WWW.METODICHKA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Методические указания, пособия
 

Pages:   || 2 |

«Учебное пособие по выполнению лабораторных работ 1 семестр Под редакцией А.А. Шульгинова Челябинск 2010 ВВЕДЕНИЕ Учебное пособие к лабораторным занятиям по физике предназначено для ...»

-- [ Страница 1 ] --

Южно-Уральский государственный университет

Кафедра «Общая и экспериментальная физика»

Учебное пособие по выполнению

лабораторных работ

1 семестр

Под редакцией А.А. Шульгинова

Челябинск 2010

ВВЕДЕНИЕ

Учебное пособие к лабораторным занятиям по физике предназначено для студентов ЗИЭФ, обучающихся по двухсеместровой программе. В пособии рассмотрены вопросы теории, приведены описания лабораторных установок, инструкции по выполнению лабораторных работ и обработке результатов измерений.



В первом семестре студентам необходимо выполнить 4 лабораторные работы:

· Две лабораторные работы по механике на выбор (М-1, М-2, М-3, М-16) в аудитории 350/3а.

· Две лабораторные работы по электромагнетизму (Э-1 и Э-3) в аудитории 339/3а.

Желательно заранее выбрать две лабораторные работы по механике из четырёх и подготовиться к ним. Также желательно подготовиться к лабораторным работам по электромагнетизму. Для этого необходимо изучить описания работ, имеющиеся в пособии, распечатать бланки отчётов или оформить их от руки. На лабораторной работе Вам необходимо сделать измерения, провести расчёты и сделать выводы. На каждую лабораторную работу отводится по 3 академических часа.

Перед началом работы необходимо ознакомиться с правилами техники безопасности и методами обработки результатов.

МЕХАНИКА. ПРАВИЛА ТЕХНИКИ БЕЗОПАСНОСТИ

1. К лабораторным занятиям допускаются студенты, прошедшие инструктаж по безопасным методам проведения работ и расписавшиеся в журнале по технике безопасности.

2. Перед лабораторным занятием студенты обязаны изучить описание предстоящей работы.

3. При проведении работ в лаборатории студенты обязаны соблюдать следующие меры безопасности:

а) не допускать применение неисправных электрических вилок, розеток, оголенных проводов для подключения электроприборов;

б) работать на исправных приборах с заземлением;

в) приборы и инструменты использовать по назначению;

г) подвижные грузы закреплять надежно;

д) не располагать голову в плоскости вращения подвижных частей установки;

е) не загромождать проходы портфелями, сумками, стульями.

4. По окончании работы отключить приборы и привести в порядок рабочее место.

МЕТОДЫ ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ

Виды погрешностей измерений Измерением какой-либо физической величины называют процесс сравнения измеряемой величины с величиной того же вида, принятой за единицу измерения.

Всякое измерение содержит погрешность. Погрешности подразделяют по содержанию на систематические, случайные и грубые (промахи), а по форме на абсолютные и относительные. Абсолютной погрешностью называют разность между измеренным значением и истинным: D = xизм - xист.

Часть суммарной абсолютной погрешности измерений – систематическая погрешность – обусловлена действием постоянных или закономерно изменяющихся факторов. Например, неточность нанесения шкалы или смещение нуля измерительного прибора, приближенный вывод или упрощение расчетных формул, несоответствие условий эксперимента правилам эксплуатации прибора и т.д. Систематические погрешности можно значительно уменьшить или исключить, применяя более точные приборы, более совершенный метод измерений, путем введения поправок. Трудность заключается в обнаружении факторов, приводящих к систематической погрешности.

Другая часть суммарной абсолютной погрешности, вызванная действием большого количества факторов, которые непредсказуемо влияют на результат измерения так, что при повторных измерениях результаты изменяются случайным образом, называют случайной погрешностью измерения. Например, при измерении длины полированного бруска микрометром результаты повторных измерений могут отличаться из-за разного усилия прижима, теплового расширения, места установки и т. д.

Существует еще один вид погрешности, обусловленной невнимательностью экспериментатора, – грубая погрешность (промах). Под грубой погрешностью измерения понимают погрешность, существенно превышающую ожидаемую при данных условиях. Она может быть сделана вследствие неверной записи показаний прибора, неправильно прочитанного отсчета и т.п. Например, при взвешивании гири массой 1000 г вместо 1000,2 г записана масса 100,2 г. Обнаруженный промах из дальнейшего расчета исключается.





Для оценки качества измерений служит относительная погрешность, определяемая отношением абсолютной погрешности к истинному значению:

g = ( x изм - xист ) xист. На практике вместо xист берут среднее арифметическое значение измеренной величины:

1n x, х = (1) n i =1 i где xi – результат некоторого измерения с номером i.

Это обусловлено тем, что при бесконечно большом числе n повторных измерений среднее арифметическое x совпадает с истинным значением (при отсутствии систематической погрешности) xист = lim x при n ®. Если число измерений n конечно, то среднее арифметическое может служить лишь оценкой результата измерений, т.е. xист » x. Тогда относительная погрешность g = ( xизм - x ) x.

Обработка результатов прямых измерений Прямые измерения — это измерения, при которых измеряемая величина определяется непосредственно с помощью средства измерения.

Оценка систематической погрешности q x Пусть при одинаковых условиях проведены многократные измерения. Если все результаты одинаковы, то случайная погрешность отсутствует. В этом случае истинное значение отличается от измеренного не более чем на величину систематической погрешности.

При измерении с помощью прибора со шкалой систематическая погрешность состоит из погрешности отсчета и погрешности, обусловленной несовершенством измерительного прибора. Систематическую погрешность принимают равной половине или единице цены деления шкалы, а для цифровых приборов – единице последнего разряда измеряемой величины.

Оценка случайной погрешности d x Пусть результаты измерений различны: x1, x2, K, x n. В силу случайности величины и знака случайной погрешности положительные и отрицательные значения погрешности одинаковой величины равновероятны, и погрешности малой величины более вероятны, чем большой.

Разность между истинным и средним арифметическим значениями также случайна и теория вероятностей позволяет лишь оценить доверительный интервал – интервал значений, внутри которого находится истинное значение с некоторой вероятностью. А доверительная вероятность P – это вероятность попадания истинного значения в доверительный интервал. Истинное значение может находиться и вне доверительного интервала с вероятностью 1 - P (рис. 1).

Рис. 1

Половина ширины доверительного интервала имеет смысл наибольшей разности между средним арифметическим и истинным значением при данной доверительной вероятности. В дальнейшем эта величина будет являться оценкой случайной погрешности.

Случайная погрешность зависит, во-первых, от разброса результатов измерений. В качестве меры разброса принимают среднеквадратичное отклонение S результатов измерений от среднего арифметического:

–  –  –

Разумное наибольшее число опытов должно быть таким, чтобы случайная погрешность уменьшилась бы до величины систематической погрешности.

В-третьих, чем большую доверительную вероятность желает гарантировать экспериментатор, тем больше должен быть доверительный интервал. Это учитывается коэффициентом Стьюдента t p, который возрастает с увеличением доверительной вероятности, и зависит от числа измерений.

Таким образом, расчетная формула для оценки случайной погрешности принимает вид

–  –  –

3. Оценить систематическую погрешность q x.

4. Оценить суммарную погрешность. Если одна из погрешностей меньше другой в три или более раз, то меньшей погрешностью следует пренебречь. Если обе погрешности сравнимы, то суммарная погрешность оценивается по формуле D x = ( d x ) + (q x ).

5. Погрешность представляют числом, содержащим не более двух значащих цифр.

6. Записать результат измерений в виде x = x ± Dx, P = …, который следует понимать так: истинное значение измеряемой величины находится в интервале от Dx - Dx до x + Dx с вероятностью P. При записи среднее арифметическое округляют так, чтобы разряд последней цифры совпадал с разрядом погрешности.

Правила построения и обработки графиков График – самое наглядное представление результатов эксперимента. Графическое представление облегчает сравнение величин, позволяет легко обнаружить наличие характерных точек (экстремумов, точек перегиба), провести интерполяцию, экстраполяцию, обнаружить промах.

График выполняется на миллиметровой бумаге. Вычерчиваются координатные оси, для независимой переменной чаще используют ось абсцисс, для функции – ось ординат. На осях наносят масштаб так, чтобы расстояние между делениями, отмеченными на расстоянии 10 мм (20 мм) друг от друга, составляло 1, 2, 5, 10 единиц измеряемой величины. В конце оси указывают откладываемую величину и ее единицу измерения, а также порядок масштаба ( 10 ± k, где k – целое число).

Типичной ошибкой при построении графиков является нанесение экспериментальных значений на оси координат, что затрудняет работу с графиком.

Масштаб нужно выбирать так, чтобы кривая заняла весь лист. Предпочтительный размер графика не менее 100 см2. Начало отсчета необязательно начинать с нуля; иногда удобнее выбрать округленное число, близкое к наименьшему результату, и таким образом увеличить масштаб.

Точки на график нужно наносить тщательно и точно, обводя их каким-либо знаком (рис. 4): o, ·, !, !,,, *, и т.д. По нанесенным на график точкам проводится плавная линия. При этом нужно руководствоваться следующими правилами:

а) чем больше изгибов и неровностей имеет линия, тем она менее вероятна;

б) сумма отрезков отклонений точек от линии в одну сторону должна быть равна сумме отрезков отклонений точек от этой же линии в другую сторону;

в) по возможности не должно быть очень больших отклонений точек от линии;

лучше иметь 2–3 небольших отклонения, чем одно большое. На графике пишут заголовок, содержащий точное и краткое описание того, что изображено.

–  –  –

Правила вычислений и запись результата При проведении расчетов или измерений необходимо задаться допустимой погрешностью.

1. Перед расчетом исходные числа округляют. При выполнении лабораторных работ достаточно трех значащих цифр. Столько же значащих цифр оставляют в результатах промежуточных расчетов. Значащими называют все цифры числа, кроме нулей, стоящих впереди цифр, например, число 0,0823 содержит три значащих цифры.

При округлении результата следует пользоваться следующими правилами. Если округляемая цифра меньше 5, то ее просто отбрасывают; если больше 5, то к последней оставленной цифре прибавляют единицу; если равна 5 и за ней нет значащих цифр, то округляют до ближайшего четного числа.

2. При записи значения больших или малых по порядку величин общепринято использовать множитель 10±k, где k – целое число.

Пример. Вычисление момента инерции тела по формуле ght 2

–  –  –

3. Погрешность представляют числом, содержащим не более двух значащих цифр.

4. Допустим, что суммарная абсолютная погрешность измерений включает в себя случайную и систематическую погрешности и равна 1,210–2 кгм2. Случайная погрешность определена с доверительной вероятностью P = 0,95. Результат записывают в виде доверительного интервала, вынося за скобку множитель 10±n, который показывает порядок измеряемой величины. При этом среднее значение величины округляют так, чтобы последние цифры величины и погрешности были в одном разряде. Так, в нашем примере J = (6,2 ± 1,2) 10 -2 кгм2, P = 0,95.

Правила измерения с помощью штангенциркуля Предмет 1, с которого снимается размер, зажимают между измерительными губками прибора 2, избегая чрезмерного нажима, и закрепляют размер стопорным винтом 3. Для определения десятых долей миллиметра на штангенциркуле имеется нониус 4 – добавочная шкала, нанесенная на кромке подвижной рамки 5. Эта шкала состоит из десяти делений, которые соответствуют девяти делениям на шкале неподвижной линейки. На первом штрихе нониуса отсчитывают размер в целом числе миллиметров (выноска a: округляя, получаем 2 мм), на совпадающих друг с другом штрихах нониуса и неподвижной шкалы отсчитывают добавочные десятые доли миллиметра (выноска б: из рисунРис. 5 ка следует, что это 0,70 мм).

Подобным образом определяют внутренние размеры с помощью нутромера 6.

Размер 10 мм, указанный на приборе, прибавляется к отчету.

Для удобства штангенциркуль может быть снабжен микрометрической подачей 7 и стопорным винтом 8 для установки на точный размер.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № М-1

ИЗУЧЕНИЕ ЯВЛЕНИЯ УДАРА ШАРОВ

Цель работы: Экспериментально доказать выполнение закона сохранения импульса при ударе шаров, определить коэффициент восстановления энергии при упругом и неупругом ударах.

Оборудование: баллистический маятник, весы.

–  –  –

Удар – это процесс кратковременного взаимодействия тел, при котором происходит значительное изменение скоростей тел, сравнимое с их скоростями до r r удара. Согласно второму закону Ньютона D ( mu ) = F Dt вследствие кратковременности удара ( Dt ® 0) силы взаимодействия могут быть очень велики. Поэтому на время удара можно пренебречь внешними силами, например, силой трения шаров о воздух, по сравнению с внутренними силами и считать систему соударяющихся тел замкнутой. В замкнутой системе тел выполняется закон сохранения импульса: импульс системы тел не изменяется:

r r miu i = mi ui, (1) r r где u i и ui – скорости тел до и после взаимодействия.

Различают два предельных вида, две идеализации реального удара: абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары.

При абсолютно упругом ударе тела в первой фазе удара упруго деформируются. При этом часть кинетической энергии превращается в потенциальную энергию упругой деформации. Затем во второй фазе тела под действием упругих сил расходятся, форма тел восстанавливается, и потенциальная энергия деформации тел полностью превращается обратно в кинетическую. В результате кинетическая энергия тел до и после удара одинакова. Таким образом, суммарная механическая энергия в процессе абсолютно упругого удара сохраняется.

При абсолютно неупругом ударе тела деформируются неупруго, пластически.

Тела после удара движутся совместно, их скорости одинаковы и это является признаком абсолютно неупругого удара. Часть кинетической энергии превращается в работу неупругого пластического деформирования тел, во внутреннюю энергию.

Поэтому механическая энергия при неупругом ударе не сохраняется, происходит ее диссипация (рассеяние).

Диссипацию механической энергии при реальном ударе характеризуют коэффициентом восстановления энергии k, который определяется как отношение суммарной кинетической энергии тел после удара к их энергии до удара:

W + W2 k= 1.

W1 + W2 Величина коэффициента восстановления энергии зависит от упругих свойств соударяющихся тел, их скоростей и масс. Для абсолютно упругого удара, при котором механическая энергия сохраняется, k = 1. В других реальных случаях k 1.

Рассмотрим прямой, центральный удар двух шаров, при котором скорости шаров перед ударом направлены вдоль прямой, проходящей через их центры масс.

Центры масс лежат на линии удара, т.е. на нормали к поверхности шаров в точке соприкосновения.

–  –  –

Высота падения шара h1 = l (1 - cos b 1 ). Для малых углов отклонения b 1, выраженных в радианах, справедливо приближенное равенство cos b 1 @ 1 - b 12 2 и

–  –  –

Для получения формулы систематической относительной погрешности вначале уравнение (6) прологарифмируем, а затем продифференцируем и заменим знак дифференциала на знак систематической погрешности (см. раздел «Методы обработки результатов измерений»), получим:

–  –  –

Баллистический маятник представляет собой два шара, подвешенных на нитях к кронштейну, и шкалу, по которой измеряются углы отклонения шаров. Для правого шара m1 углы отклонения b 1 и a1 отсчитываются по правой части шкалы, а для левого шара m 2 – по левой части шкалы. На левом шаре приклеен кусочек пластилина. Для осуществления неупругого удара левый шар следует подвесить пластилином к точке удара, а для упругого удара – подвесить, развернув на 180°.

Центровка шаров производится перемещением нити в узле подвеса или изменением длины нитей.

Выполнение работы

1. Определить взвешиванием на весах массы шаров. Оценить систематические погрешности взвешивания шаров q m1, q m 2 и углов отклонения шаров qb 1 = qg 1 = qg 2 = qg 12. Результаты записать в табл. 1. Форма отчета приведена в приложении.

2. Произвести пробный удар. Для этого отвести правый шар до какого-то деления в конце шкалы, например, 20·10–2 рад и отпустить. Если шары движутся не параллельно плоскости шкалы, произвести центровку шаров.

3. Произвести серию опытов по упругому соударению шаров. Для этого левый шар подвесить в положении для упругого удара. Отвести правый шар до выбранного деления в конце шкалы (это угол b 1 ) и отпустить шар. После первого удара измерить углы отклонения левого g 2 и правого g 1 шаров. Типичной ошибкой является измерение угла g 2 для правого шара после того, как его вторично ударит левый шар.

Если правый шар сразу после удара отклоняется в правую часть шкалы, угол g 1 считать положительным, а если сразу после удара отклоняется в левую часть шкалы, то угол g 1 считать отрицательным. В этом случае угол измерять после отклонения шара в правую часть шкалы. Опыт провести 6 раз при одном значении угла b 1. Результаты измерений углов записать в табл. 1.

4. Произвести серию опытов по неупругому удару шаров. Для этого левый шар повернуть пластилином к точке удара. Отвести правый шар на тот же угол b 1 и произвести удар. Угол отклонения шаров в их совместном движении измерять по отклонению левого шара по левой шкале. Опыт повторить 6 раз. Результаты записать в табл. 1.

–  –  –

Обработка результатов (числовые значения физических величин в расчетные формулы подставлять в системе «СИ», результат записывать с указанием единиц измерения)

–  –  –

где t p – коэффициент Стьюдента, n – число измерений.

Численные значения углов g 12 и (g 12 )i берутся из табл. 1, а значение t p из табл. 1 раздела «Методы обработки результатов измерений», выбирая доверительную вероятность, например, P = 0,95.

4. Согласно формуле (13) доверительная граница суммарной абсолютной погрешности величины p12 для неупругого удара: Dp = ( m1 + m2 )dg 12. Будем считать, что измерения равноточные и абсолютные погрешности измерения величин p12, p1, p2 одинаковы и равны D p. Записать значение D p в табл. 2.

5. Окончательный результат:

–  –  –

Выводы: (Сравните разности импульсов до и после удара обоих типов с оцененной погрешностью Dp.

На основе этого сравнения сделайте вывод о том, удалось или не удалось Вам проверить закон сохранения импульса Сравните также погрешность Dk коэффициента восстановления энергии с разностью средних значений коэффициентов восстановления энергии и соответствующих теоретическич значений для удара обоих типов. На основе этого сравнения сделайте вывод о соблюдении или несоблюдении равенства теоретических и экспериментальных значений этих величин. Сделайте вывод о том, какая часть механической энергии сохраняется при упругом и неупругом ударах.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № М-2

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ПУЛИ



Цель работы: ознакомиться с баллистическим методом измерения скорости пули, с методом измерения момента инерции, с законом сохранения момента импульса.

Оборудование: крутильно-баллистический маятник, секундомер, пружинный пистолет.

–  –  –

Одним из методов определения скорости пули является баллистический метод с применением крутильно-баллистического маятника. Маятник представляет собой крестовину, подвешенную на упругой нити, которая совпадает с осью вращения (см. рисунок). Когда пуля m попадает в мишень M, расположенную на краю крестовины, то вследствие удара маятник отклоняется от положения равновесия на угол, пропорциональный скорости пули.

Схема установки

В момент удара пули маятник находится в положении равновесия. Так как внешние силы, действующие на маятник – сила тяжести и сила реакции нити уравновешены, а силой тяжести пули можно пренебречь по сравнению с внутренними силами удара, то система «пуля – маятник» замкнута. В данном случае выполняется закон сохранения момента импульса: момент импульса замкнутой системы тел не изменяется. Это значит, что момент импульса m u r пули относительно оси маятника до удара как материальной точки будет равен моменту импульса маятника с застрявшей в мишень пулей сразу же после удара:

( ) mu r = J 0 + mr 2 w0, (1) где J 0 – момент инерции маятника.

–  –  –

Установка состоит из крутильно-баллистического маятника, подвешенного на кронштейнах стойки и помещенного в прозрачный кожух, пружинного пистолета и электронного секундомера. Пулей служит отрезок трубки. Для выстрела трубка надевается на стержень пистолета, рычагом перемещается, сжимая пружину до упора. Поворотом рычага по ходу часовой стрелки пружина освобождается и происходит выстрел. Угол отклонения маятника измеряется по шкале в градусах.

Счет времени и числа колебаний осуществляется электронным секундомером и начинается по сигналу фотоэлемента после нажатия на кнопку «Сброс», когда флажок маятника пересечет луч фотоэлемента. Счет заканчивается после нажатия на кнопку «Стоп» в момент окончания совершающегося колебания. Например, если нажать на кнопку, когда совершается десятое колебание и на табло светится число 9, то счет прекратится, когда произойдет десять полных колебаний.

Выполнение работы

1. Определить взвешиванием на стрелочных весах массу пули m. Оценить систематическую погрешность измерения q m. Записать результат в табл. 1. Форма отчета приведена в приложении.

2. Разместить подвижные цилиндры на одинаковом, желательно небольшом расстоянии от оси, и закрепить. Измерить расстояние между подвижными цилиндрами и осью маятника l0. Записать в табл. 1 массу цилиндра m0, указанную на нем. Систематическую погрешность измерения q m0 принять равной половине единицы последнего разряда массы, указанной на цилиндре, а систематическую погрешность измерения расстояния q l принять равной половине цены деления измерительной линейки.

3. Произвести выстрел. При выстреле следить, чтобы маятник покоился в положении равновесия, указатель поворота был против нуля, пружина пистолета была бы сжата до упора, спуск происходил без толчка установки. Измерить угол первого отклонения j 0. Измерить расстояние r от оси маятника до центра удара пули. Оценить систематические погрешности: q r – как радиус пятна на мишени от удара пули, qj 0 – как половину цены деления шкалы, и записать в табл. 1.

Опыт повторить не менее пяти раз. Результаты измерения углов записать в табл. 2.

4. Отклонить маятник от положения равновесия на угол, примерно равный j 0 и отпустить. Маятник начнет совершать колебания. Включить секундомер и измерить время десяти колебаний t 0. Тогда период колебаний T0 = t 0 10. Оценить систематическую погрешность q T0 = q t 0 10, где q t 0 – единица последнего разряда секундомера. Все результаты записать в табл. 1.

5. Сместить цилиндры от оси маятника на одинаковое расстояние l1 ( l1 l0 ) и измерить его. Для повышения точности определения момента инерции по формуле (8) желательно, чтобы разность l1 - l0 была бы как можно больше. Отклонить маятник от положения равновесия на угол j 0 и измерить период колебаний T1 = t1 10. Результаты записать в табл. 1. Систематические погрешности измерения расстояний q l принять равными половине цены деления измерительной линейки и записать в табл. 1.

–  –  –

2. Определить по среднему арифметическому значению угла поворота j 0 и периодам T0, T1 значение угловой скорости w0 по формуле (5) и момент инерции J 0 по формуле (8).

3. Определить по значению угловой скорости w0 и моменту инерции J 0 среднее значение скорости пули u по формуле (9).

4. Оценить случайную погрешность измерения угла поворота маятника по формуле (2) раздела «Методы обработки результатов измерений», задаваясь доверительной вероятностью P = 0,95.

n

–  –  –

Bыводы:

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № М-3

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ

С ПОМОЩЬЮ МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА

Цель работы: ознакомиться с основным законом динамики вращательного движения и динамическим методом определения момента инерции тел.

Оборудование: маятник Обербека, секундомер, штангенциркуль, линейка, набор грузов.

Введение Согласно основному закону динамики вращательного движения для твердого тела (или неизменяемой системы материальных точек) угловое ускорение e проr порционально моменту силы M относительно неподвижной оси вращения и обратно пропорционально моменту инерции тела J относительно той же оси:

r rM e=. (1) J Моментом силы называют физическую величину, равную векторному произведению радиус-вектора точки приr rr ложения силы и вектора силы: M = [r F ]. Моментом инерции системы материальных точек относительно данной оси называют величину, равную сумме произведений Рис. 1 массы каждой точки тела и квадрата расстояния от точки до оси: J = m i ri2.

Физический смысл момента инерции тела становится понятным из сравнения основного закона динамики вращательного движения со вторым законом Ньютоrr на: a = F m. Как и масса тела при поступательном движении, так и момент инерции при вращательном движении являются мерой инертности тела. Однако величина момента инерции зависит не только от массы тела, но и от ее распределения:

чем дальше от оси расположены части тела, тем больше его момент инерции.

Экспериментально момент инерции тела можно определить из основного закона динамики вращательного движения (1), определяя угловое ускорение тела при различных значениях вращательного момента. Графически зависимость углового ускорения от момента силы изображается прямой в координатах e ( M ) (рис. 2, теор.), угловой коэффициент которой равен 1 J. Но, Рис. 2 обычно, существует трудно учитываемый момент сил трения M тр и зависимость e ( M ) не проходит через начало координат. Однако, если данные измерений M и соответствующего углового ускорения тела могут быть представлены линейной зависимостью (рис. 1, эксп.), то можно сделать вывод о справедливости основного закона динамики вращательного движения.

Описание установки

Экспериментально основной закон динамики вращательного движения проверяется на установке (рис. 3), которая представляет собой крестовину, свободно вращающуюся в горизонтальной или вертикальной плоскости, на которой располагаются подвижные грузы m0.

Для уменьшения погрешности измерений на оси маховика смонтированы два шкива (цилиндры, на которые наматывается нить) – малый, радиусом r1, и большой, радиус которого r2. На выбранный шкив наматывается нить, к другому концу которой прикрепляется груз m. Груз, опускающийся с начальной высоты h под действием силы тяжести, приводит крестовину во вращение. Рис. 3

–  –  –

1. Сбалансировать маятник, для этого установить центры подвижных цилиндров m0 на одинаковом расстоянии от оси вращения. Измерить штангенциркулем радиусы шкивов r1 и r2. Взвешиванием определить массу грузов m и выбрать начальную высоту h. Результаты записать в табл. 1.

2. Вращая крестовину, намотать нить на один из шкивов и поднять чашку с грузом до выбранной отметки. Зафиксировать положение нажатием кнопки электромагнита (рядом с осью маятника). Нажать на кнопку «Пуск» на секундомере.

Измерить по секундомеру время падения, оценить погрешность измерения q t как единицу последнего разряда цифрового табло.

3. Повторить опыт не менее восьми раз. Для уменьшения погрешности выполняемых измерений необходимо производить намотку нити на шкив в один слой и следить, чтобы груз и нить во время движения не задевали неподвижные части установки или другие предметы.

Таблица 1 h ± q h = …, м.

e, рад/с2 r, м № m, кг t,c M, Нм

–  –  –

4. По экспериментальным значениям для каждого опыта рассчитать значения момента силы натяжения нити по формуле (4) и угловые ускорения маятника по формуле (5). Результаты в системе СИ записать в табл. 1.

5. Построить график зависимости e ( M ), нанеся точки для обоих шкивов на один график (см. рис. 4). Если отклонение экспериментальных точек от проведенной по ним средней линии невелико, то можно сделать вывод, что основной закон динамики вращательного движения справедлив. Если разброс точек велик, то допущен промах в эксперименте или в расчетах. При необходимости опыты провести более тщательно.

Рис. 4

6. По графику, выбрав две точки, лежащие на прямой, определить момент инерции маятника как обратную величину к угловому коэффициенту линейной зависимости e ( M ) :

–  –  –

Оценка погрешности измерений Абсолютная случайная погрешность косвенных измерений момента инерции Формула для оценки Числовой расчёт абсолютной Числовое значение случайной погрешности погрешности

–  –  –

Момент сил трения: Mтр =

Bыводы:

Примечание: График, построенный на по результатам таблицы 1, прилагается к данному отчёту.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № М-16

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЕМКОСТЕЙ ВОЗДУХА

Цель работы: изучить процессы, протекающие в газе при определении отношения теплоемкостей методом Клемана–Дезорма и измерить отношение C p CV для воздуха.

Оборудование: установка, состоящая из стеклянного баллона, манометра, компрессора, секундомер.

–  –  –

где i – это число независимых координат, определяющих положение молекулы в пространстве (число степеней свободы): i = 3 для одноатомной, i = 5 для двухатомной, i = 6 для трех- и многоатомной; n = m M – количество вещества (число молей), m – масса вещества, M – масса одного моля (молярная масса), R = 8,31441 Дж/(моль·К) – универсальная газовая постоянная.

Молярная теплоемкость C – величина, равная количеству тепла, которое нужно сообщить молю вещества, чтобы увеличить его температуру на один кельвин:

1 dQ С=.

n dT Если газ нагревать при постоянном объеме, то подводимое тепло расходуется только на увеличение его внутренней энергии dQV = dU и поэтому теплоемкость газа при постоянном объеме

–  –  –

Измерения выполняют на установке (рис. 1), состоящей из большого стеклянного баллона Б, насоса Н и водяного манометра M. Баллон соединяют краном К с насосом, а краном К0 – с атмосферой.

Краны К1 К5 в данной работе не используются и должны быть закрыты.

–  –  –

Метод, предложенный Клеманом и Дезормом (1819 г.), основан на изучении параметров некоторой массы газа, переходящей из одного состояния в другое двумя последовательными процессами: адиабатическим и изохорическим.

Эти процессы на диаграмме P - V (рис. 2) представлены кривыми 1–2 и 2–3 соответственно. Если накачать воздух в баллон и выдержать до установления теплового равновесия с окружающей средой, то в этом начальном состоянии 1 газ имеет параметры P1,V1,T1, причем температура газа в баллоне равна температуре окруРис. 2 жающей среды, а давление P1 = P0 + P немного больше атмосферного P0.

При открывании крана К0 воздух в баллоне перейдет в состояние 2. Его давление снизится до атмосферного P2 = P0. Оставшаяся масса воздуха, которая занимала в состоянии 1 часть объема баллона, расширяясь, займет весь объем V2. При этом, температура воздуха, оставшегося в баллоне, уменьшится. При быстром расширении газа можно пренебречь его теплообменом с окружающей средой через стенки баллона и считать процесс 1–2 адиабатическим:

Р1V1g = Р2V2g = Р0V2g. (9) После закрытия крана К0 охлажденный адиабатическим расширением воздух в баллоне будет нагреваться (процесс 2–3) до температуры окружающей среды T3 = T1 при постоянном объеме V2 = V3. При этом давление в баллоне возрастет до P3 = P2 + P.

Избыточное давление воздуха P и P измеряют с помощью U-образного манометра по разности уровней жидкости с плотностью r :

P = r gH, P = r gH где H и h – показания манометра в состояниях 1 и 3 соответственно.

Тогда P1 = P0 + r gH, P3 = P0 + r gH. (10) Состояния воздуха 1 и 3 принадлежат изотерме, поэтому P1V1 = P3V3. (11) Исключив отношение объемов из уравнений (7) и (9), найдем связь давлений газа:

–  –  –

Примечание: График, построенный по результатам таблицы 1, прилагается к данному отчёту.

ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ. ПРАВИЛА ТЕХНИКИ БЕЗОПАСНОСТИ

При работе с любым электрооборудованием (даже бытовым) всегда следует помнить о вероятной опасности поражения электрическим током.

Для человека смертельным считается ток более 0,1 А, проходящий через его тело (по наиболее опасному направлению – от руки к руке, через сердце). Учитывая, что электрическое сопротивление между двумя произвольными точками сухого кожного покрова составляет ориентировочно несколько кОм, нетрудно убедиться в том, что сетевое напряжение 220 В является опасным для жизни, однако на коже человека существуют точки, сопротивление между которыми на несколько порядков меньше сопротивления окружающих тканей, так что смертельно опасный ток устанавливается между этими точками при значительно меньших напряжениях.

При проектировании и изготовлении лабораторных установок принцип обеспечения их безопасной работы обладал, конечно, высшим приоритетом, тем не менее в целях повышения Вашей личной безопасности и безопасности оборудования:

1. К лабораторной работе допускаются только хорошо подготовленные к ней студенты, чётко представляющие что и как им предстоит делать.

2. Перед сборкой цепи проверьте, чтобы все приборы на рабочем столе были выключены.

3. При сборке цепи используйте только провода с исправной изоляцией. Подключая приборы, проверяйте соблюдение норм нагрузки (рабочее напряжение конденсатора, максимальный ток для катушек индуктивности и т.п.).

4. Сборку электрической цепи ведите по контурам, начиная с основного (содержащего источник питания); мультиметр, образующий вспомогательный контур, подключайте в последнюю очередь.

5. Перед подключением мультиметров чётко уясните, какую электрическую величину и в каком диапазоне значений Вы собираетесь измерить. В зависимости от этого продуманно и осознанно установите переключателем род работы (режим) прибора (измерение постоянного или переменного напряжения или тока, сопротивления, электроёмкости или температуры) и диапазон значений измеряемой величины. Если в процессе работы прибор выйдет за пределы установленного диапазона, показывая перегрузку, переключите предел измерения на соседний, более грубый.

6. Обязательно проверяйте собранную схему вместе с преподавателем.

7. Для проведения любых переключений в цепи необходимо отключить источник питания, чтобы избежать короткого замыкания участка цепи.

Если в процессе работы на каком-либо миниблоке включится красный светодиод, иногда сопровождаемый звуковым сигналом перегрузки, немедленно отключите электропитание цепи и выясните причину с преподавателем.

8. При работе с осциллографом не допускайте сведения изображения в яркую точку: электронный луч может прожечь люминофор экрана! В таких случаях всегда уменьшайте яркость до минимальной.

9. В подключенной к источнику напряжения цепи не касайтесь неизолированных металлических контактов.

10. Перед разборкой цепи проверьте, чтобы все приборы на рабочем столе были выключены.

11. При разборке цепи, а также при любых её изменениях вынимайте соединительные провода из гнёзд, держась только за штекеры на их концах. Ни в коем случае не тяните и не дергайте за сами провода! (Тем самым Вы легко можете привести их в негодность).

–  –  –

10 – кнопки регулировки амплитуды напряжения генератора сигналов специальной формы;

11 – кнопки регулировки частоты;

12 – регулируемое напряжение питания : «0…+15 В», максимально допустимый ток 0,3 А;

13 – нулевой выход (земля);

14 – кнопки регулировки постоянного напряжения;

15 – стабилизированное напряжение «+15 В», максимально допустимый ток 0,3 А;

16 – нулевой выход (земля);

17 – стабилизированное напряжение «–15 В», максимально допустимый ток 0,3 А;

18 – кнопка исходной установки блока генераторов:

выход источника постоянного напряжения – 0 В;

выходное напряжение генератора сигналов специальной формы – синусоидальное, частота 500 Гц, амплитуда 0 В;

19 – выключатель питания («сети») Генератор сигналов специальной формы (ГССФ) Генератор (рис. 1) предназначен для получения напряжений частотой от 0,2 до 20 кГц различной формы и регулируемой амплитуды. Генератор может выдавать три вида напряжений: синусоидальное (амплитуда –15...+15 В), биполярные импульсы (амплитуда –15…+15 В, длительность импульса равна половине периода), униполярные импульсы (0...+15 В, длительность импульса равна половине периода). Установку формы сигнала осуществляют кнопками 8. Амплитуду выходного напряжения (выход 9) регулируют кнопками 10, а частоту – кнопками 11. Значение частоты отображается на индикаторе 5. Для получения стабильного изображения формы выходного напряжения на осциллографе в генераторе предусмотрены импульсы синхронизации (прямоугольные, заданной частоты, амплитудой +5 В, длительность импульса равна половине периода), которые можно снимать с выхода 7.

Генератор имеет защиту от перегрузки и индикаторы перегрузки 1. В случае срабатывания любого из индикаторов перегрузки необходимо выключить блок из сети и выяснить причину срабатывания: проверить схему, уменьшить регулируемое напряжение.

Регулируемый источник постоянного напряжения (РИПН) Источник (рис. 1) предназначен для получения стабилизированного постоянного напряжения –15 В, +15 В (необходимого для работы интегратора тока, вакуумной лампы и датчика Холла), и регулируемого постоянного напряжения 0...+15 В, которое регулируют кнопками 14. Генератор имеет защиту от перегрузки и индикаторы перегрузки 2, 3, 4. В случае срабатывания любого из индикаторов перегрузки необходимо выключить блок из сети и выяснить причину срабатывания:

проверить схему, уменьшить регулируемое напряжение.

Наборное поле Наборное поле (рис. 2) предназначено для сборки электрических схем. Линии на наборном поле показывают электрически соединённые гнезда.

Рис. 2. Наборное поле:

1 – место для подключения миниблока «Ключ»;

2 – место для подключения миниблоков «Исследование температурной зависимости сопротивления проводника и полупроводника», «Эффект Холла», «Ферромагнетик», «Магнетрон»;

3 – место для подключения миниблока «Интегратор тока»;

4 – поле для подключения миниблоков Блок мультиметров Блок мультиметров состоит из двух мультиметров с источниками питания.

Мультиметр предназначен для измерения постоянного и переменного напряжений, постоянного и переменного токов, сопротивления, электроёмкости и температуры. Общий вид мультиметра представлен на рис. 3.

–  –  –

Рис. 4. Переключатель режимов

Рис. 5. Измерительные входы мультиметра:

10 А – вход для измерения тока до 10 А;

mA – вход для измерения тока до 200 мА;

COM – общий вход («земля»);

VW – вход для измерения напряжения и сопротивления

При использовании прибора необходимо соблюдать следующие правила:

1. Перед вращением переключателя режимов для выбора измеряемой величины отсоедините провода от схемы.

2. Если значение измеряемой величины не известно заранее, установите переключатель режимов в положение, соответствующее наибольшему значению.

3. Появление на дисплее цифры «1» является индикатором перегрузки прибора и указывает на то, что следует увеличить диапазон измерений.

Внимание! Если положение переключателя режимов не изменяют в течение 40 минут, мультиметр автоматически выключается. Для продолжения работы необходимо дважды нажать кнопку 2 (рис. 3).

Измерение напряжения Подсоедините один провод к входу COM (рис. 5), второй к входу VW. Установите переключатель режимов (рис. 4) в положение V (область I) для измерения постоянного напряжения или в положение V~ (область II) для измерения переменного напряжения с учётом требуемого диапазона измерений. Подсоедините провода к точкам электрической цепи, между которыми измеряется напряжение.

Диапазоны измерения переменного и постоянного напряжения U = 0,2; 2; 20;

200; 600 В.

Измерение тока Подсоедините один провод к входу COM, второй к входу mA или 10 А (для измерения больших токов). Установите переключатель режимов в положение A (область V) для измерения постоянного тока или в положение А~ (область IV) для измерения переменного тока с учётом требуемого диапазона измерений. Подсоедините провода к точкам электрической цепи, между которыми измеряется ток.

Диапазоны измерения переменного тока I = 2; 20; 200 мА; 10 А, постоянного тока I = 2; 20; 200 мА; 10 А.

Измерение сопротивления Подсоедините один провод к входу COM второй к входу VW. Установите переключатель режимов в положение W (область VI) с учётом требуемого диапазона измерений. Подсоедините провода к измеряемому сопротивлению.

Диапазоны измерения сопротивлений R = 200 Ом; 2 кОм; 20 кОм; 200 кОм;

2 МОм; 20 МОм; 200 МОм.

Измерение электроёмкости Подсоедините провода к разъёму 6 (рис. 3). Установите переключатель режимов в положение Сх (область III) с учётом требуемого диапазона измерений.

Диапазон измерения электроёмкости C = 2; 20; 200 нФ; 2; 20 мкФ. Систематическая погрешность измерений – 4 % от измеренного значения.

Измерение температуры Установите переключатель режимов в положение °С, при этом на дисплее будет показана температура окружающей среды. Вставьте провода от термопары в разъём 5 (рис. 3), при этом следует соблюдать полярность подсоединения («+»

провода к «+» прибора). Систематическая погрешность измерений – 2% от измеренного значения.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА Э-1

ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ МЕТОДОМ

МОДЕЛИРОВАНИЯ

Цель работы: ознакомление с одним из методов моделирования электростатических полей, построение эквипотенциальных и силовых линий поля, расчёт его напряженности и оценка погрешности расчёта.

Электростатическое поле представляет собой особый вид материи: оно возникает в пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды и осуществляет взаимодействие между наэлектризованными телами.

Электростатическое поле в каждой своей точке характеризуется силовой (напряжённость) и энергетической (потенциал) величинами.

Напряжённость электростатического поля - векторная величина, численно равная силе, с которой поле действует на положительный единичный пробный заряд, помещённый в данную точку поля r r F E=. (1) Qпроб Направление вектора напряжённости совпадает с вектором силы, действующей на положительный заряд.

Потенциал электростатического поля - скалярная величина, численно равная потенциальной энергии единичного положительного пробного заряда, помещённого в данную точку поля WП j=. (2) Qпроб Следует заметить, что практический смысл имеет не сам потенциал, а разность потенциалов Dj между различными точками поля. Поэтому, когда говорят о потенциале в данной точке поля, то имеют в виду разность потенциалов между этой точкой и точкой, потенциал которой условились считать нулевым.

Для наглядного представления электростатических полей их принято изображать графически с помощью линий вектора напряжённости (силовых линий) и эквипотенциальных линий или поверхностей. Каждая линии вектора напряжённости проводится так, чтобы касательная к ней в каждой точке совпадала с направлением вектора напряжённости в этой точке. Тот факт, что касательная, как и любая прямая, имеет два взаимно противоположных направления, не вносит двузначности, поскольку силовой линии назначается вполне определённое направление (от положительного заряда к отрицательному), отмечаемое на чертеже стрелкой. Таким образом, каждой точке электрического поля соответствует свой вектор напряжённости. Поэтому силовые линии нигде не пересекаются между собой. (Если бы они пересеклись, то в точке пересечения r имелось бы два разнонаправленных вектора E !) Объединяя в электростатическом поле точки с одинаковым потенциалом, получают поверхности равного потенциала, или эквипотенциальные поверхности. Пересекаясь с плоскостью чертежа, эквипотенциальные поверхности образуют эквипотенциальные линии. Прочерчивая такие линии для разных значений потенциала, получают наглядное представление о том, как изменяется потенциал в данном поле.

Перемещение пробного заряда по эквипотенциальной поверхности не требует совершения работы, так как потенциал остается величиной постоянной, то есть dA = Qпроб d j = 0. (3) С другой стороны, эту работу можно найти по формуле rr dA = F dl = Fdl cos a = Qпроб Edl cos a, (4) r r r где a – угол между векторами Е и dl (рис. 1). n - вектор нормали к эквипотенциальной поверхности. Так как напряжённость и пробный заряд отличны от нуля, то нулю может быть равен только cosa.

–  –  –

Рис. 1. Эквипотенциальные и Рис. 2. Пример построения силовых силовые линии электрического поля линий Значит, угол a = 90°. Таким образом, силовые линии всегда перпендикулярны к эквипотенциальным поверхностям в точках их пересечения.

На рис. 2 изображено плоское сечение электростатического поля двух разноимённо заряженных шаров. Силовые линии проведены здесь сплошными линиями, а эквипотенциальные линии – пунктирными.

r Однородным называется поле, вектор E которого всюду одинаков по модулю и направлению. Силовые и эквипотенциальные линии однородного поля представляют собой ряд параллельных прямых. Примером устройства для получения однородного электростатического поля служит плоский конденсатор.

–  –  –

Описание метода исследования При исследовании сложных физических процессов широкое применение нашли модельные эксперименты. Различают физическое и математическое моделирование. В первом случае модель и натура имеют одинаковую физическую природу, характер самого явления сохраняется, но геометрические размеры модели отличаются от натуры. Во втором случае физические явления разные, но их закономерности описываются одинаковыми дифференциальными уравнениями и граничными условиями. Такая тождественность математического описания позволяет заменить сложное исследование одного явления более простым исследованием другого.

Известно, что электрическое поле стационарного тока в слабопроводящей среде является потенциальным. Поэтому его можно использовать для моделирования электростатического поля заряженных тел в вакууме. При таком моделировании силовым линиям электростатического поля будут соответствовать линии тока, а поверхностям равного потенциала - поверхности равных напряжений. Потенциалы различных точек модели могут быть измерены непосредственно вольтметром.

Для исследования потенциала в электрических полях стационарного тока используются зонды, вводимые внутрь поля. Зондом является тонкий металлический стержень, хорошо изолированный по всей длине, кроме конца.

Эксперимент значительно упростится, если проводить исследование плоского стационарного поля тока. В этом случае потенциалы измеряются при помощи зонда на поверхности слабопроводящей среды. Стационарное электрическое поле связано с наличием электрического тока, а это упрощает измерение разности потенциалов между любыми двумя точками поля. Для этого достаточно прикоснуться к этим точкам зондом, который подключен к вольтметру.



Pages:   || 2 |
Похожие работы:

«МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (государственный университет) МЕЖВУЗОВСКИЙ ЦЕНТР ВОСПИТАНИЯ И РАЗВИТИЯ ТАЛАНТЛИВОЙ МОЛОДЕЖИ В ОБЛАСТИ ЕСТЕСТВЕННО-МАТЕМАТИЧЕСКИХ НАУК «ФИЗТЕХ-ЦЕНТР» 53-Я ВЫЕЗДНАЯ ФИЗИКОМАТЕМАТИЧЕСКАЯ ОЛИМПИАДА МФТИ Сборник методических материалов Москва 2014 Правила проведения выездной олимпиады Олимпиада рассчитана в основном на учащихся 10 и 11 классов. Попробовать свои силы могут девятиклассники, учащиеся ПТУ и техникумов, выпускники прошлых лет. Рекомендуем предложить...»

«РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт физики и химии Кафедра органической и экологической химии Шигабаева Г.Н. ЭКОЛОГИЧЕСКАЯ БЕЗОПАСНОСТЬ В НЕФТЕГАЗОВОМ КОМПЛЕКСЕ Учебно-методический комплекс. Рабочая учебная программа для студентов очного обучения по направлению 020100.68 «Химия», магистерские программы «Химия нефти и...»

«Анализ научно-методической работы педагогического коллектива МАОУ гимназии № 32 в 1 полугодии 2014-2015 учебного года 1. Программно-методическое обеспечение введения ФГОС, углубленного физикоматематического и лингвистического образования.Реализация принципов ФГОС при составлении рабочих программ 1-4-х, 5-9-х классов, 10х классов: расширение содержания образования за счет включения дополнительного учебного материала, направленного на достижение личностных и метапредметных результатов, например,...»

«КАЗАНСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ Кафедра радиоэлектроники Е.А. МАРФИН, М.Н. ОВЧИННИКОВ УПРУГИЕ ВОЛНЫ В НАСЫЩЕННЫХ ПОРИСТЫХ СРЕДАХ Учебно-методическое пособие Казань – 2015 УДК 534.14+534-18 Принято на заседании кафедры радиоэлектроники Протокол № 6 от 14 мая 2015 года Рецензент: доктор технических наук, ведущий научный сотрудник лаборатории гидродинамики и теплообмена КазНЦ РАН В.М. Молочников Марфин Е.А., Овчинников М.Н. Упругие волны в насыщенных пористых средах:...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Физический факультет Кафедра радиофизики Изучение среды программирования LabWindows/CVI Методические указания к лабораторной работе №1 практикума ТСАНИ Новосибирск, 2015 УДК 621.3.01 ББК з-84я73-4 П691 ISBN-978-5-94356-736-0 Лабораторная работа посвящена изучению среды программирования LabWindows/CVI. В данном пособии изложена структура данной среды программирования, приведены сведения, необходимые для начала работы....»

«ОСОБЕННОСТИ ОРГАНИЗАЦИИ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОГО ПРОЦЕССА ПРИ ИЗУЧЕНИИ УЧЕБНОГО ПРЕДМЕТА (УЧЕБНОЙ ДИСЦИПЛИНЫ) «ФИЗИКА» В УЧРЕЖДЕНИЯХ ПТО И ССО В 2015/2016 УЧЕБНОМ ГОДУ (Методические рекомендации) Методические рекомендации адресуются преподавателям физики учреждений, реализующих образовательные программы профессиональнотехнического и среднего специального образования (далее – учреждения ПТО и ССО). Рекомендации разработаны с учетом особенностей образовательного процесса в учреждениях ПТО и ССО....»

«ЛИСТ СОГЛАСОВАНИЯ от 19.06.201 Рег. номер: 3179-1 (19.06.2015) Дисциплина: Аналитическая геометрия Учебный план: 03.03.02 Физика/4 года ОДО Вид УМК: Электронное издание Инициатор: Салова Елена Владимировна Автор: Салова Елена Владимировна Кафедра: Кафедра математического моделирования УМК: Физико-технический институт Дата заседания 01.06.2015 УМК: Протокол заседания УМК: Дата поДата соглаРезультат соСогласующие ФИО Комментарии лучения сования гласования Зав. кафедрой Татосов Алексей 01.06.2015...»

«МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В. ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ имени Д.В. СКОБЕЛЬЦЫНА АКИШИН А.И.КОСМИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ МОСКВА ББК 22.383 УДК 621. 315.3; 537.226; 537.3 Акишин А.И. Космическое материаловедение. Методическое и учебное пособие.–М: НИИЯФ МГУ, 2007, с. 209. Описан период становления в НИИЯФ МГУ (1962-1991гг.) нового научного направления-«Космического материаловедения». Показана выдающаяся роль академика С.Н.Вернова, профессоров...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Московская государственная академия тонкой химической технологии им. М.В.Ломоносова Кафедра физики и химии твердого тела И.А. Каурова, Т.И. Мельникова Модулированные кристаллы: от теории к практике Москва 2011 УДК 548.3 ББК 24.5 Рецензент: д.ф-м.н. Болотина Н.Б. (ИК РАН им. А.В.Шубникова) Рекомендовано к изданию кафедрой физики и химии твердого тела МИТХТ (протокол № 10/10-11 от 27.05.11) В плане изданий (поз № 165). Каурова И.А., Мельникова...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» ПРАВОВЕДЕНИЕ Учебно-методический комплекс. Рабочая программа для студентов направлений 03.03.03 «Радиофизика», 28.03.01 «Нанотехнологии и микросистемная техника», 16.03.01 «Техническая физика» очной формы обучения. ЛИСТ СОГЛАСОВАНИЯ от 22.01.2015 Содержание: УМК по дисциплине «ПРАВОВЕДЕНИЕ» для...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ «МИФИ» Т.И. Савёлова Методические указания к решению задач по вероятностным разделам математики Рекомендовано к изданию УМО «Ядерные физика и технологии» Москва 2014 УДК 519.21(075) ББК 22.19я7 С 12 Савёлова Т.И. Методические указания по решению задач по вероятностным разделам математики. М.: НИЯУ МИФИ, 2014. – 112 с. Даны методические указания к решению задач по вероятностным разделам...»

«Министерство образования Российской Федерации Южно-Уральский государственный университет Кафедра физического металловедения и физики твёрдого тела 669.14(07) У932 В.Г. Ушаков, В.И. Филатов, Х.М. Ибрагимов Выбор марки стали и режима термической обработки деталей машин Учебное пособие для студентов-заочников машиностроительных специальностей Челябинск Издательство ЮУрГУ УДК 669.14.018.4 (075.8) + [621.78: 669.14] (075.8) Ушаков В.Г., Филатов В.И., Ибрагимов Х.М. Выбор марки стали и режима...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Стерлитамакский филиал федерального государственного бюджетного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Башкирский государственный университет» ОСНОВНАЯ ОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ ПО НАПРАВЛЕНИЮ ПОДГОТОВКИ 011200.62 ФИЗИКА Профиль подготовки МЕДИЦИНСКАЯ ФИЗИКА Квалификация (степень) Бакалавр Форма обучения Очная Стерлитамак 2014 СОДЕРЖАНИЕ 1. Общие положения 1.1. Основная образовательная...»

«В Ы С Ш А Я Ш КОЛ А Э КО Н О М И К И НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ В. Л. Шагин ТЕОРИЯ ИГР Учебник и практикУм для академического бакалавриата Рекомендовано Учебно-методическим отделом высшего образования в качестве учебника для студентов высших учебных заведений, обучающихся по экономическим направлениям и специальностям нига остна в ктронной ииотной сист biblio-online.ru Москва Юрайт 2015 УДК 519.83(075.8) ББК 22.18я73 Ш15 Автор: Шагин Вадим Львович — доцент кафедры математической...»

«ФЕДЕРАЛЬНЫЙ ИНСТИТУТ ПЕДАГОГИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ М.Ю. Демидова МЕТОДИЧЕСКИЕ РЕКОМЕНДАЦИИ ПО НЕКОТОРЫМ АСПЕКТАМ СОВЕРШЕНСТВОВАНИЯ ПРЕПОДАВАНИЯ ФИЗИКИ (на основе анализа типичных затруднений выпускников при выполнении заданий ЕГЭ) Москва, 2014 Контрольные измерительные материалы ЕГЭ по физике предназначены для оценки уровня освоения выпускниками Федерального компонента государственного стандарта среднего (полного) общего образования (базовый и профильный уровни). Поскольку в основе конструирования...»

«МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) С.Л.НЕДОСЕЕВ nedos@triniti.ru САМОСЖАТЫЙ ИЗЛУЧАЮЩИЙ РАЗРЯД ВЫСОКОЙ МОЩНОСТИ С ХОЛОДНЫМ СТАРТОМ Учебно-методическое пособие для студентов IV курса Кафедры физики и химии плазмы ФМБФ МФТИ по лекционному курсу «Экспериментальная физика плазмы» Утверждено Кафедрой физики и химии плазмы Москва ВВЕДЕНИЕ Получение и исследование предельных энергетических состояний вещества актуальная научно-техническая задача Предлагаемое учебное...»

«Перечень документов, входящих в УМК 1.Учебная программа дисциплины 2.Методические рекомендации преподавателю 3.Методические рекомендации студентам по изучению дисциплины 4.Карта компетенций 5.Материалы для организации самостоятельной работы студентов 6.Формы и содержание текущего, промежуточного и итогового контроля 7.Балльно-рейтинговая система оценки знаний Федеральное государственное автономное образовательное Учреждение высшего профессионального образования КАЗАНСКИЙ (ПРИВОЛЖСКИЙ)...»

«И.Е. Скалецкая, Е.К. Скалецкий, В.Т. Прокопенко, Е.М. Никущенко ПОЛЯРИЗАЦИОННО-ОПТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ Санкт-Петербург МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ, МЕХАНИКИ И ОПТИКИ И.Е. Скалецкая, Е.К. Скалецкий, В.Т. Прокопенко, Е.М. Никущенко ПОЛЯРИЗАЦИОННО-ОПТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ Учебное пособие Санкт-Петербург И.Е. Скалецкая, Е.К. Скалецкий, В.Т. Прокопенко, Е.М. Никущенко...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Южно-Уральский государственный университет Кафедра общей и экспериментальной физики 53(07) Г951 С.Ю. Гуревич, Ю.В. Петров, Д.Г. Клещев ФИЗИКА Рабочая программа и контрольные задания для студентов заочного инженерно-экономического факультета Челябинск Издательский центр ЮУрГУ УДК 53(076.5) Г951 Одобрено учебно-методической комиссией физического факультета Рецензенты: д.ф-м.н., проф. Бучельников В.Д., д.ф-м.н., проф. Песин Л.А. Гуревич, С.Ю....»

«РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт физики и химии Кафедра неорганической и физической химии Т.М. Бурханова ФИЗИКО-ХИМИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА Учебно-методический комплекс. Рабочая программа для студентов направления 020100.68 «Химия», магистерская программа «Физико-химический анализ природных и технических систем в макрои...»







 
2016 www.metodichka.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Методички, методические указания, пособия»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.