WWW.METODICHKA.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Методические указания, пособия
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 12 |

«Электронные приборы сверхвысоких частот Под редакцией В. Н. Шевчика и М. А. Григорьева 28 мая 2014 г. Предисловие В основу настоящей книги положено изданное в 1964 году учебное пособие ...»

-- [ Страница 1 ] --

Электронные приборы сверхвысоких частот

Под редакцией В. Н. Шевчика и М. А. Григорьева

28 мая 2014 г.

Предисловие

В основу настоящей книги положено изданное в 1964 году учебное

пособие к лабораторным занятиям по электронике СВЧ1. Это первое

издание явилось попыткой дать студентам достаточно полное руководство к лабораторному практикуму, которое, с одной стороны, освобождало бы их при подготовке к занятиям от необходимости перерабатывать большое количество специальной и часто разрозненной литературы, а с другой — составляло бы основу для более глубокого изучения физических явлений в электронных приборах СВЧ с использованием узкоспециальной литературы.

Оно было предназначено также для того, чтобы привести в соответствие подготовку студентов к занятиям в практикуме с методикой и программой курса лекций по основам электроники СВЧ, читаемого в СГУ. Эти соображения в своей первой части остались в силе и при подготовке настоящего, второго издания.

За 15 лет, прошедших со времени первого издания, теория и практика электровакуумных приборов СВЧ получили дальнейшее развитие, и, что самое существенное, в СВЧ электронику стали быстро проникать твердотельные приборы. Все это и определило, в конечном итоге, соображения, которыми руководствовались авторы при подготовке второго, переработанного и дополненного издания этой книги. Отсутствие подобных пособий сделало целесообразным создание руководства, пригодного не только для студентов Саратовского университета, но и других вузов страны, имеющих радиофизические и радиотехнические факультеты и специальности.

При переработке книги из нее были изъяты разделы, посвященные изучению генератора с тормозящим полем и электронно-волнового геЭлектронные приборы сверхвысоких частот. Под. ред. В. Н. Шевчика. Изд-во Сарат. ун-та, 1964.

нератора, как приборов, не нашедших широкого применения на практике. Заново написаны и расширены разделы об отражательном клистроне, многорезонаторном магнетроне и шумах в ЛБВ. Остальные части книги также претерпели существенные изменения и дополнения. Так, например, при изложении теории ЛБВ уделено значительно больше внимания механизму взаимодействия электронов с бегущей волной, электродинамике замедляющей системы и трактовке понятия сопротивления связи, а в разделе по теории ЛОВ — механизму работы лампы, замедляющим системам и пространственным гармоникам, а также результатам нелинейной теории. Из числа электронных приборов СВЧ, не получивших отражения в 1-м издании, в новую книгу вошли магнетрон, настраиваемый напряжением, а также наиболее важные твердотельные приборы, лавинно-пролетный диод и диод Ганна.

Весь материал книги подвергся систематизации, критериями которой послужили типы взаимодействия электронов с высокочастотными полями (О или М) и виды колебательных систем (резонаторы или замедляющие системы). Отдельной частью книги выделены твердотельные приборы СВЧ. Объединены в самостоятельные главы теоретические введения к различным экспериментальным задачам (работам), относящимся к одному и тому же или родственным приборам.

Это потребовало объединения схожих по основным признакам взаимодействия задач в соответствующие экспериментальные главы, являющиеся практическим приложением к теоретическим. Хотя форма книги при этом существенно изменилась, в ней осталась единая нумерация задач, удобная в условиях лабораторного практикума. Содержание экспериментальных разделов (задач) дано в новой книге в обобщенной форме, что позволяет использовать ее в учебных лабораториях, по-разному оснащенных приборами СВЧ и измерительной аппаратурой. С этой целью приводятся лишь принципиальные блок-схемы экспериментальных установок, без указания конкретных типов приборов, и в общих чертах описываются рекомендуемые методы измерений.

Задания в каждой задаче формулируются как рекомендации по проведению исследований, конкретный перечень которых может варьироваться по усмотрению преподавателя. Численные значения обычно задаваемых параметров и диапазонов изменения применяемых физических величин предлагается определять самим учащимся, исходя из паспортных и геометрических данных исследуемого прибора, а также из предварительного теоретического расчета. В каждой экспериментальной задаче даются указания по применению в качестве объекта изучения типовых электронных приборов СВЧ.

Хотя первоначальное назначение книги — быть руководством к лабораторному практикуму по электронике СВЧ — сохранилось, но по объему теоретических сведений, изложению которых посвящена наибольшая ее часть, она вышла далеко за рамки обычных учебных пособий к лабораторным занятиям.

По существу, книга стала учебником по теоретическому курсу основ электроники СВЧ, сопровождаемым согласованным с ним пособием к практикуму. По нашему убеждению, основанному на многолетнем опыте работы учебной лаборатории по электронике СВЧ в Саратовском университете, именно это и является необходимым качеством книги, расширяющим возможности преподавателя, который в зависимости от конкретных условий может устанавливать тот или иной теоретический минимум, достаточный для допуска учащегося к выполнению практических упражнений. Несомненно, книга может быть использована и как учебное пособие по теоретическому курсу, так как в ней дано подробное изложение материала, соответствующего современным программам по основам электроники СВЧ.

Авторами книги являются: В. С. Андрушкевич (гл. I, II), Н. П.

Будникова (гл. II), Е. П. Бочаров (гл. VIII), М. А. Григорьев (гл. II, IV—XIII), Ю. Д. Жарков (гл. I, II), Н. И. Синицын (гл. IV, V, VII), Г.

Л. Соболев (гл. VI, VII), Д. И. Трубецков (гл. VIII, X), В. Л. Фишер (гл. VI), Б. Г. Цикин (гл. Ill, V).

В написании раздела XIII.2 (Задача № 10) участвовал В. В. Колосов. Общая обработка материала произведена А. В. Толстиковым. В процессе подготовки книги к изданию ее содержание было подвергнуто детальному обсуждению на методическом семинаре кафедры электроники СГУ.

В подготовке рукописи к печати принимали участие Л. И. Иванова, В. Г. Кравцова, В. А. Назаров, В. В. Колосов, Н. В. Белоусов, С. П.

Гудков.

Авторы выражают искреннюю признательность всем сотрудникам кафедры радиофизики СВЧ МГУ и ее заведующему профессору В.

М. Лопухину за тщательное рецензирование предварительной редакции книги и сделанные при этом полезные замечания и предложения, а также профессору СПИ А. М. Кацу за прочтение рукописи и ряд ценных замечаний при рецензировании.

–  –  –

— расстояние между второй сеткой резонатора и отражателем;

— расстояние между сетками резонатора;

— напряженность в. ч. электрического поля в зазоре резонатора;

— частота колебаний;

нк = н + к — активная часть проводимости нагруженного контура;

0 — постоянная составляющая тока пучка;

— переменная составляющая тока пучка;

— параметр эффективности модуляции;

e = ea + er — электронная мощность взаимодействия;

нк — полная мощность потерь;

н — мощность, потребляемая нагрузкой;

нк — добротность нагруженного контура;

— время;

— период в.ч. колебаний;

— в. ч. напряжение между сетками резонатора;

1 — амплитуда в. ч. напряжения;

0 — потенциал резонатора;

r — потенциал отражателя;

— скорость электрона;

= 0 /2 — параметр группировки;

e = e + e — электронная проводимость;

— координата;

е ; к — к. п. д. электронный и контурный;

— угол пролета в пространстве торможения;

= 1 /0 ;

— угол пролета между сетками резонатора;

— отклонение угла пролета от оптимального;

— круговая частота;

–  –  –

— параметр начальных потерь;

— усиление на единицу длины и единицу параметра усиления ;

— параметр «холодного рассинхронизма»;

— параметр усиления;

— скорость света;

— параметр распределенных потерь;

— напряженность электрического поля;

— амплитуда -ой пространственной гармоники;

— частота колебаний;

— коэффициент усиления;

— напряженность магнитного поля;

— шаг спирали;

= 0 + — ток пучка;

— длина пространства взаимодействия;

— период замедляющей системы;

— «холодное» затухание в замедляющей системе, выраженное в децибелах;

— длина пространства взаимодействия в электронных длинах волн;

e — электронная мощность взаимодействия;

4 — параметр пространственного заряда;

св — сопротивление связи;

— время;

0 — ускоряющее напряжение;

= 0 + — скорость электрона;

ф — фазовая скорость волны;

фm — фазовая скорость -ой пространственной гармоники волны;

,, — система координат;

, — действительная и мнимая части корня характеристического уравнения;

0 = /ф — фазовая постоянная волны в системе без пучка;

— фазовая постоянная волны в системе с пучком;

p e = 0 ; p = 0 ; m = фm ;

0 — коэффициент затухания в системе без пучка;

0 — потоянная распространения в системе без пучка;

— постоянная распространения -ой парциальной волны;

— корень характеристического уравнения;

— к. п. д.

= 0 + — плотность пространственного заряда;

= /0 — параметр пространственного заряда;

— круговая частота;

— плазменная частота бесконечно широкого потока;

— длина волны в свободном пространстве;

0 — относительный угол пролета электронов и волны;

К главам VI, VII

— магнитная индукция;

— расстояние между анодом и катодом;

— напряженность в.ч. электрического поля;

— амплитуда -ой пространственной гармоники электрического поля;

0 — постоянная составляющая напряженности электрического поля;

— частота колебаний;

— напряженность в.ч. магнитного поля;

— амплитуда -й пространственной гармоники магнитного поля;

0 — постоянная соствляющая тока анода;

— вектор плотности в.ч. конвекционного тока;

— период анодной структуры;

— электронная мощность взаимодействия;

н — мощность в нагрузке;

0 — собственная добротность резонатора;

н — добротность нагруженного резонатора;

а, к — радиус анода и катода;

— время;

0 — потенциал анода;

— относительный в.ч. потенциал;

ф — фазовая скорость -ой пространственной гармоники;

э — скорость центра орбиты вращения электрона;

,, — неподвижная система координат;

— волновое число -ой пространственной гармоники;

э, к — к. п. д. электронный и контурный;

— длина волны в свободном пространстве;

— плотность пространственного заряда;

— сдвиг фазы -ой гармоники на ячейку анодной структуры;

— циклотронная частота;

— угловая скорость движения электрона;

–  –  –

— параметр «холодного рассинхронизма»;

— параметр усиления;

— параметр распределенных потерь;

— напряженность электрического поля;

— коэффициент шума;

— частота колебаний;

— коэффициент усиления;

= 0 + — плотность тока пучка;

— переменная составляющая тока пучка;

2 — средний квадрат флуктуационного тока;

— постоянная Больцмана;

— спектральная плотность мощности;

с, ш — мощность сигнала и шума;

реал., пред — реальная и предельная чувствительность;

— шумовой инвариант;

— площадь сечения пучка;

k, и — температура катода и источника шума;

— время;

— в. ч. кинетический потенциал;

0 — ускоряющий потенциал;

= 0 + — скорость электрона;

2 — средний квадрат флуктуации скорости;

— координата;

= + — взаимная спектральная плотность кинетического потенциала и тока шумов;

— шумовой инвариант;

= 0 + — плотность пространственного заряда;

— спектральная плотность среднего квадрата шумового кинетического потенциала;

— спектральная плотность среднего квадрата шумового тока;

— круговая частота;

–  –  –

— расстояние от плоскости отсчета до минимума стоячей волны;

— частота колебаний;

k — активная проводимость контура;

— КСВН;

— длина передающей линии;

— параметр эффективности модуляции;

— коэффициент трансформации;

— длина передающей линии в длинах волн;

н — мощность, потребляемая нагрузкой;

е = ea + er — электронная мощность взаимодействия;

— добротность контура;

1 — амплитуда в. ч. напряжения на зазоре резонатора;

0 — потенциал резонатора;

— параметр группирования;

= e + e — электронная проводимость;

н = н + н — проводимость нагрузки;

0 = 1/0 — волновая проводимость передающей линии;

c — коэффициент связи передающей линии с резонатором;

— фазовая постоянная волны в передающей линии;

— коэффициент отражения;

— угол пролета в пространстве торможения;

— длина волны в передающей линии;

— длина волны в свободном пространстве;

— фаза коэффициента отражения;

— отклонение угла пролета от оптимального;

— круговая частота;

–  –  –

— емкость слоя умножения;

— емкость --перехода;

)1 ( = n + p — емкость пролетных участков;

п — емкость патрона диода;

& — энергия электрона;

— напряженность электрического поля;

— постоянная Планка;

— плотность тока;

— ток;

— постоянная Больцмана; КСВН;

— средняя длина свободного пробега;

л — лавинная индуктивность единицы длины;

= 2л — индуктивность слоя умножения;

п — индуктивность патрона диода;

w = 2 л — индуктивность --перехода ЛПД;

* — эффективная масса электрона;

, — концентрация электронов и дырок;

a, d — концентрация атомов акцепторной и донорной примесей;

— импульс электрона;

ak, o — волновые числа акустического и оптического фононов;

s — сопротивление «растекания»;

— активное сопротивление пролетных участков;

— площадь --перехода;

Д — температура Дебая;

= 0 + 1 — напряжение на диоде;

p, n — координаты границ запорного слоя;

p, n — размеры пролетных участков;

— реактивное сопротивление пролетных участков;

— импеданс слоя умножения;

— координата;

, — коэффициенты ударной ионизации электронами и дырками;

p, n — координаты границ слоя умножения;

— угол пролета между анодом и катодом;

— длина волны в свободном пространстве;

— подвижность;

n, p — вероятности ионизации электроном и дыркой;

(л ) — интегральное умножение;

— круговая частота;

К главе XII и разделу XIII.

0 — емкость образца GaAs;

d — емкость домена;

1 — емкость патрона диода;

p — емкость стержней, крепящих диод в волноводе;

— коэффициент диффузии;

— ширина домена;

& — энергия электрона;

dom — максимальная напряженность электрического поля в домене;

r — напряженность поля вне домена;

— частота колебаний;

нар, рас — коэффициенты нарастания и рассасывания объемного заряда;

— постоянная Планка;

— плотность тока проводимости;

— полная плотность тока;

— длина образца GaAs;

1 — индуктивность патрона диода;

p — индуктивность стержней, крепящих диод в волноводе;

* — эффективная масса электрона;

— концентрация электронов;

0 — сопротивление образца GaAs в слабом поле;

— отрицательное сопротивление диода;

— площадь поперечного сечения образца GaAs;

— время;

0 — пролетное время;

— напряжение смещения;

r — падение напряжения вне домена;

dom — падение напряжения на домене;

изб = r — избыточное напряжение на домене;

— дрейфовая скорость электрона;

r — дрейфовая скорость электрона вне домена;

dom — скорость домена;

,, — система координат;

— диэлектрическая проницаемость;

— длина волны в свободном пространстве;

— подвижность электронов;

— объемная плотность зарядов;

— удельная проводимость.

–  –  –

Взаимодействие электронного потока с электромагнитными полями резонансных СВЧ колебательных систем (О-тип взаимодействия) Введение Под резонансной колебательной системой понимается колебательный контур, способный возбуждаться на одной или нескольких частотах и обладающий достаточно высокой добротностью.

В диапазоне СВЧ в качестве таких систем обычно применяются полые резонаторы. Важной чертой, присущей резонатору, который предназначен для электронного прибора СВЧ, является наличие в нем некоторой области с повышенной концентрацией электрического поля. Именно в эту область вводится электронный пучок, чем и обеспечивается достаточно эффективное взаимодействие электронов с переменным полем.

Типичным примером СВЧ колебательных контуров может служить тороидальный резонатор, в котором имеется емкостный зазор, ограниченный почти прозрачными для электронов сетками. Подобные резонаторы широко используются в отражательных и пролетных клистронах.

Одна из характерных особенностей взаимодействия электронов с переменным электрическим полем в емкостном зазоре резонатора заключается в кратковременности этого процесса, когда время пролета электрона через пространство взаимодействия занимает обычно небольшую часть периода колебаний.

Известны и другие типы узкополосных резонансных колебательных систем, используемых в электронике СВЧ. К ним относятся периодические последовательности резонансных ячеек, свернутые в кольцо, как, например, многорезонаторный анодный блок магнетрона. Применяются также системы, представляющие собой отрезки замедляющих структур с отражениями на концах. Примером использования таких колебательных систем является клистрон с распределенным взаимодействием.

В отличие от резонансных колебательных систем, в ряде электронных приборов СВЧ применяются замедляющие структуры, согласованные на концах с поглощающими устройствами или нагрузками.

Такие системы имеются в приборах с длительным взаимодействием типа лампы бегущей волны (ЛБВ) и являются принципиально нерезонансными широкополосными колебательными системами.

Вид колебательной системы, хотя и определяет в значительной степени характер взаимодействия электронов с высокочастотным полем, не является единственным критерием, по которому различаются электронные приборы друг от друга. Другим важным признаком, используемым для классификации приборов, служит сам механизм взаимодействия, который сильно зависит от того, применяется ли в приборе постоянное магнитное поле и если применяется, то как оно направлено и какую играет роль. В связи с этим различают два типа взаимодействия. К первому, получившему название О-типа, относятся такие виды взаимодействия, для которых характерно либо отсутствие постоянного магнитного поля, либо наличие продольного поля, совпадающего по направлению сдвижением электронов в пучке. В этом случае роль магнитного поля заключается лишь в удержании электронного потока от расплывания, вызываемого кулоновскими силами расталкивания. Для второго типа взаимодействия, получившего название Мтипа, характерным является то, что эиергообмен между электронами и высокочастотным электрическим полем протекает в постоянных поперечных скрещенных электрическом и магнитном полях. Наличие таких полей в приборах М-типа коренным образом меняет характер движения электронов при взаимодействии последних с переменным электрическим полем.

В первой части настоящего пособия мы остановимся на изучении О-типа взаимодействия электронного потока с полем резонансной колебательной системы на примере отражательного клистрона, ставшего классическим прибором, теория которого хорошо разработана.

Отражательный клистрон представляет собой маломощный генератор колебаний сверхвысоких частот, в котором один и тот же резонатор используется как для создания требуемых возмущений в электронном потоке, так и для отбора энергии от последнего.

Относительная простота конструкции, возможность безынерционной перестройки частоты без дополнительного потребления энергии, малые габариты и малый вес прибора, простота в эксплуатации — все это привело к тому, что отражательные клистроны пока что остаются наиболее популярными маломощными генераторами сверхвысоких частот. Они находят широкое применение в качестве задающих генераторов радиолокационных станций и т. д.

Глава 1 Теория отражательного клистрона

–  –  –

ния последнего электронами или, точнее, средним значением величины высокочастотного напряжения за время прохождения электронами зазора.

Минуя зазор, электроны попадают в тормозящее их поле отражателя.

Считая это поле однородным и пренебрегая кулоновскими силами расталкивания, движение электронов можно описать известным соотношением:

( 2 )2 = ( 2 ) ·, (1.1) где — текущая координата, отсчитываемая от плоскости второй сетки;

2 — время прохождения электронами второй сетки;

— текущее время;

— скорость электрона в плоскости второй сетки;

= 0 +|r | — ускорение;

— расстояние от второй сетки до отражателя.

Если потенциал отражателя отрицателен, то ни один из электронов не достигнет плоскости отражателя и, повернув обратно, снова влетит в высокочастотное поле зазора.

Как нетрудно заметить из соотношения (1.1), общее время пребывания электронов в поле отражателя равно:

–  –  –

где = sin 0 / 0 — параметр эффективной модуляции.

Учитывая сделанное допущение о постоянстве скорости в зазоре, легко видеть, что электрон будет находиться в центре зазора, когда фаза напряжения на нем равна 1 + 0. Если теперь перейти к новой переменной *, определяемой соотношением * = 1 + 0 и представляющей собой момент прохождения электроном середины зазора, то (1.3) и (1.7) примут вид:

–  –  –

Из (1.9) видно, что все электроны, пролетающие центр зазора при фазе напряжения на нем, равной * =, = 0, 1, 2, 3,..., на выходе из зазора будут иметь невозмущенную скорость 0. Физически это связано с тем, что одну половину пути в зазоре они двигаются в ускоряющем, а другую — в тормозящем поле. Полное время движения электронов ( = * ) от центра зазора и обратно будет складываться из двукратного движения (туда и обратно) в половине зазора (1 = /0 ) и из движения электронов в поле отражателя:

–  –  –

Умножая обе части соотношения (1.10) на, с учетом (1.9), получим следующее соотношение для фазы прибытия к центру зазора электронов, возвращающихся из пространства отражателя.

–  –  –

= 0 = 0. (1.13) Величина 0 обычно называется невозмущенным углом пролета и характеризует собой время пролета в тормозящем поле от 2-й сетки и обратно. Что касается величины, называемой параметром группировки, то важно отметить, что она пропорциональна в. ч. напряжению на зазоре.

Рассмотрим группу электронов, пролетающих первично центр зазора, когда фаза напряжения на нем близка к (2+1) ( = 0, 1, 2, 3... ):

* = (2 + 1) ± * ; (* 1). (1.14)

В этом случае sin * ±* и выражение (1.11) примет вид:

= (2 + 1) ± * + 0 + 0 * ·. (1.15) Из выражения (1.15) следует, что электроны с различным начальным временем вылета из центра зазора *, интервал которого определен условиями (1.14), возвратятся к нему одновременно, если будет выполнено условие 0 = = 1. (1.16) Для группы электронов, пролетающих первично центр зазора, когда фаза напряжения на нем близка к 2 ( = 0, 1, 2, 3... ), то есть * = 2 ± * ; (* 1), (1.17) выражение (1.11) примет вид:

= 2 ± * + 0 + 0 ± *. (1.18) Из выражения (1.18) видно, что время прибытия электронов этой группы различно и растет с увеличением * при любом значении параметра группировки ( 0).

Иначе говоря, электроны будут группироваться возле электронов с фазой * = (2+1) и рассеиваться от электронов с фазой * = 2.

На рис. 1.2а изображено синусоидальное изменение напряжения между сетками резонатора.

На рис. 1.2б представлена зависимость скорости электронов, попадающих в центр зазора, от времени * (см. соотношение 1.9).

На рис. 1.2в показана временная зависимость текущей координаты электронов, отсчитываемой от плоскости второй сетки зазора и определяемая соотношением (1.1).

Движение электрона, пролетающего центр зазора в момент времени, когда фаза напряжения на нем равна * = * =, как показано ранее, оказывается невозмущенным.

Электрон, пролетевший зазор несколько раньше (* = * ), когда напряжение на нем было ускоряющим, вылетел из зазора с большей скоростью и, следовательно, пройдет больший путь и затратит до возвращения большее время в поле отражателя. Электрон, вылетевший несколько позднее (* = + * ), соответственно пройдет меньший путь и меньшее время. Если амплитуда высокочастотного напряжения (1 ) удовлетворяет условию (1.16), то все электроны, пролетающие центр зазора в интервале времени *, возвратятся к нему одновременно. Пунктирная наклонная прямая рис. 1.2б, пересекающая

–  –  –

в соответствии с (1.9) и (1.16) ось абсцисс под углом = arctg(0 /0 ), является касательной к синусоиде в точке * = * = и определяет тот закон модуляции скорости первичного пучка, который обеспечил бы одновременный возврат всех электронов в интервале фазы вылета 0 * 2.

Из рис. 1.2б и 1.2в видно, что все электроны в интервале фаз 0 * * при синусоидальном законе модуляции скорости (1.6) возвратятся к зазору раньше, чем электрон с фазой * =, так как у них изменение скорости в зазоре меньше, чем требуемое по линейному (пунктирная прямая) закону. Аналогично электроны в интервале фаз + * * 2 возвратятся к зазору позже, чем электрон с фазой Поскольку процесс повторяется с периодом = 2/, то проведенное выше рассмотрение будет верно для любого периода. Из проведенного рассмотрения ясно, что при обеспечении модуляции по скорости пилообразным законом, представленным на рис. 1.2б, из в. ч. зазора будут вылетать электроны сплошным потоком с постоянной концентрацией, а возвращаться к нему — через интервал времени в виде периодических, идеально сгруппированных сгустков, которые можно описать периодической -функцией. Разложение такой функции в ряд Фурье дает амплитуду 1-й гармоники конвекционного тока, равной удвоенному значению постоянной составляющей тока пучка.

|1 ()| = 20.

Из приведенного рассмотрения следует, что при гармоническом законе модуляции скорости электронов (даже в отсутствие сил пространственного заряда) принципиально нельзя достигнуть идеальной группировки и амплитуда первой гармоники тока будет всегда меньше 20. Расчет в кинематическом приближении показывает (см. 1.3.2), что максимальная величина амплитуды первой гармоники тока достигает значения |1 ()| 1.16 · 0.

Из рис. 1.2. видно, что если амплитуда 1 меньше, чем по соотношению (1.16), то явление обгона электронов друг друга не будет иметь место. Наоборот, если 1 больше, чем требуемая по соотношению (1.16), то будет иметь место явление обгона. Для работы отражательного клистрона весьма важно, чтобы приходящие к зазору из пространства отражателя сгустки попадали в него при благоприятной фазе поля. Физически это означает, что в. ч. поле в зазоре должно быть для сгустков тормозящим и иметь максимальную величину. Следует учесть, что если для прямого потока электронов (от катода к зазору) в некоторый момент времени поле будет ускоряющим, то для обратного потока в тот же момент времени оно будет тормозящим. Поскольку уплотнения образуются возле электронов, пролетающих зазор без возмущения скорости, когда фаза напряжения * = (2 + 1), постольку целесообразно определить оптимальный угол пролета для этих электронов. Из рис. 1.2 ясно, что центр образующегося уплотнения в пространстве отражателя тогда попадает в максимум тормозящего поля зазора, когда невозмущенный угол пролета будет удовлетворять следующему условию:

( * )опт = 0 + опт = 2( + 3/4), (1.19) где опт — оптимальный невозмущенный угол пролета в пространстве торможения, который, как видно из (1.12), при заданных величинах, 0 и может изменяться за счет регулировки потенциала отражателя r. Выражение (1.19) удобнее записать в виде

–  –  –

В принятом приближении постоянства скорости электронов в зазоре энергия на модуляцию электронов не затрачивается (средняя за период = 2/ энергия электронов равна 0 ). Таким образом, для первичного однородного пучка в. ч. зазор выполняет лишь функции модулятора скорости без затраты энергии, для возвращающихся же электронных уплотнений зазор является съемником энергии. Электронные уплотнения тормозятся и отдают часть своей кинетической энергии в. ч. полю. Эта часть энергии и идет на поддержание колебаний в резонаторе. Таким образом, электронные уплотнения являются своеобразной вынуждающей периодической силой, поддерживающей незатухающие колебания в резонаторе.

–  –  –

Соотношение (1.21) с учетом того, что 0 = =, при заданных величинах,, и определяет оптимальную связь между потенциалами резонатора и отражателя, соответствующую попаданию электронных уплотнений в в. ч. зазор, когда поле в нем максимально тормозящее. Величину = 0, 1, 2, 3,... в соотношении (1.21)

–  –  –

Физически ясно, что сгусток электронов необязательно должен подходить к зазору, когда поле в нем будет максимально тормозящим.

Чтобы в резонаторе поддерживались незатухающие колебания, достаточно, чтобы в среднем за период энергия, теряемая в стенках резонатора и в нагрузке, восполнялась энергией, отдаваемой в. ч. полю электронами при торможении. Очевидно, что это может иметь место и при некотором отклонении угла пролета 0 в пространстве торможения от оптимального значения опт, определяемого соотношением (1.20) [ ( ) ]

–  –  –

Рис. 1.3:

На рис. 1.3 по формулам (1.24), (1.27), (1.28) построены универсальные зоны возбуждения в безразмерных величинах. Для того, чтобы получить значения потенциалов отражателя и резонатора непосредственно в вольтах, нужно безразмерные потенциалы r = r /;

0 = 0 / умножить на величину = 45.5 · 2 · 2 ( выражена в гигагерцах, — в миллиметрах).

Ниже в 1.5 будет определено максимально возможное значение с учетом конечной величины нагруженной добротности резонатора нк.

–  –  –

равной 0 =. Величина нк = н + +k является результирующей активной проводимостью резонатора и нагрузки, Рис. 1.4: пересчитанной параллельно емкостному зазору (для простоты полагаем, что реактивная часть проводимости нагрузки отсутствует).

Полный ток, протекающий во внешней цепи, складывается из емкостного и наведенного токов. Последний может быть определен из величины конвекционного тока в емкостном зазоре. Конвекционный ток в данном случае служит своеобразным переносчиком энергии от источника постоянного тока к высокочастотному полю резонатора.

Сгруппированный ток в общем случае может иметь весьма сложную периодическую временную зависимость. Поэтому наведенный ток во внешней цепи зазора, кроме основной частоты, может обладать бесконечно большим набором временных гармоник тока. В резонансной системе с достаточно высокой добротностью они практически не будут участвовать в энергообмене, и поэтому ими без особого ущерба для точности можно пренебречь.

Учитывая сказанное, мы можем ввести понятие комплексной электронной проводимости для первой гармоники наведенного тока.

н = e + e, (1.29) где н — комплексная амплитуда 1й гармоники наведенного тока;

e — активная электронная проводимость;

–  –  –

При расчете мощности взаимодействия будем исходить из схемы отражательного клистрона, приведенной на рис. 1.6. Электроны, эмитируемые катодом, под действием постоянного ускоряющего напряжения 0, приложенного между катодом и сетками 1 и 2, приобретают скорость 0, с которой входят в пространство между сетками 1 и 2, где на них действует переменное напряжение, выраженное формулой (1.3).

В этом пространстве под действием электрического поля происходит модуляция электронов по скорости. Выйдя из модулятора и двигаясь в однородном тормозящем поле, созданном отражателем с отрицательным потенциалом r, электронный поток образует высокочастотные пакеты, которые, возвращаясь в резонатор, взаимодействуют с его электрическим полем. В дальнейшем будем считать, что часть резонатора, пронизываемая электронным пучком, представляет собой плоский конденсатор. Предположим также, что сетки идеально проницаемы для электронов и непроницаемы для электрических полей.

Влиянием пространственного заряда

–  –  –

Коэффициенты разложения 0, и, как известно, определяются следующим образом:

0 = ();

–  –  –

= (1) · 20 (), где () — функция Бесселя первого рода -го порядка. Для первой гармоники тока, учитывая, что при отражении электронный ток изменяет свое первоначальное направление, будем иметь:

–  –  –

Если считать, что параметр группировки стремится к нулю, то можно воспользоваться представлением функции Бесселя в виде 1 () /2 и получить для e и e выражения:

–  –  –

В этом случае электронная проводимость не зависит от амплитуды высокочастотного напряжения 1 и может быть легко вычислена.

На рис. 1.7 представлены зависимости e и e от угла пролета 0 + + 0 в зоне группирования для 0. Из этого рисунка видно, что при углах пролета 0 + 0 = 2( + 3/4); = 1, 2, 3...

электронная проводимость чисто активна и отрицательна. В этом случае электронные пакеты попадают в резонатор в моменты, когда поле в нем является тормозящим, и отдают энергию полю. Когда отрицательная активная проводимость становится равной по величине активной проводимости нагруженного резонатора нк, возникают незатухающие колебания. В этом режиме мощность, отдаваемая электронным потоком полю резонатора, покрывает потери в нагруженном резонаторе, и добротность его стремится к бесконечности.

Если 0 + 0 = 2( + 1/4), проводимость электронного потока становится чисто активной и положительной. При этих значениях угла пролета электронные пакеты проходят резонатор в такие моменты времени, когда поле в нем является ускоряющим. В этом случае электронный поток эквивалентен дополнительной нагрузке, вносимой в резонатор. При 0 + 0 = электронная проводимость имеет чисто реактивный характер. Электронные пакеты проходят через резонатор в те моменты, когда переменное поле равно нулю. В этом случае обмен энергии между потоком и полем отсутствует. Собственная же частота резонатора изменяется за счет наведенного тока, сдвинутого по фазе относительно напряжения на /2. Во всех промежуточных случаях электронная проводимость носит комплексный характер.

Учитывая то, что 0 + 0 = опт + 0 + = 2( + 3/4) +, выражение для e и e с учетом (1.13) удобнее представить в виде

–  –  –

1.3.3 Учет взаимодействия постоянной составляющей электронного тока с переменным полем в зазоре Выше при расчете электронной проводимости мы не учитывали взаимодействия постоянной составляющей тока с переменным полем в самом резонаторе. Между тем, электронный поток, проходя первый раз в пространстве между сетками резонатора, модулируется в этом пространстве не только по скорости, но и по плотности высокочастотным электрическим полем. В результате этого возникает переменная компонента конвекционного тока, которая взаимодействует с полем резонатора уже при первом прохождении электронов между сетками.

Средняя за период мощность взаимодействия будет отлична от нуля.

Этот энергетический эффект взаимодействия постоянной на входе составляющей тока с высокочастотным электрическим полем резонатора в отражательном клистроне необходимо учитывать в тех случаях, когда время пролета электронов в зазоре составляет заметную долю периода колебаний. В противном случае можно считать, что электроны пролетают зазор практически мгновенно и средняя за период мощность взаимодействия немодулированного потока равна нулю. На практике достаточно большой угол пролета электронов в зазоре возможен, например, при малых напряжениях на резонаторе. Указанный эффект будет иметь место и при вторичном прохождении электронов через переменное поле, так как сгруппированный в пространстве между отражателем и резонатором поток имеет в своем составе, кроме первой гармоники, и постоянную составляющую тока 0. Проведем расчет этого эффекта.

Интегрируя уравнение (1.5) при начальном условии = 1, = 0, найдем для координаты электрона в произвольный момент времени выражение:

–  –  –

Так как обычно 1 /0 1, будем считать малой величиной. В этом случае, очевидно, возмущенный угол пролета близок к невозмущенному углу пролета 0. Поэтому решение полученного уравнения будем искать в виде степенного ряда по параметру :

= 0 + 1 + 2 2 +...

Коэффициенты этого ряда определяются из соотношения = · =0

Ограничиваясь членами первого порядка малости, получим:

–  –  –

Средняя за период электронная мощность взаимодействия постоянной на входе в резонатор составляющей тока с электрическим полем резонатора будет равна:

–  –  –

угла пролета 0 представлены на рис. 1.8. Из графиков видно, что обе проводимости имеют осциллирующий характер. В частности, в области 0 0 2 /0 0. Это означает, что поле резонатора расходует энергию при взаимодействии с немодулированным по скорости на входе электронным потоком. При 2 0 3 электроны, модулируясь по скорости и группируясь, отдают часть своей энергии полю резонатора. Реактивная составляющая проводимости приводит к изменению собственной частоты резонатора. Хотя величины и невелики, их следует учитывать при расчете электронных прои водимостей отражательного клистрона, которые имеют вид:

–  –  –

Как видно, учет энергетического эффекта взаимодействия постоянной на входе составляющей тока с высокочастотным полем резонатора, который не зависит от потенциала отражателя, должен приводить к смещению относительно оси абсцисс кривых зависимостей = (0 ) и = (0 ).

При расчете и необходимо учитывать, что отверстия резонатора, сквозь которые проходит электронный поток, затянуты тонкими проволочными сетками. Эти сетки повышают однородность электрического поля в зазоре, но поглощают часть тока. В отражательном клистроне электронный поток, перед тем как отдать энергию высокочастотному полю, трижды проходит через сетки резонатора. Если сетки одинаковые и ускоряющая сетка анода пушки не соединена с резонатором (например, клистрон К-11), то электронный ток 0, взаимодействующий с высокочастотным полем, будет равен:

–  –  –

где — коэффициент прозрачности сетки; р — ток резонатора.

В случае, когда анодная сетка соединена с резонатором (например, клистрон К-42), взаимодействующий электронный ток равен:

–  –  –

где с — шаг сетки, — диаметр проволоки сетки.

Необходимо указать, что расчет электронной проводимости проведен нами на основе элементарной теории отражательного клистрона.

Эта теория достаточно проста и качественно правильно описывает поведение электронной проводимости. Однако в количественном отношении между теорией и экспериментом может наблюдаться расхождение как для модуля электронной проводимости, так и для значений 0 + 0, соответствующих нулям и экстремумам электронной проводимости.

Элементарная теория не учитывает ряд важных особенностей реальных приборов. Прежде всего, это относится к явлениям в пространстве между отражателем и резонатором, где происходит группирование электронов. Наиболее существенными оказываются следующие факторы. Вопервых, фазовая аберрация, связанная с разбросом вследствие различных электроннооптических явлений нормальных к поверхности сетки составляющих скоростей электронов. Фазовая аберрация приводит к тому, что электроны, вышедшие из резонатора при одной и той же фазе СВЧ поля, возвращаются при разных фазах. В результате происходит «размазывание» электронного уплотнения, то есть уменьшение переменного тока, а следовательно, и электронной проводимости. Вовторых, неоднородность поля в пространстве между отражателем и резонатором, то есть нелинейность распределения потенциала в тормозящем поле, связанная с формой отражателя и сеток резонатора, а также с постоянной составляющей поля пространственного заряда электронного потока. В результате изменяются процесс группирования электронов и время их движения в поле отражателя, а следовательно, и угол пролета 0 при данном потенциале отражателя.

Строгий одновременный учет всех этих факторов представляет собой сложную математическую задачу.

1.3.4 Пусковой режим Амплитудное условие стационарных колебаний (1.40) при заданных величинах напряжений 0 и r будет выполняться лишь при токе 0, большем некоторого критического значения п, называемого пусковым током. Величину пускового тока можно получить из соотношения (1.40), устремив в нем параметр группировки, а следовательно, и амплитуду колебаний 1 к нулю. Учитывая, что

–  –  –

где п — пусковой ток в центре зоны (то есть при = 0).

Возникновение колебаний в отражательном клистроне при 0 п физически связано с тем, что ток луча, пронизывающий в. ч. зазор, наряду с постоянной составляющей 0, всегда имеет флуктуационную составляющую, случайно зависящую от времени. Эту составляющую называют обычно шумовым током. Шумовой конвекционный ток пучка возбуждает колебания в резонаторе, которые, в свою очередь, вызывают модуляцию электронов с последующей их группировкой. Возникшие в контуре колебания могут быть поддержаны сгруппированным электронным потоком лишь в том случае, если электронная мощность будет отрицательна и по абсолютной величине равна полной мощности потерь Активную электронную мощность взаимодействия с учетом (1.38) можно записать в виде:

–  –  –

Функцию Бесселя можно представить в виде ряда 1 () = +... (1.44) В режиме, близком к пусковому ( 1), когда можно ограничиться лишь первым членом ряда, будем иметь

–  –  –

Из соотношения (1.47) нельзя определить амплитуду колебаний 1, поскольку она в него фактически не входит.

По этой причине процесс при сколь угодно малых амплитудах (или параметрах группировки ) не может рассматриваться как стационарный.

Лишь учет второго члена ряда в (1.44), равносильный учету нелинейности электронного потока, позволяет определить амплитуду стационарных колебаний. Если рассмотреть область значений параметра группировки 1 и ограничиться первыми двумя членами ряда (1.44), то из (1.40) с учетом (1.42) легко получить 2 = 8/п, (1.48) где = 0 п.

Если соизмеримо с возможными флуктуациями тока за счет нестабильности источников питания и других причин, то, согласно (1.48), флуктуации в. ч. мощности будут весьма существенными. Действительно, при токах 0 = п, как подтверждает эксперимент, отражательный клистрон можно скорее рассматривать как генератор шумов, а не стационарных колебаний.

Как видно из (1.42), пусковой ток уменьшается с ростом номера зоны. Это легко понять из приведенного рассмотрения в 1.1. В пусковом режиме амплитуда в. ч. колебаний близка к нулю ( 1).

Поэтому величина скоростной модуляции также ничтожно мала и явление обгона электронов не имеет места при любых углах пролета 0.

Плотность электронных сгустков при этом непрерывно растет с увеличением времени пребывания электронов в поле отражателя, которое, в свою очередь, пропорционально углу пролета опт = 2 · ( + 3/4) 0.

Таким образом, чем больше величина, тем большая величина группировки электронного потока. Следовательно, при меньшей величине тока 0 могут возникнуть самоподдерживающиеся колебания. Физически понятно также, что пусковой ток п растет с уменьшением cos, так как в этом случае электронные уплотнения встречают меньшее тормозящее поле в зазоре.

1.3.5 Уравнение стационарных амплитуд. Устойчивость в рабочем режиме Для анализа работы отражательного клистрона при больших параметрах группировки уравнение баланса амплитуд (1.40) с помощью (1.42) представим в виде

–  –  –

ной прямой, проходящей на высоте, равной п /0 cos, в соответствии с (1.49) определяет параметр группировки, а следовательно, и амплитуду колебаний 1 для выбранной зоны.

Нетрудно показать, что найденная амплитуда колебаний будет устойчивой.

Действительно, если предположить, что амплитуда 1 случайно увеличилась на величину 1, то это в соответствии с (1.46) приведет к увеличению мощности потерь. Электронная же мощность ea = 1 /2 не сможет в такой же мере возрасти, так как одновременно с ростом 1 начнет уменьшаться величина активной электронной проводимости (см. (1.38) и рис. 1.9) и электронный поток будет не в состоянии поддержать коРис. 1.9:

лебания при амплитуде 1 + 1. Возникшие было колебания с увеличенной амплитудой начнут затухать и снова придут к амплитуде 1, определяемой уравнением (1.49).

Физически ясно, что чем больше будет крутизна уменьшения электронной проводимости с ростом параметра группировки, тем быстрее восстановится стационарное значение амплитуды. При малых параметрах группировки ( 1), как видно из рис. 1.9, e /1 0, что и приводит к рассмотренному выше неустойчивому режиму при 0 п.

1.3.6 Границы зон возбуждения Как видно из (1.49), стационарная амплитуда однозначно определяется отношением рабочего тока 0 к пусковому п. Пусковой же ток (1.42) при неизменных 0,, нк принимает минимальное значение в центре зоны, то есть при = 0 и поэтому параметр группировки (амплитуда 1 ) достигает при этом максимальной величины. При изменении потенциала отражателя r в ту или иную сторону от оптимального для данной зоны значения rо, в соответствии с (1.21) и (1.25), будет увеличиваться величина угла, что при этом обусловливает возрастание величины п /0 cos. Как только эта величина достигнет значения единицы (см. соотношение (1.49) и рис. 1.9), стационарные колебания в клистроне сорвутся. Таким образом, предельное значение величины в соответствии с (1.49) будет определяться условием

–  –  –

Полученная простая формула определяет отличие реальных верхних и нижних границ зон возбуждения от идеальных, изображенных на рис. 1.3. Ниже будет показано, что величина пред определяет также полный диапазон электронной перестройки частоты 1.3.7 Электронный коэффициент полезного действия Величину активной электронной мощности, определяемую соотношением (1.43), равную по абсолютной величине полной мощности потерь, при = 0 можно с помощью (1.49) представить в виде

–  –  –

Величина параметра группировки = (0 /н ) для центров зон колебаний ( = 0) определяется из решения трансцендентного уравнения (1.49).

На рис. 1.10 приведены рассчитанные по (1.49) зависимости

–  –  –

Первая кривая характеризует поведение мощности от тока луча при фиксированном значении величины 0, вторая определяет при этом же условии поведение электронного к. п. д. Следует подчеркнуть, что эти зависимости справедливы для любой зоны.

Как видно из рис. 1.10, электронная мощность взаимодействия в зависимости от величины отношения рабочего тока к пусковому сначала очень быстро возрастает, а затем стремится к насыщению. Величина электронного к. п. д. с ростом 0 /п также вначале круто нарастает,

–  –  –

Чтобы не возникло недоразумений, отметим, что соотношение (1.53) неправомерно по крайней мере для нулевой зоны, то есть при = 0.

Действительно, соотношение (1.53) соответствует

–  –  –

Даже при бесконечно тонком зазоре ( = 1, 0 = 0) при = = 0 из этого выражения следует 1 1.020. Изложенная же выше теория справедлива лишь при 1 /0 1. Аналогичная оценка дает (1 /0 )=1 0.46; (1 /0 )=2 0.28; (1 /0 )=3 0.2.

Таким образом, с достаточной точностью можно пользоваться рассмотренной выше идеализированной теорией при 2 и с определенной погрешностью для номера зоны = 1.

Как видно из (1.53), электронный к. п. д. растет с уменьшением номера зоны. Это связано с тем, что образование электронных уплотнений в режиме, далеком от пускового, определяется двумя факторами: глубиной модуляции электронов по скорости (1 /0 ) и временем их пребывания в поле отражателя (угол пролета 0 ). Максимальный коэффициент полезного действия должен достигаться при некотором ( ) оптимальном соотношении между ними 2 0 0 2.4.1 1.3.8 Мощность в нагрузке Полезная мощность в нагрузке при оптимальном угле пролета 0 = = опт с ростом тока луча будет изменяться пропорционально электронной мощности взаимодействия

–  –  –



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 12 |

Похожие работы:

«МИНИСТЕРСТВО ЗДРАВООХРАНЕНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФГБУ НАЦИОНАЛЬНЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР НАРКОЛОГИИ ОРГАНИЗАЦИЯ МЕРОПРИЯТИЙ ПО РАННЕМУ ВЫЯВЛЕНИЮ СЛУЧАЕВ УПОТРЕБЛЕНИЯ ПСИХОАКТИВНЫХ ВЕЩЕСТВ В ОБРАЗОВАТЕЛЬНЫХ УЧРЕЖДЕНИЯХ Методические рекомендации МОСКВА, 20 Методические рекомендации «Организация мероприятий по раннему выявлению случаев употребления психоактивных веществ в образовательных учреждениях» содержат в себе теоретические положения, отражающие современное состояние вопросов по ранней профилактике...»

«ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБЩЕОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ГОРОДА МОСКВЫ «ШКОЛА № 627» Рабочая программа по литературе Класс: 11 Количество часов: 102 Учитель: Белоногова Галина Михайловна Москва, 2015 Пояснительная записка.Рабочая программа составлена на основе: Федерального компонента государственного стандарта среднего (полного) образования (2004) Программы по литературе для 10-11 классов (авторы: В.Я. Коровина, В.П. Журавлёв, В.И. Коровин, И. С. Збарский, В.П. Полухина). Учебно-тематическое...»

«СОДЕРЖАНИЕ ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ 1.1.1. Понятие основной образовательной программы высшего профессионального образования.1.2. Нормативные документы для разработки ООП бакалавриата по направлению подготовки.1.3. Общая характеристика ООП ВПО бакалавриата. Требования к абитуриенту. 1.4 ХАРАКТЕРИСТИКА ПРОФЕССИОНАЛЬНОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ ВЫПУСКНИКА ООП БАКАЛАВРИАТА ПО НАПРАВЛЕНИЮ ПОДГОТОВКИ. 2.1. Область профессиональной деятельности выпускника. 2.2. Объекты профессиональной деятельности выпускника. 2.3. Виды...»

«ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ АВТОНОМНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ДОПОЛНИТЕЛЬНОГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ПРИМОРСКИЙ КРАЕВОЙ ИНСТИТУТ РАЗВИТИЯ ОБРАЗОВАНИЯ кафедра естественно-математического образования ЕСТЕСТВЕННО-НАУЧНОЕ И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ ОБРАЗОВАНИЕ В УСЛОВИЯХ ОСВОЕНИЯ ФГОС: ОПЫТ, ПРОБЛЕМЫ, СТРАТЕГИИ Тезисы докладов Всероссийской научно-практической конференции 24-25 сентября 2013 г. Владивосток, 20 ББК 74.262+74.262. Е8 Естественно-научное и математическое образование в условиях освоения ФГОС:...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ИРКУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» УТВЕРЖДАЮ и.о. проректора по учебной работе ^Я ^ %л^Вокин А.И. х №1Е№Н0Е Ш^Шк^ 2015 г. ПРОГРАММА вступительного испытания по общеобразовательному предмету «ГЕОГРАФИЯ» для поступающих на направления бакалавриата и специальности Иркутск 2015 Готовясь к экзамену по географии, поступающий в высшее учебное...»

«НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НАУЧНАЯ БИБЛИОТЕКА БЮЛЛЕТЕНЬ НОВЫХ ПОСТУПЛЕНИЙ 01 – 28 февраля 2015 г. Новосибирск, ул. Пирогова, В информационный «Бюллетень новых поступлений» включены документы, поступившие в различные отделы НБ НГУ за месяц (период времени). Бюллетень составлен на основе записей Электронного каталога. Материал расположен в систематическом порядке по отраслям знаний, внутри разделов – в алфавите авторов или заглавий. Записи включают полное библиографическое описание...»

«Аннотация к рабочей программе по предмету «География» на 2014–2015 учебный год 7 класс Цель рабочей программы – создание условий для планирования, организации и управления образовательным процессом по предмету «География».Рабочая программа включает следующие разделы: Раздел 1. Пояснительную записку, в которой конкретизируются общие цели общего образования с учетом специфики учебного предмета. Рабочая учебная программа учебного курса географии составлена для учащихся 7-х классов в соответствии с...»

«МЕТОДИЧЕСКИЕ РЕКОМЕНДАЦИИ по применению Классификации запасов месторождений и прогнозных ресурсов твердых полезных ископаемых Свинцовые и цинковые руды Москва, 2007 Разработаны Федеральным государственным учреждением «Государственная комиссия по запасам полезных ископаемых» (ФГУ ГКЗ) по заказу Министерства природных ресурсов Российской Федерации и за счет средств федерального бюджета. Утверждены распоряжением МПР России от 05.06.2007 г. № 37-р. Методические рекомендации по применению...»

«Федеральная служба по надзору в сфере образования и науки Методические рекомендации по подготовке к итоговому сочинению (изложению) для участников итогового сочинения (изложения) Москва, 2015 Оглавление 1. Общий порядок подготовки и проведения итогового сочинения (изложения) 4 Участники итогового сочинения (изложения) 4 Регистрация участников итогового сочинения (изложения) для участия в итоговом сочинении (изложении) 5 Сроки и продолжительность выполнения итогового сочинения (изложения) 7...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Кемеровский государственный университет» Филиал в г. Прокопьевске (ПФ КемГУ) (Наименование факультета (филиала), где реализуется данная дисциплина) Рабочая программа дисциплины (модуля) Экологическая экспертиза (Наименование дисциплины (модуля)) Направление подготовки 38.03.03/080400.62 Управление персоналом (шифр, название направления)...»

«Отчет о результатах самообследования ОЧУ «Автошкола «Матрица» за 2015 год Пояснительная записка Самообследование представляет собой процесс самостоятельного изучения, анализа и оценки результатов деятельности ОЧУ «Автошкола «Матрица». Самообследование ОЧУ «Автошкола «Матрица» проведено в соответствии с пунктом 3 части 2 статьи 29 Федерального закона от 29 декабря 2012 года № 273-ФЗ «Об образовании в Российской Федерации», Приказом Министерства образования и науки Российской Федерации от 14 июня...»

«Содержание Раздел 1. Перечень планируемых результатов обучения по дисциплине, соотнесенных с планируемыми результатами освоения образовательной программы.. 4 1.1. Перечень планируемых результатов обучения по дисциплине. 4 1.2.Планируемые результаты освоения образовательной программы. 5 Раздел 2. Место дисциплины в структуре образовательной программы.. Раздел 3. Объем дисциплины в зачетных единицах. 6 Раздел 4. Структура и содержание дисциплины. Раздел 5. Перечень учебно-методического...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «ТЮМЕНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Институт наук о Земле Кафедра физической географии и экологии Н.В. Жеребятьева МЕТОДЫ ГЕОБОТАНИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ Учебно-методический комплекс. Рабочая программа для студентов ОДО направления 05.03.02. География, профиль подготовки: Физическая география и ландшафтоведение очная форма обучения...»

«СОДЕРЖАНИЕ: 1. Общие положения 1.2 Нормативные документы для разработки ООП 1.3 Общая характеристика вузовской ООП 1.3.1 Цель ООП 1.3.2 Срок освоения ООП 2. Характеристика профессиональной деятельности выпускника ООП 3. Документы, регламентирующие содержание и организацию образовательного процесса при реализации ООП 3.1 График учебного процесса 3.2 Базовый учебный план подготовки 3.3 Рабочие программы дисциплин 3.4 Программы практик 3.4.1 Программа учебно-ознакомительной практики 3.4.2...»

«Утверждаю Председатель Высшего Экспертного совета В.Д. Шадриков «»2013 г. ОТЧЁТ о результатах независимой оценки основной образовательной программы 131000.68«Нефтегазовое дело» ФГБОУ ВПО «Тюменский государственный нефтегазовый университет» Эксперты _ Берова И.Г., к.т.н. _ Грошева Т.В. _ Воропаев С.М. Менеджер _Авдеенко Н.О. Москва – 2013 Оглавление I. ОБЩАЯ ИНФОРМАЦИЯ О ВУЗЕ II. ОТЧЕТ О РЕЗУЛЬТАТАХ НЕЗАВИСИМОЙ ОЦЕНКИ ОСНОВНОЙ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЙ ПРОГРАММЫ 1 ТЕКУЩЕЕ СОСТОЯНИЕ И ТРЕНДЫ РАЗВИТИЯ...»

«МОУ для детей-сирот и детей, оставшихся без попечения родителей «Школа-интернат для детей-сирот и детей, оставшихся без попечения родителей «Семья»Согласовано: Утверждаю: Зам. директора по УР Директор МОУ _Л.П. Ченцова «Школа-интернат «Семья» «_»2015 г. С.А. Ефременков «28» августа 2015 г. Пр. № 210-д. Рабочая программа по русскому языку 8 вид 7 класс на 2015-2016 учебный год Составила: учитель русского языка Роптанова Татьяна Валерьевна г. Магнитогорск Содержание: 1. Пояснительная записка 2....»

«ВЫБОРЫ ДЕПУТАТОВ КАЗАНСКОЙ ГОРОДСКОЙ ДУМЫ ТРЕТЬЕГО СОЗЫВА МЕТОДИЧЕСКИЕ РЕКОМЕНДАЦИИ по порядку проведения жеребьевки по распределению между зарегистрированными кандидатами, списками кандидатов эфирного времени на каналах организаций телерадиовещания Казань 2015 г. Методические рекомендации по распределению между зарегистрированными кандидатами, списками кандидатов эфирного времени на каналах организаций телерадиовещания разработано для использования в работе в период проведения выборов...»

«Автономная некоммерческая организация высшего образования «Институт бизнеса и дизайна» Факультет дизайна и графики Кафедра графического дизайна МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ВЫПОЛНЕНИЮ КУРСОВОГО ПРОЕКТА по дисциплине ШРИФТ Для направления подготовки: 072500.62 «Дизайн» профиль: Графический дизайн Квалификация (степень) выпускника Бакалавр Форма обучения (очная, очно-заочная, заочная) Москва 2014 Разработчики: Баринова Екатерина Михайловна – старший преподаватель кафедры графического дизайна АНО ВО...»

«ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «ВОРОНЕЖСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» (ГОУ ВО ВГУ) ЗОНАЛЬНАЯ НАУЧНАЯ БИБЛИОТЕКА ОСНОВЫ ИНФОРМАЦИОННОБИБЛИОГРАФИЧЕСКИХ ЗНАНИЙ Учебно-методическое пособие Воронеж ББК 78. О 75 Составители Л. Л. Горбунова, Е. П. Гришина Учебно-методическое пособие составлено библиографами Информационнобиблиографического отдела Зональной научной библиотеки Воронежского государственного университета и рекомендуется студентам 1 курса всех факультетов...»

«Научно-методический отдел БИБЛИОТЕЧНОЕ ЛЕТО Методико-библиографическое пособие ГБУК СК «СТАВРОПОЛЬСКАЯ КРАЕВАЯ ДЕТСКАЯ БИБЛИОТЕКА ИМ. А. Е. ЕКИМЦЕВА» Научно-методический отдел БИБЛИОТЕЧНОЕ ЛЕТО методико-библиографическое пособие Ставрополь Библиотечное лето: методико-библиографическое пособие / ГБУК СК «СКДБ им. А. Е. Екимцева»; сост. Т. В. Желтухина; ред. Н. П. Яркина. – Ставрополь, 2015. – 60с. Интенсивная работа детской библиотеки в дни летних каникул это реальная возможность активизировать...»

















 
2016 www.metodichka.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Методички, методические указания, пособия»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.