 2 давление в баллоне медленно падает за счет утечки воздуха через насос.

6) Дождитесь, когда температура в баллоне сравняется с температурой в лаборатории.

Давление при этом уменьшится, но оно должно остаться выше желаемого значения р'. Если это не так - подкачайте еще немного воздуха в баллон.

6) Чтобы уменьшить давление до желательного достаточно точного значения, откройте Клапан 2. Давление станет медленно падать из-за утечки воздуха через насос.

Внимательно смотрите на манометр, и закройте Клапан 2 как только давление опустится до нужной величины. Занесите показания манометра в поле ввода h1под окном с установкой.

7) Откройте Клапан 1 и закройте его через требуемое время. Рекомендуемые значения t: 2 сек; 4 сек; 6 сек; 8 сек; 10 сек. Прошедшее время отображается на секундомере.

Занесите реальное время t, в течение которого был открыт клапан, в соответствующее поле ввода.

8) Дождитесь, когда температура в баллоне сравняется с температурой в лаборатории.

Занесите показания манометра h2 в соответствующее поле ввода и нажмите кнопку "Добавить в отчет".

9) Откройте Клапан 1.

Повторите эксперимент не менее 5 раз при одном и том же уровне начального давления и различных временах t.

После этого откройте форму отчета, выбрав пункт "Отчет" основного меню Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 программы, заполните форму и закройте ее. Сохраните отчет, выбрав пункт "Файл /| Сохранить отчет" основного меню.

Внимание! Накачивать воздух в баллон следует медленно, чтобы избежать значительного повышения температуры. Кроме того, надо следить, чтобы нижний уровень жидкости не достигал красной риски – при достижении этого давления автоматически сбрасывается предохранительный клапан.

Порядок проведения расчетов

1. По полученным данным методом наименьших квадратов автоматически проводится прямая ln ~" (t) = a t + b и вычисляются её параметры a и b.

p

2. По этим параметрам найти наиболее вероятное значение ln p" (см. рис. 6.3.) и вычислить по нему р".

3. Найти отношение р" к р' (Как найти p' по полученным данным?) Вычислить по формуле (6.18). Непосредственно в пунктах ввода можно 4.

пользоваться выражениями типа exp(2.86) или 60/(60- 17.46)

5. Вычислить погрешность нахождения р' по формуле

–  –  –

Контрольные вопросы

1. В каких единицах измеряются в системе СИ давление, объем, температура, молярные теплоемкости?

2. Что такое молярные теплоемкости Ср и Сv?

3. Чем молярная теплоемкость отличается от удельной, удельная – от полной?

4. Что такое адиабатный процесс?

5. Что такое закон Бойля-Мариотта, какой процесс он описывает?

6. Изобразите и координатах p-V изохорное охлаждение, изобарное нагревание, изотермическое и адиабатическое расширение, начинающиеся из одного начального состояния.

7. Как связаны молярные теплоемкости Ср и Сv, с числом степеней свободы молекулы i? Каково теоретическое значение ?

8. Что такое уравнение Пуассона?

9. Какие физические законы и определения использованы при выводе уравнения адиабатного процесса?

–  –  –

Цель работы: определение коэффициента поверхностного натяжения и его зависимость от температуры.

Приборы и принадлежности: вертикальный штатив, капилляр, U–образный манометр, сосуды с исследуемой жидкостью, электроплитка, термометр.

Теоретические сведения С точки зрения молекулярной теории потенциальная энергия макроскопического тела складывается из энергии взаимодействия его молекул (без учета сил тяжести). Силы межмолекулярного сцепления быстро убывают с расстоянием – их действие практически прекращается на расстояниях порядка 10 9 м. Потенциальная энергия каждой молекулы зависит поэтому только от ее взаимодействия с ближайшими соседями.

Молекулы, из которых состоит тело, можно разделить на «внутренние», т.е. имеющие полный набор соседей, и молекулы на поверхности», т.е. с неполным набором соседей.

Потенциальную энергию внутренних молекул примем за начало отсчета энергии (которую, как известно, можно отсчитывать от любого уровня). Рассмотрим теперь наружные молекулы. Внутренние молекулы всегда можно сделать наружными, удалив от них часть соседей; при этом совершается работа. Потенциальная энергия наружных молекул поэтому положительна. Величина ее зависит от числа наружных молекул, т.е. от площади поверхности. Эта энергия носит название поверхностной энергии. Обозначим эту энергию через, а площадь поверхности через S. Тогда E S (7.1) Коэффициент пропорциональности между энергией и площадью поверхности носит название коэффициента поверхностного натяжения. Величина его зависит от рода обеих сред, образующих поверхность. Из (7.1) видно, что имеет размерность энергии, отнесенной к единице поверхности, или, размерность силы, деленной на длину.

Наличие поверхностной энергии сильно сказывается на поведении жидкостей. В частности, форма, которую принимает жидкость, соответствует минимуму потенциальной энергии, складывающейся из энергии поверхностного натяжения и потенциальной энергии в поле тяжести.

При расчетах вместо энергии поверхностного натяжения нередко пользуются силой поверхностного натяжения, которая вводится следующим образом. Для изотермического

–  –  –

Экспериментальная установка Если в капилляре 1, конец которого соприкасается с поверхностью исследуемой жидкости 2 (рис. 7.2), давление воздуха постепенно повышается, то на конце капилляра будет расти воздушный пузырек до тех пор, пока он не будет вытолкнут из капилляра. При этом давление, превышающее атмосферное, в капилляре уравновешивается давлением, вызванным поверхностным натяжением исследуемой жидкости.

Дополнительное давление, обуславливаемое сферической поверхностью пузырька, определяется формулой Лапласа

–  –  –

Для определения коэффициента поверхностного натяжения исследуемой жидкости необходимо сначала провести опыт с жидкостью, коэффициент поверхностного натяжения

–  –  –

4. Измерьте линейкой полученную максимальную разность уровней h0 воды в коленях манометра. Опыт произведите не менее пяти раз. Определив среднее значение h0 по

–  –  –

5. Замените дистиллированную воду растворами различной концентрации, произведя для каждого вышеописанные измерения.

6. Для одного из растворов по указанию преподавателя проведите измерения при разных температурах. С этой целью подогревайте раствор до температуры 60 - 65С, производя замеры через каждые 5-10С.

Обработка результатов

1. Все, измеренные в опыте величины, занесите в таблицу 7.2 и вычислите в ней среднее значение с вероятностью p=95%.

–  –  –

Цель работы: определение диссипативных сил, действующих на тело в вязкой среде (жидкости); описание движения тела в однородном силовом поле в среде, измерение коэффициента вязкости жидкости методом Стокса.

сосуд с исследуемой жидкостью (глицерин,

Приборы и принадлежности:

трансформаторное или авиационное масло), шарики одинаковой плотности, секундомер, масштабная линейка, термометр, микрометр, штангенциркуль.

Теоретические сведения В любой среде, даже идеальной, невязкой, на тело действует тормозящая сила, пропорциональная ускорению тела. Для шара массой m плотностью т и жидкости плотностью с её действие эквивалентно присоединению к шару массы m=mc/(2т), равной половине массы вытесненной им жидкости. В вязкой среде существуют ещё силы сопротивления F(V), зависящие от скорости тела V. При малых скоростях доминирует сила Стокса, Fc (V)=-µV, обусловленная вязким трением между слоями среды.

Коэффициент сопротивления µ зависит от размеров и формы тела и от вязкости среды (и не зависит от шероховатости поверхности тела, так как тело движется вместе с «прилипшим» к нему слоем среды).

Для шара радиуса r коэффициент сопротивления µ =6r Вследствие вязкости среды в области, прилегающей к поверхности тела, образуется пограничный слой частиц, движущихся с меньшими скоростями. В результате тормозящего действия этого слоя возникает вращение частиц, и движение жидкости в пограничном слое становится вихревым. Если тело не имеет обтекаемой формы, то пограничный слой жидкости отрывается от поверхности тела. За телом возникает течение жидкости, направленное противоположно набегающему потоку оторвавшийся пограничный слой, следуя за этим течением, образует вихри, вращающиеся в противоположные стороны.

При больших скоростях тела происходит, как установил Ньютон, передача импульса в основной среде, оказывающейся непосредственно на пути тела. Увеличение за 1 с объёма, «заметаемого» телом, составляет сSV, где с- числовой коэффициент зависящий от формы и

–  –  –

вязкости численно равен силе трения, возникающей на единице площади поверхности трущихся слоёв жидкости, при градиенте скорости, равном 1. За единицу вязкости принимается 1Нс/м2 = 1 Пас. Коэффициент вязкости равен 1Нсек/м2, если при градиенте 1м / с один слой жидкости воздействует на другой слой площадью 1м2 с силой в скорости м 1Н.

В данной работе численное значение коэффициента вязкости определяется по скорости равномерного падения шарика в вязкой жидкости, скорость шарика в вязкой жидкости тем меньше, чем больше её вязкость.

Падающий в жидкости шарик находится под действием трёх сил: силы тяжести Р, выталкивающей силы f1 и силы сопротивления среды f2. Сила сопротивления среды f2 растёт с увеличением скорости. Возрастание скорости падения и силы сопротивления среды будет происходить до тех пор, пока сила сопротивления среды и выталкивающая сила не будут уравниваться силой тяжести шарика, т.е.

P=f1+f2 (8.1) С этого момента движение шарика становится равномерным и называется установившимся.

При движении шарика в жидкости возникает трение одних слоёв жидкости о другие;

ближайшие к поверхности шарика молекулы жидкости прилипают к его поверхности и движутся со скоростью шарика, остальные по мере удаления от шарика - со всё уменьшающейся скоростью сила сопротивления среды падению шарика согласно закону Стокса равна f2 =6rV где -коэффициент вязкости жидкости, r-радиус шарика.

–  –  –

На практике применяют микрометр у которого цена деления линейной шкалы стебля b = 0,5мм. Верхние и нижние риски шкалы сдвинуты относительно друг друга на полмиллиметра, а цифры проставлены только для делений нижней шкалы, т.е. нижняя шкала представляет собой обычную миллиметровую шкалу.

Для того чтобы микрометрический винт передвинулся на 1мм, нужно сделать два оборота барабана C, а шаг микрометрического винта равен 0,5мм. У такого микрометра на

–  –  –

Проведение эксперимента

1. Измерить с помощью микрометра диаметры шариков.

2. Опустить шарик в цилиндр с жидкостью как можно ближе к его оси и в момент прохождения его через метку пустить вход секундомер. Затем аналогичным образом поместить глаз против нижней метки n и в момент прохождения шарика мимо этой метки остановить секундомер. Извлечь шарик сеткой. Повторить тоже с другими шариками.

Расстояние между указательными метками измерить линейкой пять раз.

3. Измерить штангенциркулем внутренний диаметр цилиндра R, причём каждый раз в новом месте.

4. Замерить температуру исследуемой жидкости во время опыта. Плотность шарика и жидкости при температуре опыта взять из таблиц.

5. Результаты измерений записать в таблицу 8.1.

–  –  –

Обработка результатов

1. Определить по формуле (8.3) коэффициент вязкости, подставив в неё значения измеряемых величин.

2. Определить среднее значение вязкости.

3. Определить относительную и абсолютную погрешности.

–  –  –

Дополнительное задание

1. Определить скорость падения шарика, пущенного в жидкость, возле стенки сосуда.

Сравнить полученную скорость со средней скоростью, которая была получена ранее.

2. Определить скорость падения шарика иного радиуса. Сделать вывод относительно зависимости скорости шарика от радиуса.

Т.Н. Сафонова. Физика. Часть 1 Контрольные вопросы

1. Что называется коэффициентом вязкости и каковы его единицы измерения?

2. Какие силы действуют на шарик, падающий в жидкости?

3. В чём заключается метод Стокса?

4. Какой коэффициент вязкости более точно можно определить этим методом - воды или глицерина?

5. При каком условии сопротивление движению пропорционально скорости?

6. Какую величину в работе нужно измерять с наибольшей точностью?

–  –  –

Цель работы: определение коэффициента самодиффузии и вязкости газа, длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха.

Приборы и принадлежности: капиллярная трубка, U-образный манометр, аспиратор, стакан, секундомер.

Теоретические сведения Беспорядочное тепловое движение молекул приводит к постепенному перемещению их масс, изменению скоростей и энергии. При наличии в газе неоднородностей плотности, температуры или скорости упорядоченного перемещения отдельных слоев газа за счет теплового движения молекул происходит выравнивание этих неоднородностей. При этом возникают особые процессы – явления переноса. В работе исследуются два явления переноса: внутреннее трение (вязкость) и диффузия.

Внутреннее трение – это свойство газа оказывать сопротивление перемещению одного слоя вещества относительно другого. При движении плоских слоев газа сила трения между слоями описывается законом Ньютона

–  –  –

вязкости газа.

Диффузия – это эффект переноса массы газа через выделенную в газе площадку при наличии неоднородности плотности газа. Процесс диффузии описывается законом Фика

–  –  –

Пусть слои газа движутся параллельно друг другу (ламинарное течение) с разной скоростью u(x) (рис. 9.1 а). Вследствие теплового движения молекул, мигрирующих от слоя к слою, происходит перенос импульса от быстрых слоев к медленным, выравнивание u(x) (рис. 9.1 б).

–  –  –

притяжения и отталкивания приводит к увеличению теоретического значения вязкости в раз и умножению коэффициента диффузии (9.4) на множитель, где для разных газов 1,25 1,54. Следовательно, соотношение (9.5) имеет вид

–  –  –

применимость.

Экспериментальная установка Схема экспериментальной установки приведена на рисунке 9.2. Через капилляр 1 протекает воздух из атмосферы в аспиратор 2. При вытекании воды из аспиратора на концах

–  –  –

Проведение эксперимента

1. Измерьте радиус капилляра а и его длину l.

2. Запишите температуру Т, К и давление Р, Па окружающего воздуха. Плотность газа

–  –  –

Все полученные значения i, i, di, Di занесите в таблицу 9.2 (для каждого параметра свою) и рассчитайте средние значения и доверительную границу случайной

–  –  –

ЛИТЕРАТУРА

1. Савельев И.В. Курс физики. Т.1/ И.В.Савельев. - М.: «Наука», 1989.- 352 с.

2. Трофимова Т.И. Курс физики / Т.И.Трофимова. - М.: «ВШ.», 2001.- 542 с.

3. Алексеев Б.Ф. Лабораторный практикум по физике / Б.Ф.Алексеев, К.А.Барсуков, И.А.Войцеховская. – М.: «Высшая Школа», 1988.- 351 с.

4. Гольдин Л.Л. Лабораторные занятия по физике / Л.Л.Гольдин, Ф.Ф.Игошин, С.М.Козел и др. - М.: «Наука», 1983.- 580 с.



Похожие работы:

«Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Тульский государственный университет» ОЛИМПИАДА ШКОЛЬНИКОВ «НАСЛЕДНИКИ ЛЕВШИ» ПО ФИЗИКЕ Информационно-методическое пособие для участников олимпиады школьников Тула 20 УДК 378. Олимпиада школьников «Наследники Левши» по физике: Информационнометодическое пособие для участников олимпиады школьников/Составитель А.С. Пустовгар, под ред. В.В.Котова. — Тула: Изд-во...»

«к занятиям по физике «Утверждаю» 16.03.15-21.03.15 Зав. каф. физики ВолгГМУ С.А. Коробкова МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ № 6 для студентов лечебного факультета специальности – 060101 «Лечебное дело».ТЕМА: ВВЕДЕНИЕ В ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ. ИНСТРУКТАЖ ПО ТБ.ЗАДАНИЕ 1. ПОВТОРИТЬ ОСНОВНЫЕ ПРАВИЛА ЭЛЕКТРОИ ПОЖАРОБЕЗОПАСНОСТИ. ЗАДАНИЕ 2. ПОЗНАКОМИТЬСЯ С КЛАССИФИКАЦИЕЙ ЭЛЕКТРОННОЙ МЕДИЦИНСКОЙ АППАРАТУРЫ ПО СПОСОБУ ДОПОЛНИТЕЛЬНОЙ ЗАЩИТЫ ОТ ПОРАЖЕНИЯ ТОКОМ ПИТАЮЩЕЙ СЕТИ И ПОРАЖЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИМ...»

«Министерство образования и науки РФ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Петрозаводский государственный университет» Кольский филиал РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ «Химия» Направление подготовки 16.03.01 Техническая физика Квалификация (степень) выпускника бакалавр Профиль подготовки бакалавра/магистра «Теплофизика» Форма обучения очная Выпускающая кафедра теплофизики Кафедра-разработчик рабочей программы химии Апатиты Рабочая...»

«Муниципальное бюджетное образовательное учреждение Ломовская средняя общеобразовательная школа Рассмотрена на заседании МО Согласована с Утверждена естественно-математического зам.директора по УР приказом директора цикла А.В.Филяюшкина МБОУ Ломовской СОШ Протокол № 1 от 2014г. № от.2014г Рабочая программа факультативного курса по физике «Методы решения физических задач» 10-11 класса учителя физики Тюрина В.Ф. Рабочая программа факультативного курса по физике «Методы решения физических задач»...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования УЛЬЯНОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Р.А. Браже ВОСЕМЬ ЛЕКЦИЙ ПО ФИЗИКЕ АТМОСФЕРЫ И ГИДРОСФЕРЫ Учебное пособие Ульяновск УДК 504.3+504.4(075) ББК 26.233+26.221я7 Б87 Рецензенты: кафедра прикладной физики Саратовского государственного технического университета (зав. кафедрой д-р физ.-мат. наук, проф. А. Н. Сальников); д-р физ.-мат. наук, проф. Э. Т. Шипатов Утверждено...»

«РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт физики и химии Кафедра органической и экологической химии Паничева Л. П. ХИМИЯ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ Учебно-методический комплекс. Рабочая учебная программа для студентов очного обучения по направлению 020100.68 «Химия», магистерские программы «Химия нефти и экологическая безопасность»,...»

«И. В. Яковлев Компания Ваш репетитор Волновая оптика Данное методическое пособие написано для одиннадцатиклассников. Оно охватывает следующие темы единого госэкзамена по физике: интерференция света, дифракция света, дифракционная решётка, дисперсия света. Пособие содержит также некоторый дополнительный материал, не входящий в кодификатор ЕГЭ (но входящий в школьную программу!). Этот материал позволяет лучше понять рассматриваемые темы. Содержание 1 Введение 2 Принцип Гюйгенса 2.1 Волновые...»

«Список новых поступлений (июль-сентябрь 2015 г.) 1. 581 Методические указания для самостоятельной работы по физике студентов дневной и заочной форм обучения / М-во образования и науки Рос. Федерации, Иван. гос. хим.-технол. ун-т ; сост. : Н. В. Твердова, В. Н. Петрова, Н. Л. Лебедева, Г. В. Гиричев. Иваново : ИГХТУ, 2014. 58 с. Кол-во экземпляров: всего 50 2. 586 Методические указания к выполнению курсовой работы Проектирование организационной структуры управления по дисциплине Теория...»

«СОДЕРЖАНИЕ 1. ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ 1.1. Основная профессиональная образовательная программа высшего образования (ОПОП ВО) бакалавриата, реализуемая вузом по направлению подготовки Педагогическое образование и профилю подготовки «Физика»1.2. Нормативные документы для разработки ОПОП ВО бакалавриата по направлению подготовки Педагогическое образование 1.3. Общая характеристика вузовской ОПОП ВО бакалавриата 1.4. Требования к абитуриенту 2. ХАРАКТЕРИСТИКА ПРОФЕССИОНАЛЬНОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ ВЫПУСКНИКА...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение Высшего профессионального образования «ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Физико-технический институт Кафедра Микрои нанотехнологий Кислицын А.А. ФИЗИКА АТОМА, АТОМНОГО ЯДРА И ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ Учебно-методический комплекс. Рабочая программа для студентов направлений 03.03.02 Физика (очная форма обучения), 03.03.03 Радиофизика (очная форма обучения), 16.03.01 Техническая...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского Национальный исследовательский университет АСИМПТОТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ В ТЕОРИИ ВОЛН Учебно-методическое пособие Рекомендовано учёным советом радиофизического факультета для студентов ННГУ, обучающихся по направлениям подготовки 011800 «Радиофизика», 03.03.03 – «Радиофизика» и 03.04.03 – «Радиофизика», а также слушателей исследовательской школы “Лазерная физика” Института аспирантуры...»

«Том 7, №5 (сентябрь октябрь 2015) Интернет-журнал «НАУКОВЕДЕНИЕ» publishing@naukovedenie.ru http://naukovedenie.ru Интернет-журнал «Науковедение» ISSN 2223-5167 http://naukovedenie.ru/ Том 7, №5 (2015) http://naukovedenie.ru/index.php?p=vol7-5 URL статьи: http://naukovedenie.ru/PDF/35PVN515.pdf DOI: 10.15862/35PVN515 (http://dx.doi.org/10.15862/35PVN515) УДК 378 Петрова Лилия Сергеевна ФГБОУ ВПО «Омский государственный университет путей сообщения» Россия, Омск1 Доцент кафедры «Высшая...»

«Абламейко, С. В. Глобальные навигационные спутниковые системы : пособие для студентов фак. радиофизики и компьютерных технологий / С. В. Абламейко, В. А. Саечников, А. А. Спиридонов. — Минск : БГУ, 2011. — 147 с. — (Аэрокосмические технологии). ISBN 978-985-518-538-4. В пособии рассматриваются структура, основные принципы построения и функционирования глобальных навигационных спутниковых систем и информационные технологии на их основе. Для студентов 4-го курса факультета радиофизики и...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Тольяттинский государственный университет Кафедра «Общая и теоретическая физика» В.А. Сарафанова ФИЗИКА Часть 2. Электричество и магнетизм. Учебно-методическое пособие для студентов заочной формы обучения Тольятти ПРЕДИСЛОВИЕ Данное пособие предназначено для организации работы студентов заочного обучения при изучении курса физики. Курс физики совместно с курсами математики и теоретической механики составляет основу теоретической подготовки...»

«Содержание 1. Общие положения 1.1. Основная образовательная программа (ООП) бакалавриата, реализуемая вузом по направлению подготовки 050100.62 Педагогическое образование и профилю подготовки Физика и Математика 1.2. Нормативные документы для разработки ООП бакалавриата по направлению подготовки 050100.62 Педагогическое образование 1.3. Общая характеристика вузовской основной образовательной программы высшего профессионального образования (ВПО) (бакалавриат) 1.4 Требования к абитуриенту 2....»

«Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования «Международный государственный экологический университет имени А. Д. Сахарова» Факультет экологической медицины Кафедра биохимии и биофизики А. И. Зинченко ПРАКТИКУМ ПО БИОТЕХНОЛОГИИ СОЕДИНЕНИЯ НУКЛЕИНОВОЙ ПРИРОДЫ Учебно-методическое пособие Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования «Международный государственный экологический университет имени А. Д. Сахарова» Факультет экологической медицины Кафедра...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ» Е.Б. Весна, В.М. Демин, А.И. Ксенофонтов СБОРНИК ТЕСТОВЫХ ЗАДАНИЙ ПО ЭКОЛОГИИ Рекомендовано УМО «Ядерные физика и технологии» в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений Москва УДК 502/504(07)+574(07) 330:504(07) ББК 20.1я В Весна Е.Б., Демин В.М., Ксенофонтов А.И. Сборник тестовых заданий по экологии: учебное пособие М.: НИЯУ МИФИ, 2012.–208 с. Предназначено...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ УНИВЕРСИТЕТ ИТМО И.Е. Радионова ПРОИЗВОДСТВО КВАСА Учебно-методическое пособие Санкт-Петербург УДК 663.479.1 Радионова И.Е. Производство кваса: Учеб.-метод. пособие. СПб.: Университет ИТМО; ИХиБТ, 2015. 39 с. Приведена технология приготовления нескольких сортов квасов брожения. Даны методы контроля сырья для приготовления квасов брожения: методы определения экстрактивных веществ ферментированного ржаного солода, цветности, физикохимических...»

«Федеральное агентство по образованию РФ МОСКОВСКИЙ ИНЖЕНЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) Д. В. Громов, А. А. Краснюк МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ ДЛЯ МИКРОИ НАНОЭЛЕКТРОНИКИ Рекомендовано УМО Ядерные физика и технологии в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений Москва 2008 УДК 620.22 ББК 32.852я7 Г87 Громов Д.В., Краснюк А.А. Материаловедение для микрои наноэлектроники: Учебное пособие. М.: МИФИ, 2008. – 156 с. Рассматриваются основные перспективные материалы и...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Тверской государственный технический университет Кафедра прикладной физики ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПРИКЛАДНАЯ ТЕОРИЯ КОЛЕБАНИЙ Тверь 201 УДК 534(075.8) ББК 22.3:22.213я7 Гусев, А.Ф. Лабораторный практикум. Прикладная теория колебаний / А.Ф. Гусев, В.В. Измайлов, М.В. Новоселова; под ред. А.Ф. Гусева. Изд. 1-е. Тверь: ТвГТУ, 2013. 60 с. Подготовка специалистов любого технического профиля требует детального изучения физических закономерностей...»







 
2016 www.metodichka.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Методички, методические указания, пособия»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.